Лекции Физика / Лекция 06.б-1
.pdf1
Лекция № 6
Динамика вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси.
Момент импульса материальной точки и системы материальных точек. Момент силы. Закон сохранения и изменения момента импульса. Кинетическая энергия твердого тела, совершающего поступательное и вращательное движения. Уравнение движения твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси (уравнение моментов).
При сравнении законов вращательного и поступательного движений просматривается аналогия между ними: вместо силы рассматривается момент силы, роль массы играет момент инерции. Аналогом импульса тела является момент импульса тела относительно некоторой оси вращения.
Моментом импульса (количества движения) материальной точки А отно-
сительно неподвижной точки О называется физическая величина, определяемая векторным произведением:
RR |
R |
R |
] |
(6.1) |
L = [rp] = [rmυ |
||||
где r - радиус-вектор, проведенный из точки О в точку А; |
p = mυ - импульс |
материальной точки (рис.1).
Вектор L - псевдовектор, его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от r к p .
Рис.1
2
Модуль вектора момента: L = rp × sin α = rmυ × sin α = pl , где α - угол между векторами r и p ; l - плечо вектора p относительно точки О.
Моментом импульса относительно неподвижной оси z называется скаляр-
ная величина, равная проекции на эту ось вектора L момента импульса, определенного относительно произвольной точки О данной оси z . Момент импульса Lz не зависит от положения точки О на оси z .
При вращении абсолютно твердого тела вокруг неподвижной оси z каждая отдельная точка тела движется по окружности постоянного радиуса ri с некоторой скоростьюυi (рис.2). Скорость υi и импульс miυi перпендикулярны
этому радиусу, т.е. ri является плечом вектора |
miυi . Поэтому можно записать, |
что момент импульса отдельной частицы равен: |
|
Liz = miυi ri |
(6.2) |
и направлен по оси в сторону, определяемую правилом правого винта.
Рис.2
Момент импульса твердого тела относительно оси есть сумма моментов им-
пульса отдельных частиц:
n
Lz = ∑ miυi ri . i =1
3
Используя соотношение υi = ωri , получим:
L |
z |
= |
n |
m r 2ω = ω n |
m r 2 |
= J |
ω , |
(6.3) |
|
|
|
∑ |
i i |
∑ |
i i |
z |
|
|
|
|
|
|
i=1 |
|
i=1 |
|
|
|
|
т.е. момент импульса твердого тела относительно неподвижной оси равен
произведению момента инерции относительно той же оси на угловую скорость.
Продифференцировав уравнение (6.3) по времени, получим:
|
dLz |
= J z |
dω |
= J zε = M z , |
|
||
|
|
|
|
|
|||
|
dt |
dt |
|
||||
или |
|
|
|
|
|||
|
|
|
dLz |
= M z |
(6.4) |
||
|
|
|
|
||||
|
|
|
dt |
|
– уравнение моментов - еще одна форма уравнения динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси: производная
момента импульса твердого тела относительно оси равна моменту сил относительно той же оси.
В общем случае имеет место векторное равенство:
|
dL |
R |
|
|
|
= M . |
(6.5) |
||
|
|
|||
|
dt |
|
|
|
В замкнутой системе момент внешних сил M = 0 и, соответственно, |
dL |
= 0 . |
||
|
||||
|
|
|
dt |
|
Отсюда следует, что: |
|
|
||
|
L = const . |
(6.6) |
Выражение (6.6) представляет собой закон сохранения момента импульса:
момент импульса замкнутой системы сохраняется, т.е. не изменяется с течением времени.
Закон сохранения момента импульса – фундаментальный закон природы,
связанный со свойством симметрии пространства – его изотропностью, т.е.
с инвариантностью физических законов относительно выбора направления осей координат системы отсчета (относительно поворота замкнутой системы в пространстве на любой угол).
Продемонстрировать закон сохранения момента импульса можно с помощью скамьи Жуковского. Человек, сидящий на скамье, которая без трения
4
вращается вокруг вертикальной оси, и держащий в вытянутых руках гантели, приводится во вращение с угловой скоростью ω1 (рис.3).
Рис.3
Если человек прижмет гантели к себе, то момент инерции системы уменьшится. Поскольку момент внешних сил равен нулю, момент импульса системы сохраняется и угловая скорость вращения возрастает.
Кинетическая энергия твердого тела, совершающего поступательное
ивращательное движения
Вслучае плоского движения тела, например, цилиндра, скатывающегося
снаклонной плоскости без скольжения, энергия движения складывается из энергии поступательного движения и энергии вращения:
|
mυ 2 |
J |
C |
ω 2 |
|
||
T = |
C |
+ |
|
|
, |
(6.7) |
|
2 |
|
2 |
|||||
|
|
|
|
|
|||
где m - масса катящегося тела, υC - |
скорость центра масс тела, |
J C - момент |
инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс, ω - угловая скорость тела.
Условие отсутствия проскальзывания катящегося тела:
υC =υR = ω × R ,
5
где R - радиус катящегося тела. В частности, для сплошного цилиндра, катящегося без проскальзывания,
T = 3J C ×ω 2 . 2
Сопоставление основных физических величин и уравнений, определяющих вращение тела вокруг неподвижной оси и его поступательное движение
Поступательное движение |
Вращательное движение |
||||||||||||||||
Масса m |
|
R |
|
|
Момент инерции J |
|
R |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
R |
|
dr |
|
|
|
|
R |
dϕ |
||||||||
Скорость υ = |
|
|
|
|
|
Угловая скорость ω = |
|
|
|
|
|
||||||
dtR |
|
|
dtR |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
R |
|
|
dυ |
|
|
|
|
R |
|
dω |
||||||
Ускорение a |
= |
|
|
|
|
|
Угловое ускорение ε = |
|
|
|
|
|
|||||
|
dt |
|
|
|
dt |
||||||||||||
|
R |
|
|
|
|
|
|
R |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Сила F |
|
|
|
|
|
|
Момент силы M или M z |
||||||||||
|
R |
|
|
R |
|
|
Момент импульса Lz = J zω |
||||||||||
Импульс |
p = mυ |
|
|
||||||||||||||
Основное уравнение динамики |
Основное уравнение динамики |
||||||||||||||||
R |
R |
|
|
|
|
|
|
M z |
= J zε |
|
|
|
|
|
|||
F = ma |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
R |
R |
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
dp |
|
|
|
|
|
|
|
dL |
R |
|
|
|
|
|
|||
F = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= M |
|
|
|
|
|
|||
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Работа dA = Fs ds |
|
|
Работа dA = M z dϕ |
|
|
|
|
|
|||||||||
Кинетическая энергия |
mυ 2 |
Кинетическая энергия |
J zω 2 |
||||||||||||||
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|