2385
.pdf
|
Полагая z z |
2 |
u , получим dz |
|
dz |
2 |
du |
S1 |
S2 |
dz |
или |
||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S2 |
|
|
dz |
S2du |
. Таким образом, |
|
|
S2du |
|
|
s |
2g dt . |
|
|||||||||||
|
S1 S2 u |
|
|||||||||||||||||||
1 |
|
S1 S2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
S1 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
Интегрируя, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
2S2 |
u |
s 2g t C . |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
S S |
2 |
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При t 0 и u h h , откуда |
C |
2S2 |
|
h1 |
h2 |
. |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
S1 S2 |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Полагая и = 0, находим искомое время T |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
T |
|
2S1S2 |
h1 h2 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
S1 S2 s |
|
g |
|
|
|
|
|
|
|
|
13.10. Установить зависимость между давлением атмосферы P и высотой над уровнем моря z, если давление
атмосферы на уровне моря (при z = 0) равно P0 .
Решение. Обозначим через плотность воздуха, а через0 плотность воздуха над уровнем моря. Согласно уравнению Клайперона имеем
P P0 RT ,
0
где R - газовая постоянная, Т - абсолютная температура. Считаем, что температура есть линейная функция от высоты
T T0 z , где - постоянный коэффициент. Тогда
R T0P z .
Учитывая, что изменение давления по высоте пропорционально проекции силы тяжести, отнесенной к единице массы, будем иметь
dP |
g или |
dP |
|
Pg |
|
dz |
dz |
|
|
. |
|
R T0 z |
81
Разделяя переменные и интегрируя, получим
dP |
|
gdz |
|
|
P |
|
|
g |
|
|
z |
ln C . |
||
P |
|
; |
ln |
|
|
ln |
1 |
T0 |
||||||
R T0 z |
R |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
По условию задачи при z = 0, Р = Р0, откуда С = Р0. Таким образом, искомая зависимость примет вид
g
PP0 1 z R .
T0
13.11.Найти зависимость количества растворившегося вещества x от времени, если количество вещества, дающее насыщенный раствор, равно Р.
Решение. Пусть скорость растворения твердого тела в жидкости пропорциональна количеству этого вещества, еще могущего раствориться в жидкости до насыщения последней. Тогда дифференциальное уравнение растворения твердого тела имеет вид
dxdt k P x ,
где k - коэффициент пропорциональности. Разделяя переменные и интегрируя, будем иметь
dx |
kdt; |
x P Ce kt . |
|
P x |
|||
|
|
При t = 0, т. е. в начальный момент времени х = 0. Отсюда C = -P, и окончательно получим
xP 1 e kt .
13.12.Найти форму зеркала, собирающего все параллельные лучи в одну точку.
Решение. Вероятно, зеркало имеет форму поверхности вращения с осью, параллельной падающим лучам. Примем ось Ox за ось вращения и рассмотрим уравнение кривой y = f(x) в плоскости Oxy (рис. 1.4).
Пусть отраженные лучи собираются в точке начала координат. Обозначим: NM - падающий луч, МО - отраженный луч, ТК - касательная к кривой в произвольной точке М(х,у).
82
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 1.4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Так |
как |
угол |
падения |
равен |
углу |
отражения, то |
||||||||||||||
NMT KMO . С другой стороны MKO NMT , следова- |
||||||||||||||||||||
тельно, |
|
KMO MKO . |
Таким |
образом, |
|
KMO |
||||||||||||||
равнобедренный |
с |
вершиной |
в |
точке О |
и |
|
KO |
|
|
|
OM |
|
, |
|||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||
OM |
x2 y2 |
. Обозначая за |
|
угол между касательной и |
||||||||||||||||
положительным |
направлением |
оси |
Ох, |
будем |
|
иметь |
||||||||||||||
|
y |
x , где tg y |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
KO y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
y2 y y. |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
x2 y2 или x x2 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
y |
x |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
То есть задача свелась к однородному дифференциальному уравнению. Используя подстановку x zy, x z yz , где за x
принята неизвестная функция, а за y - аргумент, будем иметь
zy |
z2 y2 y2 y z yz ; |
|
|
1 z2 yz . |
|
|||||||||||||
Разделяем переменные и интегрируем |
|
|
|
|||||||||||||||
dy |
dz |
|
|
|
|
y |
|
|
|
ln C; |
|
|||||||
|
; ln |
|
|
ln |
z 1 z2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||
y |
1 z2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
y C z 1 z2 ; |
|
|
x |
2 |
y |
2 |
|
y2 C x x2 |
y2 . |
|||||||||
y C |
x |
|
|
|
|
; |
||||||||||||
|
|
|
y |
|
||||||||||||||
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
После упрощения уравнение кривой примет вид
83
y |
2 |
C |
|
, |
|
|
2C |
2 |
x |
||
|
|
|
|
|
т. е. кривая является параболой, а зеркало имеет вид параболоида вращения.
