- •ВВЕДЕНИЕ
- •1.1. История открытия эффекта памяти формы
- •1.3. Мартенситные превращения
- •1.4. Термоупругие мартенситные превращения
- •1.5. Кинетика и термодинамика мартенситного превращения
- •1.6. Механические эффекты в сплавах с термоупругим мартенситным превращением
- •1.8. Сплавы на основе Ni-Ti
- •1.9. Сплавы на основе меди
- •1.10. Профилированные монокристаллы Cu-Al-Ni
- •1.11. Выращивание монокристаллов Cu-Al-Ni методом Степанова
- •1.12. Применение сплавов с эффектом памяти формы
- •2. НИТЕВИДНЫЕ КРИСТАЛЛЫ
- •2.1. Нитевидные нанокристаллы
- •2.2. Классическая картина ПЖК-роста
- •2.3. Металлические катализаторы
- •2.4. Температура процесса роста ННК
- •2.5. Кристаллографическое направление роста
- •2.6. Поверхностная миграция катализатора
- •2.7. Прочность и совершенство кристаллической структуры
- •3. ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МАТЕРИАЛЫ
- •3.1. Эффект Зеебека
- •3.2. Эффект Пельтье
- •3.3. Эффект Томсона
- •3.4. Эффективность термоэлектрических материалов
- •3.5. Существующие «классические» термоэлектрические материалы
- •3.6. Новые подходы к получению материалов с высокой термоэлектрической добротностью
- •3.8. Примеры применения термоэлектрических материалов
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
3.2.Эффект Пельтье
В1834 году, по прошествии 13 лет после опыта Т. Зеебека, швейцарский физик-любитель часовщик Ж. Пельтье обнаружил, что в электрической цепи, состоящей из двух разнородных проводников, при пропускании через нее постоянного электрического тока возникает разность температур. Один из спаев цепи нагревался, и это не вызывало удивления – в то время эффект Джоуля был хорошо известен. Другой спай охлаждался, что производило шокирующее впечатление. Более того, изменение направления тока меняло тепловое состояние спаев, т.е. эффект оказался обратимым.
В1838 году в Петербургском Университете академик Э.Х. Ленц впервые заморозил каплю воды на стыке двух металлов Bi
иSb.
Эффект Пельт ье заключается в том, что при пропускании электрического тока I через спай двух различных проводящих материалов на контакте, помимо джоулева тепла, происходит выделение дополнительного тепла Пельтье QP при одном направлении тока и его поглощение при обратном направлении. На величину выделяемого на спае тепла QP и его знак влияют вид контактирующих веществ, сила тока, время его прохождения:
dQP = П12·I·dt. |
(3.15) |
Здесь П12=П1-П2 – коэффициент Пельт ье для |
контакта, |
связанный с абсолютными коэффициентами Пельтье П1 и П2 контактирующих материалов. В такой записи считается, что ток идет от первого материала ко второму. При выделении тепла
Пельтье QP>0, П12>0, П1>П2. При поглощении тепла |
Пельтье |
QP<0, П12<0, П1<П2. Размерность коэффициента |
Пельтье |
[Дж/Кл] = [В]. |
|
Вместо тепла Пельтье часто используют величину, определяемую как тепловая энергия, ежесекундно выделяющаяся на
94
контакте единичной площади, и называющуюся мощност ь т епловыделения (qP ), которая определяется зависимостью:
qP = П12·j, |
(3.16) |
где j=I/S – плотность тока, S – площадь контакта.
На рис. 3.7 изображена замкнутая цепь, составленная из двух различных полупроводников ПП1 и ПП2 с контактами Аи В. Такую цепь, принято называть термоэлементом, а ее ветви - термоэлектродами. Ток в цепи I создается внешним источником ε.
На рис. 3.7, а представлена ситуация, когда на контакте А ток течет от ПП1 к ПП2, что сопровождается выделением тепла Пельтье QP(А)>0; на контакте В ток течет от ПП2 к ПП1, и данный процесс сопровождается поглощением тепла – QP(В)<0. Соответственно, в результате происходит изменение температур спаев: ТА>ТВ.
а) |
б) |
Рис. 3.7. Выделение и поглощение тепла Пельтье в зоне контакта полупроводниковых материалов: а – выделение тепла Пельтье (контакт А), б – поглощение тепла Пельтье (контакт А)
95
При смене направления тока на противоположное (рис. 3.7, б), меняется знак тепла Пельтье и соотношение между температурой контактов: QP(А)<0, QP(В)>0, ТА<ТВ.
В случае контакта полупроводников с одинаковым видом носит елей т ока (а также двух проводников или полупроводника с проводником) причина возникновения эффекта Пельтье на контакте заключается в следующем. Носители тока (электроны или дырки) по разные стороны спая имеют различные энергетические спектры, концентрацию, подвижность носителей заряда, т.е. различную среднюю энергию. Если носители, пройдя через спай, попадают в область с меньшей энергией, они отдают избыток энергии кристаллической решетке, в результате чего вблизи контакта происходит выделение теплоты Пельтье (QP>0) и температура контакта повышается. На другом спае носители, переходя в область с большей энергией, получают недостающую энергию от решетки, что приводит к понижению температуры (QP<0).
Эффект Пельтье наиболее сильно выражен в цепях, составленных из полупроводников с различным видом носителей: электронных (n-тип) и дырочных (р-тип). В этом случае эффект Пельтье объясняется иначе. На рис. 3.8 изображены энергетические зоны (εc − зона проводимости, εv – валентная зона) находящихся в контакте примесных полупроводников с дырочной и электронной проводимостью. Пусть ток в контакте идет от дырочного полупроводника к электронному (р → n). При этом электроны и дырки движутся навстречу друг другу и, встретившись, рекомбинируют. В результате рекомбинации освобождается энергия в виде тепла.
96
Рис. 3.8. Выделение тепла Пельтье на контакте полупроводников р- и n-типа
На рис. 3.9 представлен случай, когда ток идет от электронного полупроводника к дырочному (n → p). Движение электронов в электронном и дырок в дырочном полупроводниках в противоположные стороны приводит к обеднению приграничных областей полупроводников основными носителями. Убыль носителей восполняется путем попарного рождения электронов и дырок. На образование таких пар требуется энергия, источником которой являются тепловые колебания атомов решетки. Рождение новых пар происходит непрерывно, пока через контакт идет ток. В результате в приконтактной о б- ласти будет происходить поглощение тепла.
97
Рис. 3.9. Поглощение тепла Пельтье на контакте полупроводников р- и n-типа
Стоит отметить, что между явлением Пельтье и выделением тепла Джоуля-Ленца имеются различия. Тепло ДжоуляЛенца пропорционально квадрату силы тока, не зависит от направления тока, а также зависит от сопротивления материала. Тепло же Пельтье пропорционально силе тока в первой степени, меняет знак при перемене направления тока и не зависит от сопротивления материала. Для того, чтобы эффект Пельтье был
заметен на фоне выделения джоулева тепла, необходимо выпол- |
|||||
нение условия: QP≥ QДж. Это условие будет выполняться при |
|||||
|
12 |
|
12 |
|
|
выполнении следующих соотношений: |
|
|
|
||
≤ |
|
или ≤ |
|
, |
(3.17) |
где R – сопротивление участка термоэлектрода длины l, на котором происходит выделение тепла; ρ – удельное электросопротивление.
Связь коэффициентов Пельтье и термо-ЭДС можно описать выражением:
П=α·Т. |
(3.18) |
Таким образом, коэффициент Пельтье зависит от природы контактирующих веществ и температуры контакта:
98