книги из ГПНТБ / Стойбер, Р. Определение кристаллов под микроскопом
.pdf
|
|
|
|
Оптические свойства двуосных кристаллов |
|
|
|
|
219 |
|||||||||||||||
ренционные фигуры, указывающие, |
что в обнаруживающих их зернах |
|||||||||||||||||||||||
проявляется |
Nm} |
перечислены |
в табл. |
1 2 - 1 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Nm |
||||||||||
Как только |
определены |
Np |
и |
N gt |
показатель преломления |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
V. |
||||||||||||||||||
можно |
|
легко вычислить, |
зная |
знак |
и приблизительную величину 2 |
|
||||||||||||||||||
Если 2 |
V |
близок к 9 0 °, |
то величина |
Nm |
представляет примерно |
сред |
||||||||||||||||||
нее арифметическое из значений |
Np |
и |
Ng. |
При отрицательном |
опти |
|||||||||||||||||||
Nm |
|
|
||||||||||||||||||||||
ческом |
знаке минерала величина |
|
|
будет ближе к |
Ng, |
чем к |
|
Np, |
||||||||||||||||
а при положительном знаке - наоборот, |
|
ближе к |
Np |
, |
чем к |
Ng. |
Бли |
|||||||||||||||||
зость |
Nm |
к тому |
или другому из двух остальных главных показателей |
|||||||||||||||||||||
преломления можно приближенно оценить по величине |
2 V |
или вычис |
||||||||||||||||||||||
лить по ней точно, прибегнув |
к уравнениям (1 0 -5 ) |
|
или ( 1 0 - 6 ) . |
|
|
Зная вычисленную величину /УОТ(легче проводить точное определение этого показателя преломления статистическим методом.
Влияние предпочтительной ориентировки спайных обломков . При хорошо выраженной спайности обломки минералов в иммерсионных препаратах могут ложиться с некоторой предпочтительной ориенти ровкой, при которой одно или несколько направлений колебания рас полагаются параллельно плоскости столика, и становится невозмож ным измерение обычными способами соответствующих показателей преломления. Это осложнение не очень важно, если стремятся толь ко определить минералы. При относительно слабо расцентрированных интерференционных фигурах можно определить наиболее близкие к ко нечным величинам промежуточные показатели преломления, а также по степени расцентрированности фигуры и цвупреломлению прикинуть вероятные конечные значения главных показателей преломления. При малом цвупреломлении абсолютная ошибка, обусловливаемая пред почтительной ориентировкой спайных обломков, будет меньше, чем при большом.
В спайных обломках кристаллов ромбической или моноклинной елнгонии параллельно поверхности столика обычно располагается одно или два главных направления колебания света. Если же одно или несколько главных направлений колебания располагаются непа раллельно поверхности спайности, то очень трудно найти благопри ятно ориентированные обломки. Это особенно трудно при пластинча той или стержнеподобной форме спайных обломков, которые возни кают, например, у слюд, хлоритов, амфиболов и пироксенов.
Простейший способ избежать предпочтительной ориентировки спайных обломков - использование в качестве закрепляющей среды желатина. Совершенно удается избежать предпочтительной ориенти ровки, используя игловой столик’ .1
1 По этому вопросу существует обширная литература, частично рассмотренная в гл. 1 4 . Применительно к данному случаю см. /98, 1 24 / .
220 |
Глава 12 |
Для получения необходимой ориентировки зерен предлагались |
и некоторые другие способы ’ .Считается, что обломки стекла, до бавленные в иммерсионный препарат, удерживают на ребрах пластин чатые частицы. Предлагалось получать срезы мягких кристаллов ос трой бритвой. Возможно использование в качестве вязкой монтиро вочной среды растворимого стекла. Для необходимой ориентировки волокнистых или игольчатых обломков могут быть полезны капил лярные трубочки. Кроме того, для переноса или ориентировки зерен можно прибегать к хозяйственному клею, вазелину или бальзаму, помещенным на конец зубочистки или проволочки. Некоторые исследо ватели пользуются в этих целях долотивидными приспособлениями или капельницей. Слабое надавливание на один конец покровного стек ла обычно нарушает возникшую предпочтительную ориентировку об ломков почти любой формы, кроме пластинчатых. Обломки очень под вижны в препаратах, приготовленных с избытком иммерсионной жид кости.
