книги из ГПНТБ / Булычев, Н. С. Расчет крепи капитальных горных выработок
.pdfТаким образом, при изучении устойчивости упругого или упруго пластического равновесия тел необходимо, помимо установления точки бифуркации, исследовать послекритические формы равно весия. Для устойчивых форм равновесия характерны малые след ствия (деформации, перемещения и т. п.), а для неустойчивого — большие следствия при малых начальных возмущениях. В качестве примера рассмотрим две простейшие системы: консервативную (рис. 29, а) и неконсервативную (рис. 29, б). Первая система является классическим примером перехода от устойчивого равновесия к неустойчивому. Исследование второй системы показывает, что стержень не имеет форм равновесия, отличных от прямолинейной, т. е. по Эйлеру — Лагранжу система устойчива при любой нагрузке *.
Нетождественность |
понятий |
«потеря |
а. |
|
|
|
J / |
||||||
устойчивости» и «существование сколь- |
I |
|
5 |
||||||||||
угодно близких форм равновесия» стано |
|
\ |
|
|
|||||||||
вится еще более отчетливой при примене |
|
|
|
|
|
||||||||
нии |
статического |
критерия |
к исследова |
|
|
|
|
|
|||||
нию устойчивости массива пород, |
ослаб |
|
|
|
|
|
|||||||
ленного |
горной выработкой. |
Во-первых, |
|
|
|
|
|
||||||
говорить о потере |
устойчивости бесконеч |
|
|
|
|
|
|||||||
ного |
тела, |
каковым |
является |
массив, |
|
|
|
|
|
||||
вообще не |
имеет смысла. |
Следовательно, |
|
|
|
|
|
||||||
можно анализировать устойчивость лишь ут |
|
|
///////■', |
||||||||||
элементов |
выработок, |
а |
именно крепи |
ѵ У//////. |
|||||||||
или, может быть, |
зоны |
пластических де |
Рис. |
29. |
Схемы потери устойчи |
||||||||
формаций, |
рассматриваемой |
как |
толсто |
|
|
|
вости: |
система; |
|||||
стенный цилиндр |
(или кольцо) с соответ |
а — консервативная |
|||||||||||
б — нсконссрвативная |
система |
||||||||||||
ствующими механическими характеристи |
|
|
|
|
|
||||||||
ками. |
Во-вторых, |
если |
допускается разрушение пород в некото |
рой зоне вокруг выработки (упругопластическая неоднородная мо дель взаимодействия пород и крепи, см. § 9) и более того — раз рушение пород является в ряде случаев эффективным элементом способа управления горным давлением, то рассмотрение пред шествующих разрушению форм потери устойчивости локальных областей пород даже при наличии таковых теряет свой смысл.
Наконец, в-третьих, при анализе устойчивости в значительно большей степени, чем при анализе прочности, необходимо учитывать отклонения в реальном объекте от идеализированной расчетной схемы. При сооружении горных выработок в реальном массиве можно отметить следующие «начальные несовершенства»: неоднородность механических характеристик пород вокруг выработки, извилистость контура сечения выработки и развитие трещиноватости пород в ре зультате применения буровзрывных работ и т. и. Думается, что влияние перечисленных несовершенств перекрывает влияние малых
возмущений на |
поведение идеализированной системы. Во всяком |
* Ф е д о с ь е в |
В. И. Десять лекций — бесед но сопротивлению материа |
лов. М., «Наука», 1909.
79
случае применение статического критерия к оценке устойчивости пород требует дополнительного обоснования по отношению к каж дому конкретному объекту.
Устойчивость кольца в упругой плоскости. Наиболее уязвимыми с точки зрения потери устойчивости являются тонкостенные кон струкции, например тонкостенная крепь. Рассмотрим устойчивость упругого кольца, подкрепляющего круглое отверстие в упругой плоскости, нагруженной на бесконечности. Кольцо испытывает также статическое давление воды, фильтрующейся через упругий массив. Пусть кольцо имеет непрерывный контакт с упругой плоскостью, при этом касательные напряжения на контакте равны нулю.
