Оптическое материаловедение. Активные материалы
.pdfЗвуковая волна представляет собой периодические изменения плотности вещества, которые распространяются со скоростью звука vs.
Считая, что одинаковые атомы (молекулы) вносят одинаковый вклад в показатель преломления, получаем, что изменение плотности среды приводит к прямо пропорциональному изменению ее показателя преломления n.
Акустическая волна, распространяющаяся в направлении z в среде со скоростью Vs, приводит к изменению показателя преломления:
В кристаллах вследствие анизотропии их свойств фотоупругие эффекты описываются тензором пьезооптических коэффициентов πij.
∆n(z,t) = ∆nsin(Ωst − Ks z),
Ks = |
|
2π |
– волновое число звуковой волны; |
|
Λ |
||
|
|
|
|
Vs = |
Ωs |
– скорость распространения звуковой волны. |
|
|
Ks |
|
В среде может быть создана как бегущая акустическая волна, так и стоячая, но поскольку Vs << c, то свет не будет замечать перемещения акустической волны.
При прохождении акустической волны в среде формируются области сжатия и разрежения, представляющие собой дифракционную решетку.
При падении световой волны на такую решетку она будет отклоняться, если выполнены условия дифракции.
Падающую и дифрагированную световые волны можно представитьG как потоки фотонов с энергиями hω1 и hω2 и волновыми векторами k1 и k2 , аGакустическую волну – как поток фононов с энергией hΩs и волновым вектором Ks.
Дифракция света на акустической волне может быть рассмотрена как ряд столкновений, приводящих сGопределенной вероятностью к исчезновению одного
падающего фотона (ω1; k1 ) и одного фонона (Ωs; Ks ) с одновременным испусканием нового (дифрагированного) фотона (ω2; k2 ).
41
|
|
|
ω = ω +Ω |
, |
|||||
|
Этот процесс будет происходить при условиях: |
|
G2 |
G |
1 |
G |
s |
|
|
|
|
|
k |
2 |
= k |
+ K |
. |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
1 |
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω1 >> Ωs , |
ω1 |
|
≈ ω2 , |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Так как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
λ1 |
|
≈ λ2 , |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
Λ >> λ1 |
|
|
kG |
|
≈ |
|
kG |
|
>> |
|
KG |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Из условия kG |
≈ kG следует, что световая волна должна |
|
|
|
|||||||||||||
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
быть почти перпендикулярна акустической волне, возбуждаемой в материале с большими значениями пьезооптических коэффициентов.
k2
ϕ2 Ks ϕ1
k1
Из условия kG1 ≈ kG2 следует, что ϕ1 ≈ ϕ2 и эти углы малы.
|
|
|
KGGs |
|
λ |
|
λ |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Тогда |
sinϕ2 ≈ |
= |
2Λsinϕ = |
(условие дифракции Брэгга). |
|||||
2mΛ |
m |
|||||||||
|
|
|
|
2 k |
|
|
|
|||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
Если изменять частоту звуковой волны от νs до νs + ∆νs, то это приведет к изменению волнового вектора звуковой волны на величину
∆KGs = 2π∆vs . υs
Изменение частоты звуковой волны на величину ∆νs приводит к отклонению световой волны на угол
∆ϕ = ∆KGs = υλ ∆vs. k s
42
Важное значение имеет не сам угол отклонения ϕ, а его превышение над углом дифракционной расходимости пучка θ, которое показывает число возможных неперекрывающихся наложений отклоненного луча (число направлений).
Если угол дифракционной расходимости пучка диаметром D определить выражением
θD ≈ πλD ,
то число возможных неперекрывающихся направлений отклоненного пучка можно определить по формуле
N = |
∆ϕ = |
λ∆vsπD |
= |
|
|
πD |
|
= ∆vsτ. |
πD∆vs = ∆vs |
|
|||||||
|
θD |
vsλ |
|
vs |
|
vs |
|
|
В этом выражении диаметр D определяется поперечными размерами модулятора, а τ – время установления акустического режима в объеме материала.