В спайных обломках многих моноклинных минералов в иммер сионных препаратах не наблюдается выходов главных показателей преломления. Частные показатели преломления, определяемые в та ких спайных обломках для некоторых минералов, известны, и их мож но использовать для определения. Особенно они полезны для опреде ления состава плагиоклазов, для которых построены диаграммы за
висимости |
Nр ' и |
Ng' |
от состава на двух поверхностях спайности |
/1 1 8, 1 1 9 , 8 8 / . |
|
|
Приближенная оценка светопреломления в шлифах . Приближенная оценка показателей преломления двуосных минералов так же, как и одноосных, производится в шлифах сопоставлением светопреломления испытуемого минерала и прилегающих к нему зерен известных мине ралов или закрепляющей среды. Главные показатели преломления мож но оценивать лишь в разрезах, перпендикулярных одной или несколь ким плоскостям симметрии индикатрисы. Обычно же такие сопостав ления производятся по частным показателям преломления исследуе мого минерала. Цель приближенной оценки светопреломления в шлифе заключается, как правило, в том, чтобы исключить из рассмотрения один или несколько минералов с близкими оптическими свойствами.
Некоторые бесцветные минералы, похожие по внешнему виду, в шлифе можно различать по поведению плоскости Бекке на стыках их с кварцем, плагиоклазом или канадским бальзамом. Так, напри
мер, несдвойникованный кордиерит, весьма похожий на кварц, легко отличается от последнего по большему среднему показателю прелом ления. Для калишпата характерен низкий рельеф и слабый розоватый оттенок в контакте с зернами альбита и кварца.1
1 Такие способы описаны, например, Колкинсом /13/, Ларсеном и Берманом /74/, Линдбергом /75/ и А . Винчеллом /126/.
Оптические свойства двуосных кристаллов |
221 |
ДИСПЕРСИЯ
Явление дисперсии очень интересно для кристаллографического изучения минералов, но это выходит за пределы рядовой практики определения минералов. В некоторых случаях удается установить связь между некоторыми типами дисперсии и симметрией кристаллов. Практически хорошо распознается лишь дисперсия ромбических ми нералов, обусловливающая появление слабо окрашенных каемок и зо - гир близ мелатоп. По таким каемкам устанавливают, какая, красная или синяя, изогира располагается ближе к биссектрисе, и сравнива ют полученный результат с данными справочника по минералам, при сутствие которых подозревается в данном случае 1. Такого типа дис персия проявляется у большинства двуосных кристаллов, но легко различима она лишь у немногих минералов и еше у меньшего их числа проявляется резко. В связи с этим четко различимая диспер сия, как правило, позволяет почти однозначно определить минерал.
Дисперсия видна лучше в толстых зернах, в связи с чем ее лучше наблюдать в иммерсионных препаратах, чем в шлифах. Силь нее проявляется она и тогда, когда используется дневной свет с бо лее интенсивным голубым компонентом, чем лампы накаливания.
Дисперсия обусловливает неполное погасание или появление ок раски зерен в положении погасания. Это связано с тем, что крас ный и синий свет проходят сквозь кристалл по разным траекториям или колеблются в разных направлениях.
Дисперсия показателей преломления . Все показатели прелом ления двуосных минералов уменьшаются по мере увеличения дли ны волны света. Определение дисперсии этого типа возможно лишь с использованием монохроматического света.