Задача решается с использованием гармонических функций [103]. Исследуются формы упругого равновесия, мало отличающиеся от равновесия, соответствующего решению задачи методом класси ческой теории упругости. Пусть возмущенный контур кольца имеет
вид: |
(12.1) |
р • // (I его), |
|
где и — гармоническая функция: |
|
со = cos /сѲ; |
|
е — малая величина, квадратом которой можно |
пренебречь. |
Для возмущенного состояния кольца граничные условия следу
ющие: |
|
= 0 |
при |
г = рг; |
|
|
|
|
|
|
М2 ‘П |
||||
п <1) |
— ГГ<2) |
_ ( 1 ) _ _ т (2) |
_ Г) |
„ „ „ |
7 |
„ |
|
Оп |
— о п , |
In t — ^nt |
— ^ |
П ри |
— р 2, |
|
где рг и р2 — внутренний и наружный контуры кольца (индекс 1 соответствует кольцу, 2 — упругой плоскости). Пользуясь форму лами приведения
ап — a r c o s 2ср огѳ s i n 2cp -j- 2т гѲ s in cp c o s cp;
(12.3)
Tnt =- (аѲ— °r) s i n ф COS cp -■ Tr0 COS2ф
и представляя величины напряжении в виде рядов по малому пара метру (е), получаем граничные условия для возмущенного состояния:
ап |
—-л |
іг.есо |
|
|
|
|
or |
1 |
|
|
(12.4) |
|
da> |
п р и |
"Rv |
|
|
|
|
|
|||
|
d& |
|
|
||
|
|
|
|
||
da№ |
D |
до$ г, |
|
|
|
ö'n - ^ - і ? гею = а,гг |
|
|
|
|
|
т;Ѳі — К 0! — o“tf)e |
= т;Ѳ2 — (оЭД — ст‘Ѵ) e |
= 0; |
(12.5) |
||
иг\ = и’г.г — — еі?2со |
при r = R2; |
|
|
П/-2 ~ X/-02 “ И При /‘ 7- 0 0 ,
где а ѳ\ а (г0) — напряжения при нулевой форме равновесия.
80
Представим напряжения возмущений на контурах г = R 1 и г =
R 2 в виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
°'п ~ |
р'к1 cos кѲ, |
Tr©! -= q’kl sin к& |
при г — /^; |
|
|||||||||
|
|
|
ar2 = P*iCos/c0, |
|
T;01==%1sin Ш, |
|
|
(12.6) |
|||||
Огз ~ |
Pk<l C0S ЛѲ, |
т)Ѳз = |
|
sin |
при г |
|
И.,. |
|
|||||
Из решения осесимметричной задачи (см. |
§ 18) имеем: |
|
|||||||||||
даіѴ |
= |
ЛО) |
|
(0) _ |
±РС- |
|
р (2+ 3m+ 0,5m2) |
при г = 7?г; |
|||||
Кг ör |
|
|
— o'ry |
с2-1 |
|
|
2т |
|
|||||
Л |
|
doty |
|
_ re'„(-р'jj)_ |
г„(рѵио)/ _ |
_2р |
р (2— те-г 0,5т2) |
|
|||||
|
::^п |
|
|
2т |
|
|
(12.7) |
||||||
|
|
дг |
|
— аѲі — |
®гі |
С2-1 |
|
|
|
||||
/1 |
|
<3а185 |
- <7ѳ°2 — <^2 = 2 |
(Q -Г-рв —р) при Г: |
/?,, |
|
|||||||
|
— |
|
|
||||||||||
2 |
дг |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где Q — нагрузка |
|
на бесконечности; р — давление на кольцо: р = |
|||||||||||
— Рѵ + pR; |
рѵ — давление на |
кольцо со |
стороны |
упругой пло |
скости. Подставляя соотношения (12.6), (12.7) в условии (12.4), (12.5), получаем:
|
|
?й = М .і |
|
Pu + |
e =. Й ,-J |
2 «J + p, — p) s; |
(12.8) |
9„ + |
+ 2fc(9 ■ f t - p) e = 0; |
|
|
LLp I — Up2 |
e/?2(o при |
r-—i?2. |
|
Из решения задачи теории упругости о напряженно-деформиро ванном состоянии сплошного кругового кольца под действием гармо нических нагрузок вида (12.6) (см. § 18) получим приближенное выражение для перемещения средней линии кольца
3/і (хк+ 1) |
|
|
|
Url ' ' 2піЧ (/с2 —1)2"GK[24' (4А — 5) m] |/ф*і J^2 -j- (4/c |
1) m |