Изменение значения τ ограничено не только необходимым быстродействием детектора, но и длиной акустооптического взаимодействия D, которое определяется поглощением акустических волн в материале.
6.3. Реализация акустооптического эффекта
При рассмотрении дифракции света на монохроматической акустической волне выделяют два предельных режима – Рамана-Ната и Брэгга.
|
|
|
|
2πLλ |
|
|
Вид дифракции зависит от величины безразмерного параметра |
|
|
|
|
|
|
Q = Λ2 |
, |
||
|
|
|
|||
|
|
|
|
Режим Рамана-Ната соответствует низким акустическим частотам υ и малой длине акустооптического взаимодействия L (обычно υ < 10 МГц и Q << 1).
L − длина звукового столба; λ – длина волны света; Λ – длина звуковой волны.
43
Этот тип дифракции наблюдается при произвольных углах падения света на акустооптическую ячейку, а дифракционная картина может содержать много дифракционных максимумов с симметричным распределением интенсивности света.
|
|
|
|
|
Угловое направление дифракционных максимумов относи- |
|
mλ |
|
тельно нулевого (соответствующего прямо прошедшему |
|
|
|
|
sinϕm = Λ , |
|
|
свету) определяется формулой |
|
|
|
|
|
|
ϕm − угловое направление на дифракционный максимум m-го порядка.
Акустическая волна в этом случае создает движущуюся со скоростью звука фазовую решетку с периодом, равным периоду звуковой волны.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Режим Брэгга наблюдается на высоких частотах |
|
|
|
|
ультразвука (обычно превышающих 100 МГц) при |
|
|
|
|
Q >> 1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интенсивность максимума будет наибольшей, если |
|
|
|
|
свет падает под углом к волновому фронту акусти- |
|
λ |
|
|
ческой волны, удовлетворяющим условию Брэгга |
|
||
|
sinϑB = 2Λ. |
|||
|
|
|||
|
|
Дифракционная картина, даже при большой акустической мощности, состоит, как правило, только из двух дифракционных максимумов – нулевого и первого.
44
Практически дифракция Брэгга наблюдается при Q ≥ 4π (это означает, что падающий под углом Брэгга световой пучок пересекает не менее двух соседних плоскостей с максимальной плотностью).
Дифракция света в режиме Брэгга аналогична явлению дифракции рентгеновских лучей на кристаллической решетке в твердом теле.
6.4. Выбор материала пьезопреобразователя
Основными характеристиками материала пьезопреобразователя, определяющими его работу, являются коэффициент электромеханической связи Κ, диэлектрическая проницаемость ε, тангенс угла диэлектрических потерь tgδ, частотный коэффициент N и акустическое сопротивление Z.
|
|
|
|
dik |
|
|
|
Коэффициент электромеханической связи K определяется |
|
Kik = |
|
. |
|
|
|
|
|
|||
|
как квадрат отношения генерируемой в кристалле механиче- |
|
|
εiiσε0SkkE |
' |
|
|
ской энергии к запасаемой в нем электрической энергии: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Он связывает пьезоэлектрический модуль dij с упругими и диэлектрическими свойствами кристалла.
Большие значения K обеспечивают высокую эффективность возбуждения акустических волн, что позволяет, в свою очередь, передавать значительные акустические мощности в звукопровод, повышать эффективность работы акустооптических устройств и получать широкую полосу рабочих частот.
Параметром, определяющим условия электрического согласования преобразователя с цепями питания, является емкость преобразователя, и, следовательно, диэлектрическая проницаемость материала ε.
С ростом ε уменьшается активное сопротивление излучения преобразователя, что усложняет электрическое согласование пьезопреобразователя с генератором сигналов.
|
|
|
|
Kik2 tgδ |
|
величина, определяющая КПД пьезопреобразователя. |
|
|
|
|
|
45
Частотный коэффициент N = d·υ, численно равный половине скорости распространения акустической волны, характеризует толщину преобразователя d при работе на частоте υ (большое значение N упрощает технологию изготовления преобразователя, работающего на высоких частотах).
