Методическое пособие 781
.pdfVC VB VCB .
вектор VB является переносной скоростью в поступательном движении, VCВ – относительная скорость во вращательном движении точки С вокруг точки В (направлена перпендикулярно к СВ).
Строим на плане это направление: через точку в проводим линию, перпендикулярную к ВС. Из полюса проводим направление скорости точки С при ее движении вокруг D. Точка пересечения двух направлений определяет положение точки С на плане. Скорость точки С вычисляется по формуле
VC = (РС) V.
Чтобы найти скорость точки K, необходимо на векторе B12C построить BKC, сходственно с ним расположенный
VK = (РK) V.
Это свойство плана скоростей носит название теоремы подобия скоростей.
4.2.1.6.Свойство планов скоростей
1.План скоростей – это плоский пучок лучей, исходящих из полюса. Каждый луч представляет собой вектор абсолютной скорости какой-то точки механизма.
2.Отрезки, соединяющие концы векторов, являются относительными скоростями.
3.Свойство подобия: фигуры, образованные на полюсе векторами скоростей, подобны фигурам, образованным звень-
ями механизма, повёрнутыми на 90 .
4. Возможность определения угловой скорости звеньев по величине и направлению:
VCB .
2
CB
План ускорений (рис. 4.33, б):
71
1)aBn 12 AB ;
2)aC aB aCB ; aCB aCBn aCB .
Ускорение точки звена, совершающего сложное движение, складывается из переносного ускорения и относительного нормального и касательного. В данном случае переносное ускорение по характеру поступательное, а относительное вращательное.
|
n |
VCB2 |
(cb V )2 |
|||
a |
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
|||
CB |
|
CB |
|
CB |
||
|
|
|
|
|||
a n |
|| CB; |
a CB. |
||||
CB |
|
|
|
CB |
Второе уравнение:
a |
|
a |
a n |
a |
; |
C |
D |
CD |
CD |
||
a n |
|
VCD2 |
(cd |
V )2 ; |
|
CD |
|
CD |
CD |
|
|
|
|
|
|||
a n |
|| CD; |
a |
|
CD. |
|
CD |
|
|
CD |
|
|
Построим план ускорений по приведенным векторным уравнениям, найдем ускорение точки K по аналогичным уравнениям.
Свойства плана ускорений.
1 – 3. Эти свойства аналогичны свойствам плана скоро-
стей.
4. Угловое ускорение второго звена можно определить:
2aCB .CB
4.2.1.7.Построение плана скоростей и ускорений кулисного
механизма
Дано: 1 = const, размеры звеньев (рис. 4.34). Определить скорости и ускорения всех точек механизма.
72
|
D |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
E |
5 |
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
А |
|
|
|
|
3 |
|
|
C
Рис. 4.34
Механизм содержит подвижных звеньев n=5; кинематических пар 5-го класса P5=7; степень подвижности W=1, класс механизма – 2 (рис. 4.35).
Точка В1 совершает вращательное движение вокруг точки A:
VB1 = 1 AB ;
точка В3 совершает вращательное движение вокруг точки С; точка В2 совершает сложное движение – переносное вращательное вместе с точкой В3 и относительное поступательное вдоль звена CD:
VB2 VB3 VB2 B3 ; VB2 VB1 .
Построим план скоростей (рис. 4.36).
Скорость точки D находим исходя из свойства подобия:
CD |
|
Pd |
; Pd |
Pb3 CD |
|
|
|
|
|
. |
|
CB |
|
Pb3 |
CB |
73
D
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
B2 |
|
|
|
|
||
|
|
B3 |
|
|
|
|
||
|
|
D |
4 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
B1 |
|
E |
5 |
||||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|||||
А |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C
Рис. 4.35. Структура кулисного механизма
P e
b3 |
d |
|
b12
Рис. 4.36
VE5 VD3 VE5D3
VE5 VE0 VE5E0 .
VE0 0
Переходим к плану ускорений (рис. 4.37).