||
-(- — (7/c2 — 6fc -4- 2) m2 |
2 к (4— /с) m ----7- (6/c3— 17/c2 |
||
i- 6/c— 1) m2 — /cpfti |
2 -f-(4/c — 3) m --- — (14/c2 — 2 4 /c-fl3 )m 2 -)- |
||
- ! <7fci 2 4 - (/c2 - f 4/c — 4) |
m - f -y |
(6/c3 -- 8/c2 — 30/c : 19)m2J |
cos Ш (12.9) |
6 Заказ 650 |
81 |
и для контура выреза упругой плоскости
иг2 |
|
в |
|
[(/‘’ + 1) (и |
1) — 21 — |
|
|
|
4 (А'2— I ) С { P k 'l |
|
|
||||||
- < 7 * 2 [(А |
1)(ч --1)-2fc|cosftö. |
• |
(12.10) |
|||||
Подставляя в выражения (12.9) .и (12.10) соотношения для |
qkl, р'я1ѵ |
|||||||
q'ki и qk2, следующие из (12.8): |
|
|
|
|
|
|||
|
9*і |
|
/і'Р (2 —іи -j- 0,5m2) |
e; |
|
|
||
|
|
|
2m |
|
|
|
||
, |
, |
, |
A: (24-3m + 0,5m2) |
|
|
|||
<7fti = /фАі = |
---------------- 2m----------8’ |
|
|
|||||
|
qk2^-- — 2k (Q |
] р в—р)г |
|
|
|
|||
и приравнивая перемещения величине —ei?®, находим |
|
|
||||||
|
_ |
f 2m3(A2— i)2 gK(1 — 2m) , |
|
|
||||
Ä 1 _ |
I |
З(чк-Ы) |
|
"f" |
|
|
||
+ ~r [■1 — Y |
(2k2 - 1) /« f -i- (2/c2 - 1) m2]} e; |
(12.11) |
||||||
■4(Aü- |
1 ) C - 2 A « / + A , - P ) f(A+l)(4-M)-2A-J |
o |
( 12. 12) |
|||||
P k 2 = |
|
OH- J ) ( 4 + l ) - 2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
||||
Для свободного кольца в условиях (12.8) изменится только одно |
||||||||
выражение |
|
Р (2— m+ 0,5m2) |
|
|
|
|
||
Ркі' |
е = 0; |
|
(12.13) |
|||||
|
2 т |
|
|
|||||
для неподкрепленнои упругой плоскости |
|
|
|
|
||||
|
Pk2Jr 2 (Q -- p B—p)E = 0. |
|
|
(12.11) |
||||
На основании (12.11) |
и (12.12) получим |
|
|
|
|
|||
, Р ( 2 — т -'г 0,5ст2) |
с |
(д.2_1 ) ( 2тЗ(А2_ і ) GK(1—2т) |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
3 (хк + 1) |
|
|
|
|
-р (1 — 0,5/га)} е; |
|
|
|
(12.15) |
||
Ä 2-r 2(Q '-рв— ц) е = е |
(А-2- 1) [4<? —2 «? + />п—р ) ( к - |
1)] |
(12.16) |
|||||
|
|
|
|
(А+ 1) (х + |
1) —2 |
|
|
Приравнивая к нулю правые части равенств (12.15) и (12.16), получим выражения для определения величины критического давле ния для свободного кольца и для упругого пространства с круговым вырезом.
1. Свободное кольцо
Ркр |
2тл‘ (Ага— 1) GK(1 —1,5m) |
(12.17) |
|
3 (Ик- f 1) |
|||
|
|
82
Минимальное значение критической нагрузки будет при к = 2:
„(0 ) _ |
2m3GK ( I I ,5m) |
Ркр — |
(12,18) |
или
Ркр |
М КІК (I — 1,5m) |
(12.19) |
|
|
Äs (l-Mä) |
Выражение для критического давления на свободное кольцо отличается от классического (17.2) множителем (1—1,5т), где т есть относительная толщина кольца. Выражения (12.17) — (12.19) полу чены из решения теории упругости с учетом толщины кольца, в то время как выражение (17.2) получено методами строительной меха ники или исходя из теории тонких оболочек. Множитель (1—1,5т) имеет ясный физический смысл, он учитывает неравномерность распределения напряжений по сечению, и поэтому при определении величины критического давления на кольцо непрямоугольного меридионального сечения вместо т следует подставлять относитель ную толщину оболочки по ребру (табл. 21).