Величина дисперсии показателей преломления в разных ми нералах различна. В качестве примера минерала с резкой дис персией можно упомянуть сфен, тогда как, например, для натро лита /127/ характерна слабая дисперсия:
|
Дисперсия, |
выраженная как разность |
||||
Сфен |
|
N ТІ |
- N Li |
Np = 0,22 |
||
Ng = 0,025 |
/Vm= 0,023 |
|||||
(чрезвычайно сильная) |
Ng |
= 0, 007 |
Nm= |
0, 006 |
Np |
= 0, 005 |
Натролит |
|
|
|
(слабая)
Д исперсия у гл а оптических осей . Это свойство носит также на звание дисперсии оптических осей . Оно проявляется преимуществен-1
1Цветная изогира свидетельствует о наличии у минерала диспер сии угла оптических осей. Методы ее изучения и особенности даны далее. - Прим. ред.
222 Глава 12
но у ромбических минералов, но иногда наблюдается и в кристаллах других сингоний. Не всегда можно отличить относительно простую дисперсию оптических осей ромбических кристаллов от более слож ного проявления этого свойства в минералах с более низкой симмет рией. В связи с этим проявления дисперсии оптических осей в спра вочниках часто характеризуются упрощенно, как будто она наблюда ется в ромбическом кристалле, хотя в действительности этот крис талл относится к другой сингонии.
Дисперсия угла оптических осей обусловлена дисперсией показа телей преломления. Из уравнения (1 0 -2 ) можно видеть, что величи на угла оптических осей, как правило, различна для света разных длин волн. Она может сохранять постоянство лишь в том случае, если все показатели преломления изменяются с изменением длины
волны таким |
образом, |
что |
Nm |
все время находится в одинаковых |
|||
соотношениях с |
Np |
и |
.'V».Кристалл для разной длины волны имеет |
||||
индикатрисы разной формы и размера. Это |
положение иллюстрируется |
||||||
на фиг. 1 2 -7 |
двумя крайними случаями - |
индикатрисами для крас |
|||||
ного и синего света, |
поскольку |
эти два цвета спектра наиболее лег |
|||||
ко различимы глазом. |
|
|
|
|
Ларсен и Берман /74/ указывают, что значительная дисперсия угла оптических осей проявляется у минералов, в состав которых входят U, S Ь, Р, V, Fe, Mn или Ті.
Ф и г . 12-6. Дисперсия угла оптических осей.
Цветные каемки в интерференционных фигурах В остр в положении поворота на 45°. а —г >ѵ; б —г < ѵ. R и В —соответственно положения красной
и синей каемок.
Дисперсия угла оптических осей обусловливает появление цвет ных каемок у изогир вблизи мелатоп на фигуре в разрезе,перпенди кулярном В 0СТр.Как показано на фиг. 1 2 - 6 , этот эффект проявляет ся симметрично по отношению к линии, нормальной к следу плоскос ти оптических осей. Угол оптических осей для синего света может быть или больше, или меньше, чем для красного (фиг. 1 2 - 7 ) .
Относительное расположение цветных каемок прямо противопо ложно положению мелатоп для света различной окраски, так как си няя каемка фиксирует положения погасания для красного света и на-
|
|
|
Оптические свойства двуосных кристаллов |
|
223 |
||||||
оборот. У гол оптических осей для света |
разной |
окраски |
|||||||||
обозначает |
|||||||||||
ся соответствующими индексами: для красного |
света |
- |
буквой г |
||||||||
(іот греческого |
р |
), а для синего света - буквой |
ѵ |
(от греческого |
|||||||
/ |
). |
Если синие каемки появляются с внешней стороны по сравне |
|||||||||
нию с |
красными, |
это означает, что угол |
оптических осей для крас |
||||||||
ного света больше, чем для синего ( г > |
ѵ |
), |
и наоборот. Отсюда |
||||||||
|
Ф и г . 12-7. Объяснение дисперсии угла оптических осей.
Плоскости оптических осей двух индикатрис для красного и синею света (внизу) и состветствующие интерференционные фигуры (вверху).
вытекает следующее правило относительно эффектов, возникающих на вогнутой стороне изогиры:
если на вогнутой стороне изогиры возникает красная каемка,
то г < V ;
если на вогнутой стороне изогиры возникает синяя каемка,
то г > V.
