- •1. Безнапорное движение жидкости. Особенности гидравлики безнапорных потоков.
- •9.1. Определения и расчетные зависимости
- •2. Равномерное движение в открытых руслах. Основные задачи при расчете равномерного движения.
- •3. Вывод дифференциального уравнения неравномерного движения в виде
- •4. Вывод дифференциального уравнения неравномерного движения для призматического русла из выражения (10.4)
- •5. Удельная энергия сечения и ее график. Критическая и нормальная глубины, критический уклон, их определение.
- •7. Виды кривых свободной поверхности при положительном уклоне дна.
- •8. Характер изменения удельной энергии и глубины потока при подходе к h0, hкр и h→∞. Определение критической глубины для прямоугольного русла.
- •11. Гидравлический прыжок в прямоугольном русле. Определение потерь энергии в прыжке. Основные определения и классификация
- •12. Вывод формулы гидравлического прыжка. Прыжковая функция. Графоаналичтический метод определения места расположения гидравлического прыжка.
- •13. Вывод формулы сопряженных глубин для прыжка в прямоугольном русле. Определение потерь энергии при возникновении прыжка.
- •14. Построение кривых свободной поверхности в естественных руслах. Особенности построения кривых свободной поверхности в естественных руслах
- •15. Типы водосливов. Водослив с тонкой стенкой. Водосливы практического профиля. Водослив с широким порогом. Постулаты Баланже и Бахметьева.
- •12.3. Водосливы с тонкой стенкой
- •12.4. Водосливы практического профиля
- •12.5. Водосливы с широким порогом
- •16. Определение глубины водобойного колодца и высоты водобойной стенки.
- •17. Виды, назначение и принцип действия гидравлических машин. Их основные параметры.
- •15.1. Насосы
- •15.1.1. Объемные насосы
- •15.1.2. Лопастные насосы
- •15.2. Гидротурбины
- •15.2.1. Активные турбины
- •15.2.2. Реактивные турбины
- •15.3. Гидропередача
- •15.3.1. Гидродинамическая передача
- •15.3.2. Объемная гидропередача
- •18. Устройство и принцип действия центробежных насосов. Баланс энергии и коэффициент полезного действия центробежных насосов. Характеристики работы насоса
- •19. Вывод основного уравнения для теоретического напора центробежного насоса.
- •20. Форма лопастей и их влияние на теоретический напор центробежного насоса.
- •21 Теоретическая и действительная характеристика центробежного насоса
- •22 Работа центробежного насоса на трубопровод
- •24 Последовательное и параллельное соединение центробежных насосов
3. Вывод дифференциального уравнения неравномерного движения в виде
Важнейшей задачей расчета неравномерного движения является построение кривых свободной поверхности потоков. Для решения этой задачи необходимо установить зависимость глубины потока от расстояния вдоль оси потока.
Рассмотрим участок потока при неравномерном движении (рис. 10.10). Будем полагать, что изменение сечения русла по длине происходит постепенно, так что соблюдаются условия плавной изменяемости движения. Уклон дна I0 принимаем достаточно малым для того, чтобы живые сечения считать вертикальными, измеряя глубину h по вертикали. Ось длины l направим вдоль линии дна русла.
Рис. 10.10
Запишем уравнение Бернулли для двух вертикальных сечений потока 1–1 и 2–2, расположенных на бесконечно малом расстоянии dl друг от друга. Отметка дна относительно плоскости сравнения О–О в первом сечении z, глубина h, средняя скорость , а во втором сечении – соответственноz + dz, h + dh, . Приращения могут быть и положительными, и отрицательными. Тогда уравнение Бернулли для точек в сечениях, расположенных на поверхности потока, запишется так:
,
где – потери энергии по длине между сечениями.
Разделив это уравнение на расстояние между сечениями dl и приведя подобные члены, получим дифференциальную форму уравнения Бернулли: .
Заметим, что – это уклон дна русла. Знак «минус» возникает потому, что уклон принимается положительным в сторону уменьшения отметок дна. Кроме того,– это гидравлический уклон или уклон трения. Из уравнения (10.1) видно, что.
Объединяя эти рассуждения, получим
|
. |
(10.4) |
Из этого уравнения следует, что приращение удельной энергии сечения по длине потока равно разности уклона дна и уклона трения.
Уравнение (10.4) называется основным дифференциальным уравнением установившегося неравномерного движения в открытом русле. Оно справедливо для общего случая движения потока в русле произвольного сечения.
4. Вывод дифференциального уравнения неравномерного движения для призматического русла из выражения (10.4)
При определении уклона трения будем допускать, что потери напора при неравномерном плавноизменяющемся движении выражаются теми же формулами, что и при равномерном движении воды. То есть для определения уклона трения будем использовать формулу Шези , где– модуль расхода.
Для равномерного движения справедлива зависимость , гдеK0 – нормальный модуль расхода.
Тогда можем записать ,
и правая часть уравнения (10.4) примет вид .
Преобразуем левую часть уравнения (10.4). Умножим и разделим ее на dh: .
Удельная энергия сечения является функцией двух переменных: h и l. Длина l, в свою очередь, также зависит от h.
Поэтому .
Отсюда
|
. |
(10.5) |
В соответствии с уравнением (10.2) .
Тогда
|
. |
(10.6) |
Здесь использовано соотношение , гдеB – ширина канала по верху. С другой стороны: .
Используем следующие известные соотношения: .
Тогда
Подставляя эти выражения в формулу (10.5), получим левую часть уравнения (10.4) в виде
.
Объединяем левую и правую части уравнения:
.
Выразим из этого соотношения величину изменения глубины потока вдоль течения – .
|
(10.7) |
Уравнение (10.7) – это дифференциальное уравнение для определения изменения глубины потока при плавноменяющемся движении в руслах произвольного сечения. Для цилиндрических и призматических русел, т. е. русел, у которых площадь сечения вдоль потока остается постоянной , из уравнения (10.7) получим
|
. |
(10.8) |