|
|
|
Т а б л и ц а 21 |
|
|
■?'кр |
^ • 10е по формулам |
7П |
- ^ - •1 0 ° , м |
ЕК |
|
|
|
(17.2) |
(12-19) |
0,001 |
8,33 -10 -5 |
2 ,5 0 - І О '4 |
2,50 -10 -* |
0,005 |
1,04 -10 -2 |
3,1 2 -1 0 -2 |
3,1 0 -1 0 -2 |
0,01 |
8,3 3 -1 0 -2 |
2,50 1 0 "1 |
2 ,4 6 - Ю - 1 |
0,05 |
10,4 |
31,2 |
28,9 |
0,1 |
83,3 |
250 |
212 |
0,15 |
281 |
843 |
654 |
0,2 |
667 |
2000 |
1400 |
2. Упругая плоскость
|
|
|
(Q — P) кР |
_____ Е______ |
(12.20) |
||
|
|
|
2 (t + p) (1 — 2р) |
||||
|
|
|
|
||||
Из выражения |
(12.20) |
следует, |
что величина |
(() — р)кр -*■о<=> при |
|||
р -* 0,5 и равна Е/2 при р — 0. |
|
|
|
||||
3. |
Кольцо в упругом массиве. |
|
|
||||
Приравнивая правые части равенств (12.15) и (12.16), получаем |
|||||||
выражение для критического давления на кольцо |
|
||||||
|
|
|
|
Г 2G |
|
X — 1 |
|
Р |
|
( 0 ) |
к 2 — 1 |
Lх+1 |
Рв)ч + т \ |
/г-; х + 1 |
(12.21) |
к р |
Ркр |
3 |
|
X — 1 |
X — 1 |
|
|
|
|
|
|
|
х + 1 |
х-М |
|
6* |
83 |
Исследуем это выражение на экстремум и найдем значение к, при котором рКр минимально:
|
к ~ ) |
|
Г |
Г Г2 |
!УЛ 4- У |
- - С— У С ^ ІУ * . |
(12.22) |
|||||
Здесь |
|
|
|
|
|
х—1 Л3. |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
х 4 |
I |
) ’ |
|
|
|
|
С |
5 / х - I |
\ з |
X — 1 |
3 |
Г 2G |
|
{Q : |
Рв) |
X — 1 |
|||
27 \ х + 1 |
) |
2 х4-1 |
2Ркр |
L х + 1 |
X -г 1 |
|||||||
Ркр — критическое давление для |
свободного |
кольца, |
определяется |
|||||||||
выражениями (12.18) или (12.19). |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Учитывая, что /с .> 2 и 0 <4 х |
) |
< 0 ,5 , формулу (12.22) можно |
||||||||||
представить в виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
к |
і / |
ЗЛ |
’ |
|
|
|
|
(12.23) |
где |
|
|
|
|
У |
р® |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2G |
|
|
|
|
|
|
|
(12.24) |
|
|
|
|
А |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
: + 1 |
< e - LA> |
х + 1 |
• |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Тогда выражение для критического давления будет |
|
|
||||||||||
|
|
- П(0> Â-2-l |
|
27-3 |
|
А 4 |
к—1 |
|
|
|||
|
Ркр |
|
|
Х-г I |
|
(12.25) |
||||||
|
Ркр |
3 |
|
|
|
|
к — |
X — 1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
х + 1 |
|
|
Расчетные значения критической нагрузки приведены в табл. 22. Минимальное значение критической нагрузки при постоянном отно шении А/р(К“p’ наблюдается при р, = 0,5, поэтому формулу (12.25)
можно упростить еще более, |
полагая |
| = |
0: |
|
|
|
ЗА'2 —1 |
(12.26) |
|
|
Ркр |
Ркр |
3 |
|
|
|
|||
где к определяется по формуле (12.23). |
Т а б л и ц а 22 |
|||
|
|
|
|
|
А / рк°р |
k |
|
я |
г+р/р ЭД |
3 |
2 |
|
0 |
5,67 |
|
|
|
0,25 |
5,00 |
10 |
3 |
|
0,5 |
4,00 |
|
0,5 |
9,33 |
||
102 |
7 |
|
0,5 |
44,57 |
ІО3 |
14 |
|
0,5 |
208,5 |
ІО4 |
31 |
|
0 |
986,2 |
|
|
|
0,25 |
979,1 |
|
|
|
0,5 |
965,2 |
84
Из выражений (12.24) и (12.26) следует, что величина критического давления зависит не только от упругих констант материала кольца и упругой плоскости, но и от напряженного состояния плоскости и гидростатического давления. С другой стороны, анализ выраже ния (12.24) показывает, что влияние гидростатического давления и напряженного состояния среды существенно, если нагрузки сопо ставимы с модулем упругости. В большинстве случаев можно счи тать
|
|
|
А |
2G |
|
(12.27) |
|
|
|
|
х+1 ’ |
|
|||
|
|
|
|
|
|
||
тогда критическое давление определится из выражения |
|||||||
|
|
Р - р - Р З і - ^ + |
а д і + і у } . |
|
(12.28) |
||
Примеры. 1. Определим критическую |