Когда фигура интерференции соответствует положению слившего ся креста, проявляются лишь цветные каемки, обусловленные диспер
сией |
направлений колебания, но не дисперсией угла оптических осей, |
|||
него |
Для характеристики дисперсии величины 2 |
V |
для красного |
и си |
света используют следующие определения: |
слабая, ясная, |
силъ- |
224 Глава 12
ная, очень сильная и чрезвычайно сильная. Эти определения отража ют легкость, с которой удается наблюдать на интерференционной фи гуре разреза, перпендикулярного к В 0СТр ,с использованием белого света разную величину 2V для различного света. Численные значе ния, эквивалентные вышеуказанным градациям величины дисперсии угла оптических осей, не предлагались.
В табл. 1 2 -2 отражены соотношения величины дисперсии угла оптических осей и ширины и четкости каемок на интерференционной. фигуре разреза, перпендикулярного В0СТр в положении 4 5 ° . Для ха рактеристики интенсивности дисперсии применяются также сами со бой понятные определения - "заметная"'и "различимая" 1-21.
В ромбических кристаллах, в которых высокая симметрия исклю чает дисперсию ориентировки индикатрисы, цветные каемки обуслов лены лишь дисперсией утла оптических осей. Поскольку в этом слу чае отсутствует дополнительный фактор, влияющий на цветные каем ки, дисперсию оптических осей можно определять по фигуре разреза, перпендикулярного оптической оси (фиг. 1 2 - 8 ) . Если же сингония минерала неизвестна, то интерпретация цветной каемки по одной изогире может быть ошибочной, поскольку здесь могут играть роль разные типы дисперсии. При наличии в фигуре В0СТр двух изогир дисперсию оптических осей иногда можно установить также и у мо ноклинных и триклинных кристаллов.
Дисперсия ориентировки индикатрисы, у кристаллов моноклинной и триклинной сингоний положение индикатрисы и, следовательно, изо бражаемых ею направлений колебаний по отношению к кристаллогра фическим осям может быть различным для света с разной длиной волны. Это явление носит название дисперсии индикатрисы. Направ ления колебания, совпадающие с кристаллографическими осями, у с тойчиво сохраняют свою позицию для света всех длин волн, и, сле довательно, у них не проявляется дисперсия. В связи с этим в ром бических кристаллах дисперсия направлений колебания вообще не проявляется (если исключить перекрещенную дисперсию плоскости
1 Цветные каемки становятся четче у интерференционных фигур, полученных от более толстых зерен. Это осложняет количественную оценку дисперсии угла оптических осей. Зависимость интенсивности
> у от толщины хорошо можно наблюдать на серии пластинок м ус ковита разной толщины.
2 Примечание автора не очень, точное. Мерой дисперсии являет ся различие углов оптических^осейсАета для разной окраски. Это довольно хорошая константа минерала, и она не зависит от толщи ны кристалла. На толстых препаратах цветные каемки видны лучше в силу того, что изогиры близ мелатоп в толстых кристаллах тонь ше и поэтому видны даже небольшие их сдвиги. - Прим. ред.
CVJ
I csj
03 a s *=;
ю
КЗ
Ь<
I X
Я CÖ
03 W
* 2
к §
S \о
я о
§ *
*ё
й 9
о
R
0J
а
ф
я д я É-
2 к
„ Ф
Д -Ѳ*
ft -Ѳ>
Ф Ж
1 Ф
м
0
1
я
«
й
ь
ф
Я
*
о
S ft
ф
ь
м
СО
а
Я
Иь |
|
|
'S“ |
|
|
|
л |
||
А |
й |
|
к. |
|
1, |
|
|
СМ |
|
О |
V |
й -—1 |
||
ц. V |
|
* |
||
смN“" к. о |
|
|||
ГС |
|
ч~' сл |
||
с*- |
яг |
2: |
™ |
|
|
S4со |
cd |
||
чгО О. гCJ |
||||
СОО с/соз |
|
СО |
||
bß CJ |
|
Вh
іa
& г?
