- •Пассивные и активные элементы электрических цепей.
- •Эквивалентные преобразования источников.
- •4. Записать систему уравнений в виде:
- •Принцип взаимности
- •Линейные соотношения в линейных электрических цепях
- •9. Теоремы компенсации.
- •10. Метод эквивалентного источника.
- •11. Потенциальная диаграмма.
- •12. Баланс мощностей.
- •13. Линия передачи постоянного тока.
- •14. Получение синусоидальных эдс и токов. Временные и векторные диаграммы
- •15. Действующие и средние значения периодических эдс и токов.
- •16. Установившийся режим в цепи с последовательно соединенными r, l, c.
- •17. Установившийся режим в цепи с параллельно соединенными r, l, c.
- •18. Треугольники сопротивлений, проводимостей и мощностей.
- •19. Основы комплексного метода расчета цепи синусоидального тока.
- •20. Особенности расчета сложных цепей комплексным методом.
- •22. Энергетические процессы в цепях синусоидального тока. Мгновенная мощность. Мощность в комплексной форме. Баланс мощностей.
- •23. Резонансные явления в электрических цепях и частотные характеристики.
- •24. Резонанс напряжений.
- •26. Индуктивно-связанные цепи. Эдс самоиндукции и взаимной индукции.
- •27. Взаимная индукция при последовательном и параллельном соединении.
- •28. Расчет сложных индуктивно-связанных цепей.
- •29. Линейный трансформатор: основные соотношения и эквивалентная схема замещения.
- •3. Хх трансформатора. Работа трансформатора при нагрузке. Кз. Основные уровнения приведенного трансформатора, векторная диаграмма. Схема замещения трансформатора.
- •30. Совершенный и идеальный трансформатор.
26. Индуктивно-связанные цепи. Эдс самоиндукции и взаимной индукции.
Индуктивная связь катушек обусловливается связью их магнитных потоков. Взаимно индуктивная связь проявляется в наведении ЭДС (называемой ЭДС взаимоиндукции) в данной катушке при изменении тока, протекающего в другой, близко расположенной катушке. Цепи, в которых наводятся ЭДС взаимоиндукции, называют индуктивно связанными цепями.
Рассмотрим явление взаимоиндукции на примере двух катушек, по которым протекают синусоидальные токи ц и i2 (рис. 2.51, а). Условное обозначение двух индуктивно связанных катушек показано на рис. 2.51, б.
Рис. 2.51
Ток ix создает два магнитных потока:
-
• поток Ф,2 взаимосвязи катушки 1 с катушкой 2, он пронизывает обе катушки;
-
• поток Ф,р — поток рассеяния первой катушки, который замыкается вокруг витков W] первой катушки. Общий магнитный поток самоиндукции первой катушки, созданный током Ф], = Ф12 + Ф1р. По аналогии для второй катушки с током /2 Ф22 = Ф21 + Ф2р. Заметим, что потоки Ф1р и Ф2р не пересекают витки соседних катушек и не участвуют в магнитной связи катушек.
Суммарный магнитный поток в каждой катушке
где Ф21 и Ф12 — потоки взаимоиндукции двух катушек.
Потоки Ф21 и Ф12 в (2.87) берутся со знаком «плюс» при согласном включении катушек, при котором потоки в катушках, созданные собственными токами и токами соседних катушек, совпадают по направлению, и со знаком «минус» — при встречном включении катушек, при котором, например, собственный магнитный поток Ф1! первой катушки ослабляется потоком Ф21 соседней катушки. Направления этих потоков противоположны.
Умножив первое уравнение (2.87) на число витков w{ первой катушки, а второе — на w2 второй катушки, получим уравнения пото- косцеплений катушек 1 и 2:
где *F21= w^21 и 4*^ = м>2Ф12 — потокосцепления взаимоиндукции.
В индуктивных катушках без ферромагнитных сердечников магнитные потоки и потокосцепления самоиндукции и взаимоиндукции пропорциональны вызвавшим их токам, т.е.
где М — взаимная индуктивность индуктивно связанных катушек.
Численно величина М равна отношению потокосцепления взаимной индукции к значению вызвавшего его тока. Взаимную индуктивность М выражают в генри (Гн).
27. Взаимная индукция при последовательном и параллельном соединении.
Две катушки с сопротивлениями R1 и R2, индуктивностями L1 и L2 и взаимной индуктивностью М соединены последовательно. Возможны два вида их включения: согласное (рис. 4.4а) и встречное (рис. 4.4б).
При согласном включении токи в обоих элементах в любой момент времени направлены одинаково относительно одноименных выводов, поэтому магнитные потоки самоиндукции Ф11 (или Ф22) и взаимной индукции Ф12 (или Ф21), сцепленные с каждым элементом, складываются. При встречном включении токи в обоих элементах цепи в любой момент времени направлены противоположно относительно одноименных выводов, поэтому магнитные потоки самоиндукции и взаимной индукции, сцепленные с каждым элементом, вычитаются.
Индуктивность двух последовательно соединенных индуктивно связанных элементов определяется выражением:
, (4.7)
где и - потокосцепления первого и второго элементов, причем ;.
Знак плюс относится к согласному, а знак минус ко встречному включению. Следовательно,
L = L1 + L2 ± 2M.
Полное сопротивление при согласном включении больше, чем при встречном.
Напряжения на элементах имеют по три составляющие:
(4.8)
Если индуктивность одного из элементов меньше взаимной индуктивности, то при встречном включении наблюдается своеобразный «емкостный» эффект. Пусть, например, L2 < М, при этом в выражении
имеем ω(L2-M) < 0, и, следовательно, напряжение отстает по фазе от тока , как в случае емкостного сопротивления. Конечно, реактивное сопротивление всей цепи в целом индуктивное, так как L = L1+ L2 - 2М > 0 и ток отстает по фазе от напряжения.
На (рис. 4.5а,б) показаны векторные диаграммы для согласного и встречного включений при одинаковом значении тока в обоих случаях.
Входное комплексное сопротивление цепи получаем, учитывая (4.8)
; (4.9)
где (4.10)
Параллельное соединение индуктивно связанных элементов цепи
Две катушки с сопротивлениями R1 и R2, индуктивностями L1 и L2 и взаимной индуктивностью М соединены параллельно, причем одноимённые выводы присоединены к одному и тому же узлу (рис. 4.7).
При выбранных положительных направлениях токов и напряжения получаем следующие выражения:
; (4.11)
; (4.12)
; (4.13)
где (4.14)
В этих уравнениях комплексные напряжения и взяты со знаком плюс, так как положительные направления этих напряжений (выбранные сверху вниз) и тех токов, от которых эти напряжения зависят, ориентированы относительно одноименных выводов одинаково. Решив уравнения, получим
; (4.15)
; (4.16)
. (4.17)
Откуда следует, что входное комплексное сопротивление рассматриваемой цепи
. (4.18)
Рассмотрим теперь включение, при котором одноименные выводы присоединены к разным узлам, т. е. L1 и L2 присоединены к узлу разноименными выводами. В этом случае положительные направления напряжений взаимной индукции (выбранные сверху вниз) и тех токов, от которых они зависят, ориентированы относительно одноименных выводов неодинаково и комплексные напряжения и войдут в уравнения (4.12) и (4.13) со знаком минус. Для токов получатся выражения, аналогичные (4.15-4.17), с тем отличием, что ZМ заменяется на - ZМ и входное сопротивление цепи
. (4.19)
|