![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Календерьян В.А. Теплоотдача плотного движущегося слоя и методы ее интенсификации
.pdfОбобщение данных по теплоотдаче материалов с хорошими сы пучими свойствами приведено на рис. IV.4. Все данные, полученные для смесей, лежат в первой области, данные для фракций охватыва ют обе области.
Ни |
|
|
|
|
|
|
|
400 |
600 6001000 1500 Ре |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о - ) |
4 - 8 |
<-- 15 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
° - 2 |
» - 5 |
*• |
/6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ѵ-з |
»-m |
t |
17 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4-4 |
« - / / |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
"-5 |
»-12 |
|
|
|
|
|
|
+ |
|
i |
|
|
|
+ - « |
- / 3 |
|
|
|
|
ï |
|
|
r 1 и 1 |
i |
u |
|
|
- 7 |
|
|
|
• |
|
|
S i |
|
|||||
|
|
|
|
|
r |
|
— |
T |
? 0 à о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
—t—' DO * |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,8 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ou |
0,6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
fo |
го |
|
40 |
SO 80 100 |
§ |
200 |
400 |
600 8001, |
|
2000 |
Ре |
||
Р и с . I V . 4. Обобщенны е зависимост и по теплообмен у слоя |
с горизонталь |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
ным и |
цилиндрами : |
|
|
|
|
||
а — с м е с и : |
сГ=0,52 мм; |
1 — D-21,5; |
2 — D=33,5; |
3 — D=42,5; 4 — D=48; |
5 — 0 - 57 ; |
||||||||
6 — 0 - 76 . 5 |
л я ; rf=l,2D |
« л ; 7 — .0=21,5 мм; б — фракционированные |
слои |
(усл. обозн, |
|||||||||
|
|
см. рис. IV.1 и ІѴ.З): / — Р е < Р е п ; |
/ / — Р е > Р е п . |
|
|
Рекомендуются следующие критериальные уравнения, описы вающие теплообмен с горизонтальными цилиндрами:
а) для смесей (песок, агломерат, полукокс, электрокорунд) при
170 < |
Ре < |
Ре п , 47 < |
|
< 238 |
|
|
||
|
|
|
№Ï |
= |
0 , 8 P e ° ' 2 8 g ) ° ' 3 3 ; |
(IV. 2) |
||
б) для фракционированных слоев (песок, |
карбид кремния) при |
|||||||
10 < |
Ре <; Ре п , |
13 < |
|
< 147 |
|
|
||
|
|
|
Ш |
= |
0 , 3 9 Р е ° . 2 в ( £ ) М 8 ; |
(IV. 3) |
||
пр и Ре„ < |
Ре |
< 3200, 13 < |
< |
147 |
|
|||
|
|
|
Nu |
= |
0,84 |
Р е 0 ' 0 6 8 |
( f f 6 8 . |
(IV. За) |
6* |
|
|
|
|
|
|
|
83 |
Определяющими параметрами являются диаметр цилиндра, скорость слоя в минимальном сечении и его средняя температура. Средний размер частиц смесей определен по уравнению (П.7), что
обеспечило наилучшее обобщение опытных данных. |
|
Уравнения (IV.2) и (IV.3) с вероятной ошибкой ± 6 % |
справедли |
вы для идеально сыпучих и близких к ним материалов. |
|
Для получения единой зависимости по материалам |
с плохими |
сыпучими свойствами имеющихся данных недостаточно. В связи с
этим для них |
рекомендуем |
предварительно |
частную |
формулу |
|||||
|
Nu |
= |
с Ре", |
|
|
|
(IV. 2а) |
||
где для концентрата с = |
1, 2, |
я |
= 0,26; для |
шлиф- и |
микропорош |
||||
ков карбида кремния с = |
1, |
5, |
п = |
0,26. |
|
|
|
||
Уравнения |
(IV.2) и (IV.3) могут быть использованы |
при |
нагреве |
||||||
и охлаждении слоя и уровне температур до 500—600° С. |
|
||||||||
Учитывая |
проиллюстрированное |
выше влияние времени |
контак |
та на теплоотдачу, можно преобразовать уравнение (VI.2), введя в
него в качестве определяющего критерий Фурье,
|
|
N u = l , 3 4 |
F o - ° - 2 8 g ) 0 |
> 3 |
3 , |
(IV. 4) |
|
где 3,4 -10 |
< |
Fo = — - — = — < |
5, |
7-10 |
. К аналогичному |
||
|
|
D2 |
|
Ре |
|
|
|
виду могут |
быть приведены |
уравнения (IV.3). |
|
||||
Представляет |
интерес |
сравнение |
экспериментальных зависи |