%§
О< X u
|
|
|
ft |
|
д |
|
к |
|
|
|
|
|
|
со |
|
||
|
|
|
ф |
|
д |
W |
д |
|
|
|
|
я |
|
я |
|
ft |
|
|
|
|
|
|
СО É- |
я |
|
|
|
|
|
|
|
ft |
03 |
ф |
|
|
|
|
|
|
«о |
|
|
|
|
|
|
|
|
ь |
|
|
|
|
|
ф |
|
|
ф |
_т |
о |
|
|
|
|
|
д |
о |
|
||
|
|
fr* |
|
ü |
ё |
§ |
|
|
|
|
|
К |
Ф |
к |
|
||
|
|
|
Д |
|
а |
я |
с |
|
|
|
|
О |
|
а |
а |
о |
|
|
|
|
О |
|
ft |
|
||
s |
ö |
a |
д |
|
К |
дЯ |
|
|
ф |
|
« |
со |
S |
© |
|||
§ |
к |
к |
э |
|
О |
f t |
33 >» |
|
0 |
Ш ffl |
о |
|
Д |
|
|
|
|
|
|
|
ft |
|
Ü |
|
|
|
а |
о |
° |
ф |
|
Ф |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
о |
|
а |
|
|
|
|
|
|
ft |
а |
д |
|
к |
|
ОЗ |
|
|
|
|
оя |
|
|
|||
|
о |
о |
|
|
|
«В им |
||
|
к |
* |
|
й |
t-l |
|
||
|
|
|
|
|
д |
я |
||
|
|
|
|
g |
|
|||
1 |
§ |
§ |
§ |
I |
â |
|
ft |
ft |
|
сФ |
a |
||||||
*§ *I |
*3 § |
Я л |
|
|
к |
|||
|
Ф я |
|||||||
ОЗ |
со |
со |
|
ё |
s |
|
ft |
о |
|
|
|
|
|||||
>> |
а СО |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
я
§ §
ОЗ
П Я
СО b
а ,
и
15.Зак.306
|
|
|
к |
|
|
|
я |
|
|
|
д |
503 |
К |
<öД |
Й |
Д |
|||
Ю |
ео |
д |
Э. |
к о |
|||
2 |
д Б Ф |
||
Д о д д |
|||
о es О |
о |
||
|
|
Кд |
Ь. |
|
|
о |
|
|
|
ft |
fr |
|
|
чн |
У |
о
«д
я
Ек
ш%
8 $
а
У
226 Глава 12
оптических осей1). В кристаллах моноклинной сингонии проявляется дисперсия всех направлений колебания, кроме единственного, совпа дающего с осью Ь, а у триклинных минералов диспергируют все три главных направления колебаний.