13.13. Найти силу тока в катушке в момент t, если ее сопротивление R, коэффициент самоиндукции L, а электродви-
жущая сила (эдс) меняется по закону E E0 sin t . Начальная
сила тока i0 0 .
Решение. Согласно второму закону Кирхгофа (сумма эдс, действующих в замкнутом контуре, и падений напряжений на его участках, взятых с обратными знаками, равна нулю):
UL UR E , где |
UL L di |
- падение напряжения на |
|
dt |
|
индуктивности L, UR Ri - падение напряжения на активном
сопротивлении R. Отсюда L di Ri E |
0 |
sin t |
- линейное |
||
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
неоднородное уравнение. |
di |
|
|
|
|
Делая подстановку получим i uv, |
|
|
|
получим |
|
dt |
u v v u, |
Lu v u Lv Rv E0 sin t . (*)
Приравниваем скобку нулю |
dv |
|
R |
v, |
dv |
R dt, |
v e |
R |
t . |
|
L |
||||||||||
dt |
|
v |
||||||||
|
|
L |
L |
|
|
|
Подставляя это частное решение в уравнение (*), будем иметь
|
|
R |
t du |
|
|
|
E |
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
R |
t |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|||||||||||
e |
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
sin t |
или u |
|
eL |
sin tdt . |
|||||||||||||
|
dt |
|
|
L |
L |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Интегрируя дважды по частям, получим |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
u |
|
|
|
|
|
E0 |
|
|
|
|
|
R sin t L cos t e |
R |
t C . |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
R |
2 |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Общее решение исходного уравнения будет |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
i |
|
|
|
E0 |
|
|
|
|
R sin t L cos t Ce |
R |
t . |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
R |
2 |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
84
Подставляя |
|
сюда начальные |
условия: |
|
i0 |
0 |
|
при t = 0, |
||||||||
находим постоянную интегрирования C |
|
|
E0 L |
|
. Таким |
|||||||||||
2 |
|
2 |
R |
2 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
||||
образом, искомое частное решение имеет вид |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
E0 |
|
|
|
|
|
|
|
R |
t |
|
|
|||
i |
|
|
R sin t L |
|
cos t e |
|
L |
. |
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
2 |
2 |
R |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
13.14. Тело массы m падает вертикально с некоторой высоты при начальной скорости v0 = 0. Найти закон движения, если сопротивление воздуха пропорционально квадрату скорости падения тела.
Решение. При падении на тело действуют силы веса P mg , направленные в сторону движения тела, и силы со-
противления воздуха F kv2 , направленные в сторону, противоположную движению тела, k - коэффициент пропорциональности.