Подбор акустических сопротивлений Z = p·υзв материалов пьезопреобразователя и звукопровода позволяет осуществлять их эффективное акустическое согласование.
К материалам пьезопреобразователей предъявляются следующие требования: высокий коэффициент электромеханической связи К и частотный коэффициент N, низкая диэлектрическая проницаемость ε, стойкость к механическим, термическим и химическим воздействиям.
Основные характеристики монокристаллов, используемых в качестве пьезопреобразователей
|
|
Ультразвуковая волна |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
Относи- |
Коэффи- |
Акусти- |
||
|
|
|
Направ- |
|
тельная |
циент |
ческое |
||
Материал |
Класс |
Тип |
Скорость |
диэлек- |
электроме- |
сопротив- |
|||
симметрии |
коле- |
ление |
vзв ·10–3, |
трическая |
ханиче- |
ление |
|||
|
|
баний |
распро- |
м/с |
проницае- |
ской связи |
Z ·10–7, |
||
|
|
|
странения |
|
мость εii |
K, % |
2 |
с) |
|
|
|
|
|
|
кг/(м |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SiO2 |
32 |
L |
[100] |
5,7 |
ε11 = 4,6 |
9,8 |
1,52 |
||
S |
[010] |
3,9 |
ε33 = 4,6 |
||||||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
L |
[001] |
7,33 |
ε11 = 26,8 |
47,8 |
3,4 |
|
|
LiNbO3 |
3m |
[100], |
|
||||||
S |
4,8 |
ε33 = 82,3 |
67,9 |
2,22 |
|||||
|
|
[001] |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
[100] |
5,55 |
ε11 = 41 |
|
|
|
|
LiTaO3 |
3m |
S |
[100] |
4,21 |
|
|
|
||
ε33 = 43 |
|
|
|
||||||
|
|
L |
[001] |
6,16 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
PbTiO3 |
4mm |
L |
[001] |
4,19 |
ε33 = 126 |
72 |
3,26 |
||
S |
[100] |
– |
ε11 = 210 |
43 |
– |
|
|||
|
|
|
|||||||
|
Р632 |
L |
[001] |
4,13 |
ε33 = 6,4 |
51 |
1,85 |
||
LiIO3 |
[100], |
||||||||
S |
2,52 |
ε11 = 8,2 |
60 |
1,13 |
|||||
|
|
[001] |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
46 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Лекция 7. ТРАДИЦИОННЫЕ МАТЕРИАЛЫ ДЛЯ ПЬЕЗОПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕЙ
Для оценки эффективности работы пьезоэлектрика в режиме преобразования электрических сигналов в упругие волны применяются коэффициент Гутина diµ/sλµ (diµ и sλµ – элементы тензоров пьезомодулей и упругих жесткостей соответственно) и коэффициент электромеханической связи K.
В качестве пьезопреобразователей наиболее эффективны «сильные» пьезоэлектрики с K > 10 %.
К монокристаллическим материалам, используемым в качестве пьезопреобразователей, предъявляются следующие требования:
возможность выращивания монокристаллов оптического качества и достаточно крупных размеров с использованием промышленных методов синтеза;
минимальная анизотропия теплового расширения, обеспечивающая высокую стабильность пьезоэлектрических, электрооптических и других коэффициентов, температурные зависимости которых должны быть малыми по величине и линейными по характеру;
высокая химическая стойкость кристаллов по отношению к действию окружающей атмосферы; нерастворимость их в воде и других растворителях;
достаточно высокая твердость, обеспечивающая хорошую обрабатываемость поверхностей рабочих элементов и лучшую сохраняемость их в процессе эксплуатации (микротвердость должна быть выше 1,2 ГПа при желаемой выше 3,0 ГПа).
Хорошие диэлектрические характеристики, в том числе в сильных полях, в широких частотном и температурном диапазонах:
высокая оптическая однородность, особенно в рабочем диапазоне частот;
устойчивость к действию мощного лазерного излучения.