74
e
b3
d
b12
Рис. 4.37
an |
|
|
|
2 |
|
AB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
B |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
aB |
|
|
aB |
|
|
aBk |
B |
|
|
aB B |
звено 3; |
||||||||||
a |
3 |
|
|
a |
12 |
|
|
a n |
12 |
3 |
a |
12 |
3 |
||||||||
B |
|
|
|
|
|
|
|
B C |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
C |
|
|
B C |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|||
a k |
B |
|
2 |
|
|
|
|
V |
|
|
; |
|
|
|
|
|
|||||
|
B |
|
|
|
|
3 B B |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
12 |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12 |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||
a |
n |
VB3C |
|
|
|
|
(Pb3 V ) |
|
; |
|
|
||||||||||
B |
|
BC |
|
|
|
|
|
|
BC |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
aE |
aD |
|
|
aEnD |
|
aE D |
звено 4; |
||||||||||||||
aE |
aE |
|
|
|
aEkE |
|
aEr E |
звено 5; |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
2 |
|
|
|
|
ed |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||
an |
|
|
|
E D |
|
|
|
( |
|
|
|
V ) |
|
; |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
E D |
|
|
E D |
|
|
|
|
|
E D |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
aEkE |
0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
an |
|| ED; |
|
|
a |
E D |
|
|
ED; |
a r |
|| xx. |
|||||||||||
E D |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E E |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
75
4.2.1.8. Аналоги скоростей и ускорений
Если степень свободы механизма равна единице, то положение выходного звена однозначно определяется обобщенной координатой или углом поворота входного (ведущего) звена. Запишем для первого и второго механизма (рис. 4.38):
Sn |
( |
1)(1) ; |
(4.15) |
n |
( |
1)(2) , |
(4.16) |
где Sn и n – положение выходного звена;
–функция положения;
1– положение входного звена.
B
W = 1
1 |
|
|
C |
|
|
|||
A |
|
|
||||||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Sn |
|
|
|
|
|
а |
|||
B |
|
|
|
|
C |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
1 |
|
|
|
|
W = 1 |
|||
|
A |
|
|
D |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
б
Рис. 4.38
Чтобы определить линейную и угловую скорости выходных звеньев, достаточно продифференцировать выражения
(4.15) и (4.16) по времени:
76
|
Sn |
|
dSn |
|
|
d ( 1 ) |
d ( 1) |
d 1 |
' |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( 1) |
1 ; |
(4.17) |
|||
|
|
dt |
|
|
dt |
d 1 |
dt |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
n |
|
d n |
|
|
d ( 1 ) |
d ( 1 ) |
|
d 1 |
' |
( |
1 ) 1 . |
(4.18) |
||||||||
|
|
dt |
|
|
|
dt |
|
d 1 |
|
|
dt |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В выражениях (0.17) и (0.18) структура правых частей одинакова, т.е. линейная или угловая скорость выходного зве-
на определяется |
угловой скоростью 1 входного звена и |
функцией '( 1) |
, которая называется аналогом скорости или |
первой передаточной функцией. Что это такое аналог скорости?
В выражении (4.18) разделим левую и правую часть на1 и получим
n '( 1) .
1
Аналог скорости – это отношение скоростей выходного и входного звеньев. Аналог скорости является функцией положения механизма.
Существуют механизмы, где '( 1 ) =const, например
зубчатые передачи с круглыми колесами. Здесь аналог скоростей называется просто передаточным отношением.
В кулачковых механизмах при 1= const и 1 const функ-
ция '( 1 ) не постоянна. Такое положение вызывает дополни-
тельные динамические нагрузки в механизмах, связанные с силами инерции, которые, в свою очередь, обусловлены ускорениями.