мостей типа (IV.2)—(IV.4), учитывающих реальные условия омывания цилиндра, с расчетными, полученными при рассмотрении слоя как неограниченного массива с цилиндрической полостью. Экспе
риментальные зависимости Nu |
= / (Fo) лежат ниже и выражены сла |
бее расчетной (для последней |
Nu ^ F o — ° ' 5 ) . Это объясняется тем, |
что теплоотдача в зонах застоя и отрыва слоя низка и незначитель
но зависит от времени контакта. Отсюда вытекает |
недопустимость |
|
использования для поперечного омывания каких-либо |
представлений |
|
и расчетных зависимостей, игнорирующих действительный |
характер |
|
обтекания цилиндра (как это сделано, например, в [215]). |
||
Сопоставим полученные результаты с данными |
[57, |
130]. На |
рис. IV.5 приведены результаты расчетов по (IV.2), (ІѴ.З) и крите |
||
риальным зависимостям [57, 130]. Расчеты выполнены для |
конкрет |
ного материала — смеси, фракционный состав которой приведен в
табл. I I . 1, причем |
размер частиц усреднялся по |
|
рекомендуемой |
|||
авторами |
методике |
(см. гл. I I ) . Наши |
данные для |
фракционирован |
||
ного слоя и смеси удовлетворительно |
согласуются |
с уравнением |
||||
С. В. Донскова |
[57]: темп зависимости |
от критерия |
Пекле, влияние |
|||
|
D |
|
|
|
|
|
симплекса |
-^- |
примерно одинаковы, |
количественные |
расхождения |
лежат в пределах погрешности экспериментов. Существенные ка чественные и количественные различия обнаруживаются при срав-
84
нении с данными 11301 для сухих материалов: согласно ИЗО] влия ние на теплоотдачу критерия Пекле меньше, а симплекса-^- больше,
чем по уравнению (IV.2), влияние же диаметра цилиндра противо положно. В связи с этим количественные расхождения зависят от этих параметров и для принятых условий достигают 100% (при этом зависимости Ю. П. Курочкина систематически ниже наших).
|
|
|
|
fL |
|
|
|
|
12 |
Р и с . |
I V . 5. С р а в н е н и е с |
л и т е р а т у р н ы м и дан - |
8 |
|
|
нымп: |
|
|
|
/ — по |
уравнению (IV.2); |
/ / — по |
уравнению |
^ |
(ІѴ.З); / / / — п о С. В. Донскову; IV— по |
ІО. П. Ку- |
|
||
|
рочкнну. |
|
|
В целом эти выводы остаются справедливыми независимо от фракци онного состава материала. Указанные обстоятельства не позволяют рекомендовать приведенную в [1301 зависимость для расчетов, тем более, что она противоречит прямым опытным данным для мелко дисперсных материалов ^при ~ > 2о) о влиянии диаметра цилинд ра на теплоотдачу.
IV. 2. НАКЛОННЫЕ ЦИЛИНДРЫ
Приведенные выше результаты свидетельствуют о качественных различиях в характере продольного и поперечного омывания, при водящих к неодинаковому влиянию на теплообмен определяющих факторов. Д л я более полного раскрытия физической картины и за кономерностей этого перехода было предпринято исследование про цесса теплообмена с наклонными цилиндрами, который протекает в промежуточных условиях. Данные эти необходимы т а к ж е для расче
та теплообменников с различной компоновкой поверхности |
нагрева. |
|||
Изучался средний теплообмен кварцевого песка (смесь d = |
0,52jnjn) |
|||
с неоребренными цилиндрами диаметром 33,5; 48,2 |
и 57,5 |
мм, |
длиной |
|
280 |
мм при углах атаки г[) = 90° (горизонтальное |
положение), 85, |
||
75, |
60, 30°, изменении скоростей слоя от 0,75 до 5 мм/сек, |
симплекса |
от 70 до 120. Температуру поверхности измеряли 12 медь-кон-
стантановыми термопарами в четырех сечениях по длине и в трех точках (лобовой, кормовой и экваториальной) по окружности ци линдра. Это позволило не только повысить точность определения среднего коэффициента теплоотдачи, но и получить качественную картину распределения локальных значений. Количественная оцен ка последних в данном случае сопровождается определенными по грешностями, вызванными перетечками тепла в стенках цилиндра.
