- •Анализ линейных электрических цепей постоянного тока Введение
- •1. Электрическая цепь и ее элементы
- •2. Закон Ома и законы Кирхгофа в линейных электрических цепях постоянного тока
- •3. Схемы замещения источников электрической энергии
- •4. Анализ простых электрических цепей постоянного тока
- •Ток i1, потребляемый из сети, находится с помощью закона Ома
- •Токи i2и i3определяются с помощью закона Ома
- •5. Анализ сложных электрических цепей постоянного тока. Метод законов Кирхгофа
- •6. Анализ структуры электрической цепи с помощью топологических графов
- •7. Метод контурных токов
- •Решение
- •8. Метод узловых потенциалов
- •Решение
- •9. Метод двух узлов
- •10. Метод наложения
- •11. Принцип взаимности
- •12. Принцип компенсации
- •13. Метод эквивалентного генератора
- •И пассивный двухполюсник с источником эдс e" (б)
- •Решение
- •Б) с эквивалентным генератором
- •Решение
- •14. Замена нескольких параллельных ветвей, содержащих эдс, одной эквивалентной
- •Включением источников эдс
- •15. Энергетические соотношения в цепях постоянного тока
- •Генерирования электрической энергии
- •Решение
- •16. Баланс мощностей
- •Решение
- •17. Режимы работы электрических цепей постоянного тока
13. Метод эквивалентного генератора
Методом эквивалентного генератора удобно пользоваться, когда требуется определить ток только в одной ветви сложной схемы, а токи в остальных ветвях нас не интересуют. Интересующая нас ветвь в общем случае может быть как линейной, так и нелинейной. Остальная схема обязательно должна быть линейной.
Предположим, нас интересует ток Iq в q-й ветви схемы рис. 38. По отношению к этой ветви остальная цепь представлена активным двухполюсником, внутренняя схема которого нас не интересует.
Рис. 38. Активный двухполюсник
Двухполюсник – это схема, из которой выведены два конца. Если внутри двухполюсника есть источник – двухполюсник активный. Если внутри двухполюсника источника нет – двухполюсник пассивный. Пассивный двухполюсник характеризуется одним параметром: входным сопротивлением Rвх. Активный двухполюсник характеризуется двумя параметрами: входным сопротивлением Rвхи напряжением холостого хода на разомкнутых зажимахUхх. На схемах двухполюсник представляется в виде прямоугольника, из которого выходят два конца. Пассивный двухполюсник обозначается буквой «П», а активный – буквой «А».
Режим работы электрической цепи не изменится, если в q-ю ветвь включить два дополнительных источника ЭДС с равными, но противоположно направленными ЭДС: E' и E" (рис. 39).
Рис. 39. Активный двухполюсник с двумя дополнительными источниками ЭДС
Воспользуемся методом наложения. Разобьем схему рис. 39 на две (рис. 40а, б) и определим частичные токи этих схем: Iq' и Iq".
а) б)
Рис. 40. Активный двухполюсник с источником ЭДС E' (а)
И пассивный двухполюсник с источником эдс e" (б)
Частичный ток Iq' обусловлен совместным действием источников активного двухполюсника и источника ЭДС E'. Частичный ток Iq" обусловлен действием источника ЭДС E".В соответствии с этим нарис. 40а двухполюсник активный, а на рис. 40б двухполюсник пассивный.
Предположим, что ЭДС дополнительных источников E' = E" плавно увеличиваются от нуля вверх. При этом ток Iq' начнет уменьшаться и при каком-то значении ЭДС достигнет нуля. Для цепи рис. 40а это будет режимом холостого хода в q-й ветви (Iq' = 0). Напряжение на зажимах q-й ветви будет напряжением холостого хода Uххактивного двухполюсника. Это напряжение будет равно ЭДСE'. Тогда очевидно и в схеме рис. 40б ЭДС E" будет равна напряжению холостого хода активного двухполюсника Uхх. Т.е. мы имеем: E' = E" = Uххи токIq" в схеме рис. 40б будет равен
,
где Rвх – входное сопротивление двухполюсника по отношению к зажимам q-й ветви.
Полученное выражение соответствует формуле закона Ома для замкнутой цепи. Поэтому исходную схему (рис. 38) можно заменить эквивалентной ей одноконтурной схемой замкнутой цепи рис. 41, на которой вместо активного двухполюсника представлен эквивалентный источник (эквивалентный генератор) с ЭДС Eэг = Uхх и эквивалентным внутренним сопротивлением, равным входному сопротивлению двухполюсникаRiэг = Rвх .
Название схемы замещения дало название методу расчета: метод эквивалентного генератора.
Рис. 41. Схема замещения активного двухполюсника эквивалентным генератором
Методика расчета по методу эквивалентного генератора.
Отключаем от схемы исследуемую ветвь.
Выполняем анализ схемы с отключенной ветвью и находим напряжение холостого хода между зажимами, соответствующими отключенной ветви.
Находим входное сопротивление схемы по отношению к зажимам отключенной ветви. При этом ЭДС источников опускаем, оставляя их внутренние сопротивления, а ветви с идеальными источниками тока размыкаем.
Используя формулу метода эквивалентного генератора, находим ток исследуемой ветви.
Рассмотрим примеры применения метода эквивалентного генератора для расчета тока одной из ветвей конкретной схемы.
Пример 4. Дана схема электрической цепи (рис. 42). Параметры схемы известны. Требуется найти ток в пятой ветви методом эквивалентного генератора.
Рис. 42. Схема электрической цепи