нагрузку на бетонную крепь: т — |
||||||
= 0,1; |
Ек = |
2 • 10е тс/м2; |
в массиве Е = 2 • 104 тс/м2; у = |
2,5 т/мэ на глубине |
|||
1000 ы; |
рв = |
1000 тс/м2. |
По табл. 21 найдем |
|
|
||
|
|
р Э Д - 2 1 2 - 10- е — |
(тс/м*). |
|
|
||
|
|
|
|
1 |
Нк |
|
|
По формулам (12.27) и (12.23) определим А = 8,8р{$, к = |
3. |
Подставляя эти |
|||||
значения в выражение (12.26), получим |
|
«=* 3600 тс/м2, пли сгкр |
3600 кгс/см2, |
что значительно превышает предел прочности бетона.
2. Исследуем устойчивость тонкой стальной оболочки, являющейся внут ренним слоем трехслойной (сталебетонной) крепи. Пусть массив и бетон, к кото рому прилегает оболочка, имеют общий модуль Е — 2 -ІО6тс/м2. Толщина обо
лочки т = 0,001. |
|
|
|
|
Из табл. |
21 находим |
= 2,5 • 10 |
10 |
Остальные условия примем из |
предыдущего |
примера. Тогда |
1—рГ |
|
|
|
|
|||
|
А --•=4,4-10-7р$>, к = |
510, рКр |
1300 тс/м2. |
Из этих примеров следует, что опасность потерн устойчивости крепи при непрерывном ее контакте с породами при рассматриваемой постановке задачи практически отсутствует (другие расчетные схемы крепи рассмотрены в § 17).
Рассмотренная задача может быть использована при оценке устойчивости условно выделенного элемента массива вокруг выра ботки. В этом случае, как и в рассмотренных примерах, устойчивость
выработки определяется |
не устойчивостью выделенного элемента, |
а его прочностью. |
взаимодействия массивов горных пород |
Механические модели |
с крепью подземных сооружений отражают многообразие реальных проявлений этого взаимодействия и вскрывают его механизм, свя зывая характер взаимодействия с процессами деформирования и разрушения пород.
Механическая модель взаимодействия пород и крепи не тожде ственна модели массива. Взаимодействие одного и того же реального массива с различными видами крепи или при различных условиях (глубина, технологическая схема возведения крепи и т. и.) может
85
характеризоваться различными моделями взаимодействия, дающими
существенно |
различные зависимости параметров взаимодействия |
от основных влияющих факторов. |
|
Проблема |
выбора механической модели взаимодействия пород |
и крепи имеет два аспекта: собственно выбор модели, соответству ющей данному конкретному объекту, и обеспечение наиболее рацио нальной модели из ряда возможных в данных условиях путем при нятия соответствующей механической характеристики и техноло гической схемы сооружения выработки и возведения крепи. Второй из названных аспектов сливается с проблемой управления взаимо действием крепи и пород (управления горным давлением). Проблема выбора расчетной механической модели намечена лишь в основных чертах и требует дальнейшей разработки.
Можно выделить два главных способа управления взаимодей ствием пород и крепи. Первый способ — «упрочнение пород», переход от упругопластической неоднородной модели к однородной или упру гой: применение физического или химического упрочнения пород, технологической схемы возведения крепи с частичной разгрузкой {схемы А или Б, см. табл. 15), жесткой подпорной или упрочняющей крепи и др. Второй способ — «ослабление пород», переход от упругой к упругопластической (в том числе неоднородной) или к жестко пластической модели: применение технологической схемы возведения крепи с полной разгрузкой пород (схема В , см. табл. 15), искусствен ное разрушение пород (сотрясательное взрывание, щелевая раз грузка), применение податливой крепи, оставление зазоров между крепью и породой и др.