Учет всех требований и оптимизация их сочетаний заметно сужают круг потенциально интересных для применения веществ.
47
Из монокристаллических материалов для пьезопреобразователей в акустооптических устройствах чаще всего используют кварц SiO2 и ниобат лития LiNbO3.
7.1. Кристаллический кварц
Кристаллический кварц, несмотря на относительно невысокое акустооптическое качество, – один из важнейших акустооптических материалов.
Роль кристаллов кварца в акустооптике определяется тем, что они могут быть получены больших размеров и довольно высокого оптического качества.
Ниже температуры кристаллизации (1710°С) существует четыре модификации кристаллов кварца:
кристобалит (1710–1470 °С), тридимит (1470–880 °С), β-кварц (880–573 °С)
α-кварц (ниже 573 °С).
Плотность α-кварца 2,65·103 кг/м3, твердость по Моосу 7, предел прочности: при сжатии 300–400 МПа, при растяжении – 1 МПа.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кристаллическая структура α-кварца определяет анизотропию |
физических |
||
|
и механических свойств: |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9·10–6 К–1 |
║ оси z, |
|
коэффициент теплового линейного расширения |
|
||
|
|
14,8·10–6 К–1 ┴ оси z; |
||
|
|
|
||
|
|
|
48
|
|
|
4,6 |
║ оси z, |
|
диэлектрическая проницаемость |
|
||
|
|
|
┴ оси z. |
|
|
|
|
4,5 |
|
|
|
|
При фазовых переходах кристаллы кварца испытывают значительные механические деформации, приводящие их к растрескиванию, поэтому кварц не может быть выращен из расплава и охлажден до комнатной температуры без разрушения.
Выращивание кварца проводится гидротермальным методом при температурах ниже фазового α ↔ β перехода.
Основное значение в технике имеет α-кварц, обладающий пьезоэффектом.
Кристаллическая структура кварца каркасного типа построена из кремнекислородных тетраэдров, расположенных винтообразно (с правым или левым ходом винта) по отношению к главной оси кристалла.
Особенностью α-кварца, имеющего симметрию 32, является наличие левой и правой разновидностей, что проявляется и в его физических свойствах.
Различие физических свойств левого и правого кристаллов кварца определяется изменением знака кристаллофизических осей у или х.
Огранка естественных кристаллов α-кварца: m – грани гексагональной призмы; R – грани большого ромбоэдра; r – грани малого ромбоэдра; s – грани тригональной бипирамиды и х –
грани тригонального трапецоэдра.
Правый Левый
По положению r, s, x-граней можно определить, левым или правым является данный кристалл.
49
Структура кристаллов α-кварца
Кристаллофизические оси в α- (плоскость [0001]) кварце располагают так, что ось z
направлена вдоль оси симметрии 3, ось х (электрическая ось) совпадает с осью симметрии 2 и направлена в ребро между гранями призмы, а ось у (механическая ось) направлена перпендикулярно грани призмы.
о – ионы кислорода; ●○ – ионы кремния, находящиеся на различных уровнях по оси z;
x, y, u – кристаллографические оси; х1, х2 – оси ортогональной кристаллофизической системы координат
По оси х кристаллы α-кварца обладают наибольшим пьезоэффектом.
Электрические напряжения, приложенные по оси х, вызывают механические деформации по оси у.
Положительным считается то направление оси х, в котором при растяжении образуется положительный заряд.
Кристаллы α-кварца являются оптически одноосными и обладают свойством вращения плоскости поляризации.
λ, мкм |
0,434 |
0,486 |
0,589 |
0,656 |
0,686 |
0,761 |
ϕ, град/мм |
41,9 |
32,8 |
21,7 |
17,3 |
15,7 |
12,7 |
Правый и левый кристаллы α-кварца различаются по направлению вращения плоскости поляризации.
Различие ориентации кристаллофизических осей в правом и левом кристаллах кварца приводит к изменению знака некоторых компонентов тензоров pij и сij.
50