Анализ первичных экспериментальных данных показывает, что
85
во всем диапазоне скоростей при уменьшении угла атаки средняя интенсивность теплообмена падает, а темп ее зависимости от скорос ти повышается. Поэтому различие коэффициентов теплообмена осо бенно существенно при низких скоростях. Увеличение диаметра ци линдра при прочих равных условиях оказывает отрицательное вли яние на теплообмен.
'S |
го |
50 |
40 |
50 |
60 |
70 |
80 |
90І00В/І |
|
|
|
|
|
D |
|
|
|
Рис . |
I V . |
6. В л и я н и е |
симплекса ~j |
на |
теплообмен |
|||
слоя |
с н а к л о н н ы м и |
ц и л и н д р а м и |
при |
ф, |
р а в н о м : |
|||
|
|
/ — 90°; 2 — 83°; |
3 — 75°; |
4 — 60°; |
5 — 30°. |
|
Обобщение экспериментальных данных производилось в такой
же форме, как для горизонтальных цилиндров, но с учетом угла |
ата |
ки. |
|
На рис. IV.6 приведены частные зависимости Nu = f j-^j |
при |
Ре = idem, причем г|) принят в качестве параметра. Увеличение сим плекса интенсифицирует теплообмен, но с уменьшением угла ата ки это влияние сглаживается и при *ф = 30° практически исчезает. Аналогичные результаты получены при различных значениях кри терия Пекле.
Зависимость интенсивности теплообмена от критерия Пекле оп ределяется углом атаки и с уменьшением последнего становится бо лее существенной (рис. IV.7).
Все зависимости, приведенные на рис. ІѴ.7, описываются кри териальным уравнением вида
NÜ = cPen g)m , (IV. 5)
где с, п, m — переменные величины, зависящие от тр.
При больших углах атаки структура уравнения (ІѴ.5) такова же, как (ІѴ.2) для поперечного омывания, при малых углах — анало гична приведенной выше для продольного омывания при нестеснен ном движении. Таким образом, изменение угла атаки приводит не только к количественным, но и к качественным различиям.
Описанные явления объясняются изменением характера движе ния и, следовательно, теплообмена при переходе от поперечного омы-
86
вания к продольному. Как показано выше, для горизонтального ци линдра увеличение скорости наиболее существенно интенсифициру ет теплообмен на участках безотрывного движения, изменения же в лобовой и кормовой зонах незначительны. Это и обусловливает сравнительно слабую зависимость среднего коэффициента теплоот дачи от скорости слоя (критерия Пекле). В этом случае важную роль
играет |
|
|
|
D |
учитываю- |
|
|
|
|
|
|
|
симплекс — , |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
щий изменения |
|
в |
характере |
|
|
|
|
|
|
|||
омывания. При |
вертикальном |
|
|
|
|
|
|
|||||
расположении |
цилиндр |
омы |
|
|
|
|
|
|
||||
вается |
безотрывно, |
интенси |
|
|
|
|
|
|
||||
фицирующее |
действие скорос |
|
|
|
|
|
|
|||||
ти одинаково сказывается на |
|
|
|
|
|
|
||||||
теплоотдаче всей |
поверхности, |
|
|
|
|
|
|
|||||
темп зависимости |
от |
критерия |
|
|
|
600 800 im im im |
pe |
|||||
Пекле возрастает. При нестес- |
„ |
|
|
|
|
|
||||||
|
„ * |
„ _ т |
|
|
' , „ „ „ „ , , „ |
Рис . I V . |
7. |
О б о б щ е н н ы е з а в и с и м о с т и |
по |
|||
ненном |
продольном движении т е п л о о б м |
е н у |
с л о я с |
н а к л о н н ы м и |
ци- |
|||||||
соотношение между диаметром |
|
|
л и н д р а м и : |
|
|
|||||||
цилиндра и |
размером |
частиц |
/ - д=зз . 5 : |
2 — £>=48,2: |
з — 0=57.5 |
мм. |
|
|||||
на теплообмен |
не влияет. |
|
|
|
|
|
|
|||||
Д л я |
наклонных цилиндров закономерности движения и теплооб |
мена носят промежуточный характер, включая особенности и по перечного и продольного омывания. При больших углах атаки пре обладают первые, при малых — вторые, что и отражает формула (IV.5). Ухудшение теплоотдачи при уменьшении угла атаки можно объяснить увеличением времени контакта слоя с поверхностью из-за того, что слой не только омывает наклонный цилиндр по периметру,
но и «сползает» вдоль образующей. В связи с этим наблюдается |
сни |
|
жение интенсивности |
теплообмена по длине, тем более значитель |
|
ное, чем ближе расположение цилиндра к вертикальному. |