|
На основании второго закона Ньютона mw P kv2 |
диф- |
||||||||||||||||||||||||||
ференциальное уравнение движения примет вид |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
mx mg kx2 |
|
или |
|
m dv |
mg kv2 , |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
dx |
v - скорость, |
|
|
d 2 x |
|
|
dv |
- |
ускорение тела, |
а x - |
|||||||||||||||||
dt |
|
|
dt2 |
|
dt |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
пройденный путь. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Разделим переменные |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
dv |
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dv |
|
|
k |
|
|
2 |
|
mg |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
a |
|
|
|
|
||||
|
|
|
mg v2 |
m |
|
a |
2 |
v |
2 |
m |
|
k |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и проинтегрируем |
|
|
1 |
|
|
a v |
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
ln |
|
|
|
t C . |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2a |
|
a v |
|
|
|
m |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Используя начальные условия v0 |
0 при t = 0, получим, |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2ak |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
что C 0 . Тогда |
a v e m t |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
1 |
|
|
|
a v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
85
|
|
2ak |
t |
1 |
|
ak t |
e |
ak t |
|
|
|
kg t |
e |
kg t |
|
kg |
|
||||
v a |
e m |
a |
e m |
m |
a |
e m |
m |
ath |
t . |
||||||||||||
|
2ak |
t 1 |
ak |
|
|
ak |
|
|
kgm t e kgm t |
m |
|||||||||||
|
e m |
|
e m t |
e m t |
|
|
e |
|
|
||||||||||||
Заменяя v |
|
на |
dx |
, получим |
|
dx |
ath |
|
kg t . |
Откуда |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
m |
|
|
|
|
x a |
|
th |
|
kg tdt a |
|
m |
ln ch |
kg t C2 |
m ln ch kg t C2 . |
||||||||||||
|
|
kg |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
k |
m |
|
|
|||
При t = 0, x = 0, откуда C2 = 0. Таким образом, искомый |
|||||||||||||||||||||
закон движения тела будет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
x m ln ch kg t . |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
13.15. Катер движется со скоростью 18 км/ч. Через 5 мин после выключения мотора его скорость уменьшилась до 6 км/ч. Найти расстояние, пройденное катером по инерции за 15 мин, если сопротивление воды пропорционально скорости движения катера.
Решение. Пусть т - масса катера, s - путь, пройденный катером за время t. Тогда дифференциальное уравнение движения будет
m |
d 2 s |
k |
ds |
или m |
dv |
kv |
, |
|
|
|||||||||
dt2 |
dt |
dt |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
где к — коэффициент пропорциональности. |
|
|
|
|||||||||||||||
Разделяя переменные, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
dv |
k |
dt; |
ln |
|
v |
|
|
k |
t C . |
|
||||||||
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||
v |
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
m |
1 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
При t = 0, v =18 КМ/Ч = 300 м/мин, откуда C1 ln 300 . |
|
|||||||||||||||||
При t = 5, v = 6 км/ч = 100 м/мин, откуда ln100 5 |
k |
ln 300 ; |
||||||||||||||||
m |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mk 15 ln 3 .
86
Таким образом, ln v 5t ln 3 ln 300; v 300 3 5t .
Полагая |
v ds |
, |
будем иметь |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ds |
300 3 |
t |
|
или s 300 |
3 |
t |
1500 |
3 |
t |
||||
5 |
|
|
5 |
dt |
5 |
C2 . |
|||||||
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln 3 |
|
|
|
Используя начальные условия s = 0 при t = 0, получим, что
C2 |
|
1500 |
. Тогда, |
s |
1500 |
1 3 |
t |
. |
5 |
||||||||
|
|
ln 3 |
|
|
ln 3 |
|
|
Расстояние, пройденное катером по инерции за t = 15 мин, равно
s |
1500 |
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
|
1310 м. |
||
ln 3 |
3 |
|||||
|
|
|
3 |
|
|
13.16. Снаряд массы т выброшен из ствола орудия со скоростью v0 под углом к горизонту. Пренебрегая сопротивлением воздуха, найти траекторию снаряда, время полета.
Решение. Расположим оси координат, как показано на рис. 1.5.
