- •I тема.
- •1. Закон сохранения электрического заряда
- •2. Закон Кулона
- •3. Электрическое поле. Напряженность
- •4. Поток вектора е. Теорема Гаусса
- •Теорема Гаусса
- •Применение теоремы Гаусса
- •Работа в электрическом поле
- •7. Потенциал
- •Работа при перемещении электрического заряда
- •8. Циркуляция и ротор электрического поля
- •9.Связь между е и
- •10. Поле диполя
- •11. Диполь во внешнем электрическом поле
- •12. Система зарядов: поле и энергия
- •13. Проводники в электрическом поле. Равновесие зарядов на проводнике
- •14. Электростатическая индукция
- •15. Электроемкость. Конденсаторы
- •16. Энергия заряженного проводника; конденсатора
- •17. Энергия электрического поля
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •Поляризация диэлектриков. Поле внутри диэлектрика
- •1)Поляризация диэлектриков.
- •2)Поле внутри диэлектрика.
- •20. Объемные и поверхностные связанные заряды
- •21. Теорема Гаусса для поля в диэлектриках
- •26. Закон Ома; для неоднородного участка цепи
- •27. Правила Кирхгофа
- •28. Мощность тока
- •Мгновенная электр.Мощность
- •Дифференциальные выражения для электрической мощности
- •Мощность постоянного тока
- •Мощность переменного тока.
- •Активная мощность
- •Полная мощность
- •29. Закон Джоуля-Ленца
- •30. Классическая теория проводимости металлов
- •31. Вывод закона Ома в теории электропроводимости
- •32. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме Дифференциальная форма
- •33. Затруднения классической теории проводимости металлов
- •Термоэлектрические явления
- •Термоэлектронная эмиссия
- •1. Магнитное поле. Вектор индукции магнитного поля.
- •2. Поле движущегося заряда.
- •11. Явление электромагнитной индукции.
- •Правило Ленца. Эдс индукции.
- •Методы измерения магнитной индукции.
- •Токи Фуко. Скин-эффект.
- •15. Самоиндукция и взаимоиндукция. Индуктивность контура.
- •Энергия магнитного поля.
- •Магнитное поле в веществе.
- •18. Опыты Барнета, Штерна и Герлаха.
- •19. Диамагнетики в магнитном поле.
- •20. Парамагнетики в магнитном поле.
- •21. Ферромагнетики в магнитном поле.
- •26. Вихревое электрическое поле.
- •27. Ток смещения.
27. Правила Кирхгофа
Первое правило Кирхгофа утверждает, что алгебраическая сумма токов, сходящихся в любом узле цепи равна нулю:
В случае установившегося постоянного тока в цепи ни в одной точке проводника, ни на одном из его участков не должны накапливаться электрические заряды (узел – любой участок цепи, где сходятся более двух проводников (рисунок 7.8)).
Токи, сходящиеся к узлу, считаются положительными:
I1 I2 I3 0.
Второе правило Кирхгофа (обобщение закона Ома для разветвленной цепи).
Для произвольного замкнутого контура с произвольным числом разветвлений (рисунок 7.9) можно записать для каждого элемента контура:
Складывая получим:
В любом замкнутом контуре электрической цепи алгебраическая сумма произведения тока на сопротивление равна алгебраической сумме ЭДС, действующих в этом же контуре.
Обход контуров осуществляется по часовой стрелке, если направление обхода совпадает с направлением тока, то ток берется со знаком «плюс».
28. Мощность тока
Электри ческая мо щность — физическая величина, характеризующая скорость передачи или преобразования электрической энергии.
Единицей измерения в Международной системе единиц (СИ) является ватт (русское обозначение: Вт, международное: W).
Мгновенная электр.Мощность
Мгновенной мощностью называется произведение мгновенных значений напряжения и силы тока на каком-либо участке электрической цепи.
Полагая время бесконечно малым, можно принять, что величины напряжения и тока за это время тоже изменятся бесконечно мало. В итоге получаем следующее определение мгновенной электрической мощности:
мгновенная электрическая мощность p(t), выделяющаяся на участке электрической цепи, есть произведение мгновенных значений напряжения u(t) и силы тока i(t) на этом участке:
Дифференциальные выражения для электрической мощности
Отрицательное значение скалярного произведения
(векторы Е и j противонаправлены или образуют тупой угол) означает, что в данной точке электрическая мощность не рассеивается, а генерируется за счѐт работы сторонних сил.
В случае наличия анизотропии (например, в монокристалле или жидком кристалле, а также при наличии эффекта Холла) в линейном приближении:
Мощность постоянного тока
Так как значения силы тока и напряжения постоянны и равны мгновенным значениям в любой момент времени, то мощность можно вычислить по формуле:
Если цепь содержит источник ЭДС, то отдаваемая им или поглощаемая на нѐм электрическая мощность равна:
Если ток внутри ЭДС противонаправлен градиенту потенциала (течѐт внутри ЭДС от плюса к минусу), то мощность поглощается источником ЭДС из сети (например, при работе электродвигателя или заряде аккумулятора), если сонаправлен (течѐт внутри ЭДС от минуса к плюсу), то отдаѐтся источником в сеть (скажем, при работе гальванической батареи или генератора). При учѐте внутреннего сопротивления источника ЭДС выделяемая на нѐм мощность
прибавляется к поглощаемой или вычитается из
отдаваемой.
Мощность переменного тока.
Для того, чтобы связать понятия полной, активной, реактивной мощностей и коэффициента мощности, удобно обратиться к теории комплексных чисел. Можно считать, что мощность в цепи переменного тока выражается комплексным числом таким, что активная мощность является его действительной частью, реактивная мощность — мнимой частью, полная мощность — модулем, а угол (сдвиг фаз) — аргументом. Для такой модели оказываются справедливыми все выписанные ниже соотношения.