Моноклинные кристаллы. Как показано на фиг. 1 2 - 9 , в моноклин ных кристаллах может быть три вида дисперсии направлений колеба ний, но проявляется только один из них. Дисперсия всегда совмеща
ется с симметрией |
2/ т, |
и диспергирующие направления колебания |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф и г . |
12-8. Дисперсия угла оптических осей в цент |
||||
|
рированной фигуре оптической оси, повернутой в по |
|||||
|
R |
- |
красная |
ложение 45°. |
каемка . |
|
|
каемка; В - |
синяя |
||||
располагаются в плоскости |
(0 1 0 ). |
В плоскости |
(0 1 0 ) |
может рас |
полагаться любая из трех плоскостей симметрии индикатрисы. Тип дисперсии называют по положению оптических осей для света разной окраски, что в свою очередь зависит от того, какая плоскость сим
метрии индикатрисы лежит |
в плоскости (0 1 0 ) |
/так как ось индикат |
|||
рисы ( |
Ng, Np |
или Nm |
), |
совпадающая с осью |
симметрии кристал |
|
|
ла, не меняет своего положения/. Таким образом, различаются сле
дующие типы дисперсии: |
|
|
|
|
Ь |
= |
Nm. |
Наклонная: (0 1 0 ) =плоскости оптических осей, |
|
|
|||||
„ Горизонтальная: (0 10 )= плоскости |
B QCT |
Nm, b |
= В т . |
||||
пт< 0 |
|||||||
Перекрещенная: (0 1 0 ) =плоскости |
В |
|
л/т |
А |
= R |
|
|
|
|
туп |
|
°остр* |
|||
При наклонной дисперсии как направления колебаний, |
так и оп |
тические оси для разных цветов света диспергируют в единой плос кости оптических осей (фиг. 1 2 -9 , а ) . При горизонтальной и пере крещенной дисперсии для разных цветов меняется самое положение плоскости оптических осей. Все вероятные положения плоскости оп тических осей пересекаются по оси Ь кристалла. В зависимости
от окраски |
света меняется наклон плоскости оптических осей по от |
|
ношению к |
оси с |
. В случае когда В0стр располагается в плоскос |
ти (0 1 0 ), |
а Втуп= А (горизонтальная дисперсия), оптические оси для |
|
красного и |
синего |
света симметрично смещаются поперек следа оси |
t Перекрещенная дисперсия плоскости оптических осей заключает ся в том, что для света одной длины волны эта плоскость совпада ет с одной кристаллографической плоскостью, а для иного света - с другой такой плоскостью под прямым углом к первой. В таких
,случаях фигуры В 0СТр при наблюдении с белым светом имеют совер шенно аномальный вид. Такой тип дисперсии проявляется редко, но характерен, например, для брукита Т і 0 2.
228 |
|
|
|
Глава 12 |
|
|
|
|
|
|
||
осиЬ. |
Если же в плоскости\ |
(DTO) |
|
|
-ТѴП f |
а |
l~rOCTD~Ь |
(пе- |
||||
|
располагается В |
|
В |
|||||||||
рекрещенная дисперсия;, оптические оси для красного и синего све |
||||||||||||
та связаны |
друг с другом |
не плоскостью симметрии, а |
осью враще |
|||||||||
ния второго |
порядка относительно |
Ь . |
|
|
|
|
|
|||||
Соотношения между горизонтальной и перекрещенной дисперсия |
||||||||||||
ми можно оценить, рассматривая |
плоскость оптических |
осей |
на |
|||||||||
"Ьиг. 1 2 - 9 , |
и мысленно представляя |
|
себе увеличение угла оптичес |
|||||||||
ких осей, пока он располагается относительно оси |
Ь |
При простой |
||||||||||
взаимной перемене мест |
В туп |
и Востр |
мы будем иметь |
дело с |
пе |
|||||||
рекрещенной |
дисперсией |
(фиг. |
1 2 - 9 , |
ь ). |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
Н а к л о н н а я д и сп е р си я |
П е р е к р е щ е н н а я д и спер си я |
Г о р и зо н т а л ь н а я д и сп е р си я
Фиг . 12-10. Цветные каемки дисперсии в фигурах Востр моноклинных
R — красная; |
кристаллов. |
В — синяя. |
|
Как это показано на фиг. |
1 2 - 1 0 , три вида дисперсии направле |
ний колебаний в моноклинных кристаллах можно различить на интер ференционных фигурах В 0СТр по положению и симметрии цветных кае мок. В фигурах интерференции этого вида плоскость симметрии цвет ных каемок совпадает со следом плоскости оптических осей при на клонной дисперсии и ориентирована перпендикулярно к ней при гори зонтальной дисперсии. В фигурах с перекрещенной дисперсией у цвет ных каемок отсутствует плоскость симметрии и имеется лишь центр симметрии. При горизонтальной и перекрещенной дисперсиях цветные каемки иногда наблюдаются и в положении скрещивания, так же как и при повороте на 4 5 ° . При любом угле поворота цветные каемки отражают разное положение мелатоп и изогир для красного и синего