Рис. 1.5
На снаряд действует только сила тяжести P mg , проек-
ции |
которой |
на |
оси |
координат |
равны: |
Px 0; |
Py mg; |
Pz 0 . |
|
|
|
87
Подставляя эти величины в уравнения (1) и сокращая на m, получим
|
|
d 2 x |
|
0; |
|
|
d 2 y |
|
g; |
|
d 2 z |
0 , |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
dt2 |
|
|
|
dt2 |
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
или, учитывая, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dvy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
d 2 x |
|
|
dv |
x ; |
|
|
|
d 2 y |
|
; |
|
|
d 2 z |
|
|
dv |
z |
; |
|
|
||||||||||||
|
dt2 |
|
|
|
|
|
|
|
dt2 |
dt |
|
|
dt2 |
|
|
|
|
||||||||||||||||
будем иметь |
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dvy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
dv |
x |
|
0; |
|
|
g; |
|
|
dv |
z |
0 . |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
dt |
|
|
dt |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Интегрируя эти уравнения получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
vx C1; |
vy gt C2 ; |
|
|
vz C3 . |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
Начальные условия в задаче имеют вид: при t = 0 |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
vx |
v0 cos ; |
vy |
v0 sin ; |
|
vz |
0 . |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
Удовлетворяя начальным условиям, получим |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
C1 v0 cos ; |
C2 |
v0 sin ; |
|
C3 0 . |
|
|
||||||||||||||||||||||||||
Заменяя проекции скоростей vx , vy |
, vz |
|
на |
dx |
, |
|
dy , |
dz |
, |
||||||||||||||||||||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
dt |
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx v |
cos ; |
|
dy gt v |
|
sin ; |
|
dz 0 . |
|
|
||||||||||||||||||||||||
dt |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Интегрируя эту систему уравнений получим |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
x v t cos C |
|
; |
y gt v t sin C ; |
|
|
z C . |
|||||||||||||||||||||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
6 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Удовлетворяя начальным условиям: х0=у0=z0=0 при t = 0, находим, что С4=С5=С6= 0. Отсюда уравнения движения при-
мут вид |
|
|
|
|
|
|
gt2 |
|
|
x v t cos ; |
y |
|
v t sin ; |
z 0 . |
|
||||
0 |
|
0 |
|
2
Исключая из уравнений движения время, находим уравнение траектории снаряда
88
y xtg |
1 |
|
gx2 |
|
. |
|
2 v2 |
cos2 |
|
||||
|
|
|||||
|
0 |
|
|
|
Нетрудно заметить, что уравнение траектории есть парабола. Находя точки пересечения параболы с осью x, т. е. полагая y = 0, находим дальность полета
|
x |
v2 sin 2 |
. |
|
|
|||
|
0 |
|
|
|
|
|||
|
|
g |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||
Для определения высоты H траектории (вершины парабо- |
||||||||
лы) находим производную |
|
|
|
|
|
|
|
|
dy |
tg |
|
gx |
|
|
|||
dx |
v2 |
cos2 |
|
|||||
|
|
|||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
иприравниваем ее нулю, тогда
xv02 sin 2 . 2g
Подставляя это значение x в уравнение траектории, находим
H v02 sin2 .
2g
Этот же результат можно получить, зная дальность полета и учитывая симметрию траектории параболы.
Подставляя дальность полета в первое уравнение движения, находим, что время полета равно
T2gv0 sin .
13.17.К концу недеформированной пружины подвешен груз массы m. Найти закон движения груза, если статическое
удлинение пружины 0,5 см.
Решение. Выберем начало координат в положении равновесия груза и направим ось Ox по вертикали вниз (рис. 1.6). В положении равновесия сила веса груза P уравновешивается силой упругости - c , т. е. P c , где с - коэффициент жесткости пружины.
89
Рис. 1.6
Во время движения на тело действует сила веса Р = mg и сила упругости - c(x ) , так как пружина растягивается на
величину ( x ). В этом случае дифференциальное уравнение движения имеет вид
md 22x c x mg . dt
Учитывая, что P c , и деля на m, получим
d 2 x |
|
c |
x |
|
или |
x |
c |
x 0 . |
|||
dt |
|
m |
|
m |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Общее решение дифференциального уравнения свободных |
|||||||||||
гармонических колебаний (2) имеет вид |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
x Asin |
|
|
|
x . |
|
|||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Согласно решению груз совершает незатухающие колебания с
постоянной амплитудой А и частотой |
c |
. |
|
||
|
m |
Найдем частное решение. Когда груз не был подвешен, при t = 0, точка подвеса груза находилась в положении x0 0,5 , а
начальная скорость была v0 = 0. Из первого начального усло-
вия имеем - 0,5 Asin . (*)
Найдем скорость x A cos x и воспользуемся вторым начальным условием 0 A cos . . Так как A 0, 0 ,
90