Д л я |
|
иллюстрации на рис. IV.8 приведены распределения относительных |
||
локальных коэффициентов теплоотдачи по длине при разных |
углах |
|
атаки и скорости слоя |
1,3 ммIсек (значения ах при -ф =^90° отнесе |
ны к соответствующей величине для той же точки и той же скорости
слоя |
при т|з = |
90°). |
|
|
|
|
|
|
||
Ухудшение теплоотдачи по периметру в верхнем сечении (IV) |
||||||||||
невелико и |
при |
я|э = 83° составляет |
примерно |
3—4%, |
а |
при \р |
= |
|||
= 30°—20%. По |
мере удаления от |
верхнего |
сечения |
наблюдается |
||||||
дальнейшее |
падение интенсивности |
теплообмена, особенно резкое |
||||||||
при малых углах атаки. Так, в нижнем сечении (I) |
при |
і|з = |
83 |
|||||||
коэффициент |
теплоотдачи на 6—8% |
ниже, |
а |
при |
-ф = |
30° — |
на |
|||
45% |
ниже, |
чем для горизонтального |
цилиндра. |
Д л я всех |
характер |
ных точек цилиндра (лобовая, кормовая и экватор) темп изменения теплоотдачи по длине практически одинаков и, следовательно, вы зван тем же эффектом «сползания», который, очевидно, имеет место по всему периметру. Аналогичные результаты получены и при дру гих скоростях слоя, диаметрах цилиндров.
87
Существенного изменения в характер распределения коэффи циентов теплоотдачи по периметру наклон цилиндра не вносит: степень неравномерности и расположение максимума и минимума практически одинаковы (правда, здесь может сказаться выравниваю щее действие перетечек тепла в стенке, не позволившее уловить эти изменения).
Из всего вышеизложенного следует, что постепенное изменение закономерностей процесса позволяет описать теплообмен плотного
MJ 1
|
|
|
|
|
, |
- |
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
п |
п |
|
Р и с . I V . 8. Р а с п р е д е л е н и е к о э ф ф и ц и |
Р и с . |
I V . 9. |
З а в и с и |
|||
ентов т е п л о о т д а ч и |
по д л и н е |
цилинд |
мость |
т, п, с |
от |
угла |
ра: |
|
|
а т а к и . |
|
|
|
/ — ф - 8 3 ° ; / / — ф=30°; |
/— ф=0°: |
2— ф~90°; |
|
|
|
|
3 _ ф = 1 8 0 " . |
|
|
|
|
|
слоя с наклонными цилиндрами единой формулой (IV.5), где коэф фициент и показатели степени зависят от угла атаки и определяются по рис. IV.9. В качестве нижней границы применения формулы для надежности принято значение 30°, так как при меньших углах атаки, возможно, потребуется учитывать относительную длину цилиндров
№•
В отличие от однофазной среды, для которой изменение угла ата ки приводит только к количественным различиям и учитывается введением в расчетную формулу поправочного коэффициента, для плотного слоя изменяется степень влияния на теплообмен определя ющих факторов.
IV. 3. СФЕРИЧЕСКИЕ ПОВЕРХНОСТИ
Исследование локального и среднего теплообмена слоя со сферой было проведено в Институте технической теплофизики А Н УССР при участии одного из авторов [164]. Сфера диаметром 25 мм располага лась в вертикальном цилиндрическом канале диаметром 100 мм. Локальные коэффициенты теплоотдачи определяли с помощью дат-
88
чика удельного теплового потока 141) и рассчитывали по уравнению (II.4). Датчик размером 8 X 8 X 1,2 мм, представлявший собой ба тарею дифференциальных микротермопар с плотностью укладки око ло 2000 шт. /см2, располагался на поверхности латунной сферы, в которой размещался электронагреватель (рис. IV . 10). Для измере ния температурного напора между слоем и поверхностью служила медь-константановая дифтермопара, горячий спай которой зачеканен
Рис. IV . |
10. Сферический |
калориметр : |
/ — термопара; 2 |
— пластина; 3 — датчик теплового потока; |
|
4—изоляция; |
5 — латунная сфера; |
6 — нагреватель. |
в латунной пластинке, покрывавшей датчик. Плотность теплового потока датчика определялась по тарировочной кривой q = f (Е). Ошибка измерения локальных коэффициентов теплоотдачи по дан ной методике составляет около 6%. Средние по поверхности сферы коэффициенты теплообмена подсчитывали как среднеинтегральные (уравнение (П.2)).