Способ управления взаимодействием пород и крепи должен вы бираться в каждом конкретном случае путем анализа возможных моделей взаимодействия, расчета вариантов и т. и.
Выбор расчетной механической модели взаимодействия пород и крепи имеет еще две стороны. Во-первых, модель должна соответ ствовать объекту, а во-вторых математический аппарат модели (степень строгости выводов) должен соответствовать степени идеали зации модели и точности исходных данных.
Г л а в а III
РАЗВИТИЕ, СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ
ИПРОБЛЕМЫ ТЕОРИИ РАСЧЕТА КРЕПИ
§13. ОСНОВНЫЕ ЭТАПЫ РАЗВИТИЯ ТЕОРИИ РАСЧЕТА КРЕПИ.
Расчет крепи без учета ее деформации. По вопросам расчета крепи горных выработок и тоннелей существует обширная лите ратура. Имеется ряд обобщающих и обзорных работ [36, 46, 54, 150]. Учитывая это обстоятельство, мы рассмотрим основные направления и этапы развития теории расчета крепи и остановимся лишь на наи более важных методиках расчета, оказавших влияние на развитие науки.
Подземные сооружения, в том числе с возведением крепи, изве стны с древнейших времен, однако зарождение научных методов расчета крепи можно отнести с уверенностью лишь ко второй поло вине прошлого века. Одна из первых теоретических работ, положен ных в основу расчета крепи, принадлежит X. С. Головину, который рассмотрел работу кривого бруса под действием внешних сил. Метод X. С. Головина был использован, в частности, Л. Ф. Николаи при проектировании обделки Сурамского железнодорожного тоннеля, который был сдан в эксплуатацию в 1890 г.
В развитии теории расчета крепи можно выделить три основных этапа.
На первом, наиболее раннем этапе (конец прошлого и первая половина нынешнего века) крепь рассматривалась как конструкция, загруженная з а д а н н о й (активной) нагрузкой, принимаемой на основании существовавших тогда гипотез. Предполагалось, что
сама крепъ не оказывает влияния на величину и распределение дей ствующих на нее нагрузок. Деформации крепи не анализировались.
Второй этап (с 30-х годов нынешнего века) характеризуется
разделением действующих на крепь нагрузок на |
а к т и в н ы е , |
определяемые гипотезами горного давления, и |
п а с с и в н ы е , |
вызываемые отпором пород в результате упругих деформаций крепи под действием активных нагрузок.
Третий, современный этап развития теории расчета крепи, ста новление которого происходит в настоящее время, отличается сле дующими особенностями:
в качестве расчетных принимаются суммарные неравномерные нагрузки, образующиеся в результате взаимодействия крепи и пород (без разделения их на активные и пассивные);
87
при расчете крепи учитываются не только нормальные, но и каса тельные к внешней поверхности крепи нагрузки;
расчетные эпюры нормальных и касательных нагрузок прини маются на основании анализа фактических эпюр, полученных в ре зультате натурных экспериментальных исследований и опытов на моделях, и на основании аналитических исследований взаимодей ствия крепи с массовом пород.
Первый этап развития теории расчета крепи
Характерные для первого этапа расчетные схемы показаны на рис. 30. С применением подобных схем проектировалась крепь Сурамского и других железнодорожных тоннелей. К первому этапу относятся расчеты крепи (обделок) горизонтальных тоннелей Штей нера (1922 г.), Кайлиха (1927 г.), Штольценбурга (1932 г.) и др.
Рис. 30. Схемы расчета подземных конструкций на активное давление пород без учета влияния деформаций крепи:
а — монолитной; б — сборной; |
1 — вертикальное |
давление пород; |
|
2 — боковое активное давление |
пород; |
3 — сила, |
уравновешива |
ющая вертикальное |
давление |
|
Интересное предложение по расчету крепи вертикальных шахт ных стволов высказал в 1909 г. Фэрбер [212]. Он впервые предложил принимать нагрузку на крепь ствола неравномерной (рис. 31), изменяющейся по закону *
Р(Щ = Р(ч-і sinO), |
(13.1) |
где р, г — константы. |
|
Фэрбер ввел понятие коэффициента неравномерности нагрузок
на крепь |
|
|
c o - l h - f . |
. |
(13.2) |
Он показал, что с увеличением коэффициента неравномерности несу щая способность крепи уменьшается.
* Здесь и далее ооозначения авторов. Сжимающие напряжения считаются положительными.