Продифференцируем по времени выражения (4.17) и (4.18), получим линейное ускорение
77
|
d 2Sn |
|
d |
'( 1) 1 |
d |
'( 1) |
1 |
d[ 1 |
] ' |
( 1) |
|
|||
Sn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.19) |
||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
dt |
|
|
dt |
|
dt |
dt |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
''( 1) 12 |
'( 1 ) 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
и угловое ускорение
n |
d 2 |
'( |
1) 12 |
'( 1 ) 1 . |
(4.20) |
|
dt2 |
||||||
|
|
|
|
|
4.2.2. Силовой анализ механизмов
Силовой анализ механизмов представляет собой решение первой задачи динамики системы: определение сил по заданному закону движения. Определению подлежат реакции в кинематических парах механизма. Для решения этой задачи в «Теории механизмов и машин» применяется метод кинетостатики. Метод кинетостатики это формальный прием, который позволяет записать уравнения движения в форме уравнений равновесия и, следовательно, решать задачу методами статики.
Заметим, что метод кинетостатики это не единственный способ решения этой задачи: можно, освобождаясь от связей, вводить реакции связей в уравнение движения системы и находить последние из них. Звенья механизма, находящегося в движении, в общем случае не находятся в равновесии, т.к. они движутся с ускорениями.
Однако мы можем рассматривать равновесие всего механизма и каждого звена в отдельности, если применим к решению этой задачи принцип Даламбера, который утверждает следующее: если систему, находящуюся в движении, в какой
– либо момент времени мгновенно остановить и к каждой материальной точке этой системы приложить действовавшие на нее в момент остановки активные силы, реакции связей и силы инерции, то система останется в равновесии.
При определении неизвестных реакций мы будем расчленять механизм, пользуясь принципом освобождаемости от свя-
78
зей, т.е. будем выделять из механизма группы звеньев и отдельные звенья, рассматривать их равновесие. При этом действия отброшенных звеньев на рассматриваемые будем представлять реакциями, действующими на рассматриваемые звенья со стороны отброшенных в расчлененных кинематических парах.
4.2.2.1. Условие статической определимости кинематических цепей
Разделяя механизм на части и прикладывая в расчлененных кинематических парах реакции со стороны отброшенных звеньев, следует иметь в виду, что не всякая выделенная из механизма кинематическая цепь будет статически определимой системой. Статически определимой будет такая система, в которой число неизвестных (определяемых сил) будет равно числу уравнений статики. Для плоских механизмов, в состав которых входят кинематические пары 5-го и высшие пары 4- го классов и на которые действует плоская система сил, число неизвестных реакций связей совпадает с числом ограничений, имеющихся в этих кинематических парах. Так, например, соединение звеньев во вращательную кинематическую пару 5-го класса исключает возможность движения центра вращения вдоль координатных осей за счет возникновения сил, препятствующих движению в этих направлениях.
Таким образом, определению подлежат обе проекции силы реакции на координатные оси, т.е. неизвестных будет два. Если же говорить о равнодействующей силе реакции как о векторе, то неизвестными будут величина и направление силы. Третья характеристика силы – точка ее приложения – может быть условно помещена в центр шарнира (поскольку сила
– это скользящий вектор). Конечно, «точка приложения» это понятие условное, так как силы реакции распределены по поверхности соприкосновения звеньев, однако равнодействующая реакции проходит через центр шарнира (рис. 4.39).
79
_ |
2 |
R12 |
|
1 |
|
Рис. 4.39
Соединение звеньев в поступательную пару 5-го класса исключает свободу движения вдоль одной из координатных осей (этому движению препятствует сила, направленная вдаль этой оси) и свободу вращения вокруг оси, перпендикулярной координатной плоскости. Это говорит о том, что реакция создает момент, направленный против момента активных сил. Таким образом, в этой кинематической паре также имеются две неизвестные характеристики силы: величина и точка ее приложения. Обычно начало координат помещается в центр смежной вращательной кинематической пары, относительно оси которой могло бы совершаться вращение рассматриваемого звена (рис. 4.40).
y _
2 |
R |
12 |
x
a |
1 |
Рис. 4.40
В высшей паре четвертого класса неизвестна только одна характеристика силы: ее величина, т.к. направление её (по нормали к соприкасающимся поверхностям звеньев) и точка приложения известны (рис. 4.41).
80