Сыпучим материалом служили частицы силикагеля размером
3—Ъмм(а — 4мм), характеристики которого приведены в табл. I I . 1 - Температура сферы в опытах не превышала 100° С, скорость слоя в минимальном сечении изменялась в пределах 3,2—43,2 мм/сек, определяющие геометрические симплексы оставались неизменными и
составляли -^- = 6,45, 9,35. При каждой скорости опреде ляли локальные коэффициенты теплообмена в 13 точках при поворо
те сферы от 0 до 180° (через 15°). |
|
|
|
|
|||
На рис. IV . 11 приведены распределения а ф по поверхности, |
полу |
||||||
ченные |
при V = idem. Интенсивность |
теплообмена |
максимальна в |
||||
лобовой точке, а по мере удаления от нее монотонно |
убывает. При |
||||||
этом ухудшение |
теплоотдачи |
до ср = |
70 90° незначительно (на |
||||
пример, при V = |
12 мм/сек— |
с 270 до 240 втІм2град), |
а затем ста |
||||
новится |
очень существенным |
(до 60 |
вт/м2град |
при ф = |
180°). |
С увеличением скорости слоя коэффициенты теплоотдачи возрастают, и картина и распределения остается практически неизменной. Темп изменения коэффициента теплоотдачи на верхней половине сферы
89
практически одинаков (п « 0,23), в области 90° < ф < 165° он становится меньше (п » 0,13), а в кормовой точке ф = 180° снова возрастает (я » 0,30). Описанные выше закономерности позволяют судить о характере омывания сферы. Можно полагать, что ее верхняя половина омывается безотрывно, застойная зона в лобовой части от сутствует; в нижней части наблюдается отрыв слоя (судя по
\90°
Р и с . IV . 11. Р а с п р е д е л е н и е к о э ф ф и ц и е н т о в теп
л о о т д а ч и |
по |
поверхности |
с ф е р ы : |
|
/ _ t,-0,3; |
/ / — 0-1,2; |
/ / / — » = 3,1; IV— о - 4 , 3 мм/сек. |
||
рис. I V . 11, при ф = |
85 ~ |
95°), образуется |
воздушный мешок. Эта |
часть поверхности (около 50%) весьма неэффективна в тепловом от ношении.
Отношение средних коэффициентов теплоотдачи верхней и ниж ней половин цилиндра составляет ~ 3 , 3 . Степень неравномерности распределения коэффициентов теплообмена по поверхности сферы
несколько уменьшается с ростом скорости — в исследован
'мин
ном диапазоне от 5,5 до 4,15. Благодаря отсутствию застойной зоны распределение теплоотдачи по сфере заметно отличается от описан ного выше для цилиндра. Эти выводы справедливы при значениях
близких к опытным. При изменении этого симплекса изменяется соотношение между областями безотрывного и отрывного омывания.
Д л я мелких частиц / высоких — і возможно появление застойных зон
в лобовой части.
90
Зависимость, описывающая средний теплообмен слоя со сферой при 173 < Ре < 2350 и указанных выше геометрических характе ристиках, имеет вид
Nu |
= 3,75 |
Р е 0 , |
2 5 . |
(IV. 6) |
Уравнение (IV.6) может быть представлено в виде |
||||
Nu |
= 5 , 8 3 F o - 0 |
' 2 5 |
(IV. 6а) |
|
при 2,67 • Ю - 3 < F o = - ^ — = |
— < |
3,63 |
• 10— . |
|
^ |
D |
Р е |
|
|
Экспериментальные данные были сопоставлены с результатами расчета процесса нестационарной теплопроводности неограничен ного массива с шаровой полостью. Расчет выполняли по прибли женной методике [34]. Сравнение экспериментальных и расчетных данных позволяет судить о влиянии на теплоотдачу фактора движе ния, характера омывания шара слоем. Это влияние приводит к более медленному падению интенсивности теплообмена с ростом критерия Фурье вследствие перемешивания частиц у поверхности. Значитель ные количественные и качественные расхождения с расчетным урав нением говорят о том, что процесс конвективного теплообмена слоя со сферой нельзя рассматривать как процесс прогрева (охлаждения) неограниченного массива с шаровой полостью.
IV. 4. ВЛИЯНИЕ ФОРМЫ ПОВЕРХНОСТИ
Приведенные выше данные для тел различной конфигурации позволяют проанализировать влияние формы, размеров и характера
омывания |
поверхности |
на интенсивность теплообмена. На рис. I V . 12 |
|||
показаны |
зависимости |
для |
продольного |
нестесненного |
омывания |
|
|
|
|
L |
|
пластин (уравнение (III.8)) |
и цилиндров |
(III.5) п р и — = |
1, попереч |
но омываемых цилиндров (IV.2), (IV.3) и сферы (IV.6). При продоль
ном омывании |
теплоотдача |
заметно улучшается с |
ростом |
скорости |
||||||
и не зависит от симплекса - ^ - При поперечном омывании |
влияние |
|||||||||
скорости |
меньше, существенную роль |
играет |
симплекс |
Увели |
||||||
чение определяющего |
размера |
во всех |
случаях приводит к ухуд |
|||||||
шению теплоотдачи, |
однако |
степень |
этого |
влияния различна. |
||||||
В |
табл. |
I V . 1 |
приведены |
показатели |
степени |
в зависимостях |
||||
|
. |
_ |
_ |
I D " 1 |
|
|
|
|
|
|
a |
c=*D |
, а » |
ѵ", а ^ |
^ - ^ - j |
|
для различных |
поверхностей. |
|
||
|
Все |
указанные |
обстоятельства |
обусловлены |
особенностями |
продольного (безотрывное движение) и поперечного (образование зон застоя и отрыва слоя) омывания, которые были достаточно подроб но проанализированы в соответствующих главах. Выше показано, что обтекание наклонных цилиндров носит смешанный характер.
91
Соотношение между теплоотдачей пластины и горизонтального цилиндра определяется уравнением
|
|
|
Nu.-п = |
ЛРе'0,22 |
|
|
|
|
(IV. |
7) |
|
где |
для |
смесей |
А = |
1,95; |
m = 0,33, |
для |
фракций |
А = |
4,0; m |
= |
|
= |
0,48. |
Связь |
между |
определяющими |
размерами пластины L и ци |
||||||
|
|
|
|
|
линдра |
D, |
при |
которых |
коэффици |
||
|
|
|
|
|
енты |
теплоотдачи |
для |
определен |
|||
|
|
|
|
|
ного материала |
и при ѵ = idem бу |
|||||
|
|
|
|
|
дут одинаковы, можно легко полу |
||||||
|
|
|
|
|
чить из уравнения |
(IV.7) |
|
|
І = Л 1 о 1 ' 4 4 Ы |
( Н |
- (IV. 8) |
|
эф' |
|
|
500 |
700 /ООО |
гооо |
зооо Рв |
|
Рис . |
I V . |
12. |
С р а в н е н и е д а н н ы х |
||
д л я |
тел различной |
ф о р м ы : |
|||
/ — пластина; |
/ / — продольно |
омы |
|||
ваемый цилиндр, о"*3 '; |
Ш- |
IV — |
|||
поперечно |
омываемый |
цилиндр, |
|||
Ü |
|
(фракции); |
V — то |
же, |
|
10,70 |
|||||
D |
(смесь); |
|
D |
||
-ѵ=70 |
V/ — сфера |
-6,5. |
'пред
где для смесей Ах — 3,8; т1 — =0,66, для фракций Ах — 15; т, = 0,96.
Теплоотдача вертикальных ци линдров заметно ухудшается с рос-
L
том симплекса — и при преьыше-
D
нии определенного значения і — і
\ D I пред
становится ниже, чем при попереч ном омывании. Выражение для пре дельной относительной длины име ет вид
(IV. 9)
Т а б л и ц а I V .
Показатели степени, |
характеризующие влияние |
|
||
на |
теплообмен определяющих |
ф а к т о р о в |
|
|
Омывание |
Поверхность |
m |
л |
к |
Нестесненное |
Пластина |
0 |
0,5 |
0,5 |
продольное |
Цилиндр |
0 |
0,38 |
0,4 |
|
Lг |
|
|
|
|
( n p H £ j = i d e m ) |
0,33(смесь) |
0,28 |
О.ЗЭ(смесь) |
Поперечное |
Цилиндр |
|||
|
0,48( фрак |
» |
0,24( фрак |
|
|
|
ции) |
ции) |
|
Смешанное |
Сфера |
— |
0,25 |
0,75 |
Н а к л о н н ы е |
0,12 |
0,35 |
0,53 |
|
|
цилиндры |
(Ч>=зо°)
92