elm-13

где µ = 1 + χ магнитная проницаемость вещества.

Магнитная проницаемость также как и восприимчивость есть величина безразмерная.

~

В изотропных средах µ есть скаляр, и H сонаправлен с

~

B, но в µ0µ раз меньше по модулю.

Магнитное поле в веществе

Механизм

намагничения

Вектор

намагничивания

~

J

Вектор

~

напряжённости H

~

Вычисление B в магнетике

~

Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме

Теорема о циркуляции

~

вектора H в интегральной форме

~

Размерность H

Физический

~

смысл H

~ ~

Связь B и H

Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня

Условия на границе двух

Вектор намагниченности возникающей

~

в стержне, коллинеарен B0.

Возникновение намагниченности объясняется ориентацией молекулярных магнитных

моментов, при котором молекулярные токи лежат в плоскости, перпендикулярной оси стержня.

Молекулярные токи внутри стержня компенсируют друг друга, а по поверхности текут токи намагниченности jлин′ = dI′/dℓ.

Магнитное поле в веществе

Механизм

намагничения

Вектор

намагничивания

~

J

Вектор

~

напряжённости H

Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня

Условия на границе двух магнетиков

Вектор намагниченности возникающей

~

в стержне, коллинеарен B0.

Возникновение намагниченности объясняется ориентацией молекулярных магнитных

моментов, при котором молекулярные токи лежат в плоскости, перпендикулярной оси стержня.

Молекулярные токи внутри стержня компенсируют друг друга, а по поверхности текут токи намагниченности jлин′ = dI′/dℓ.

Магнитное поле в веществе

Механизм

намагничения

Вектор

намагничивания

~

J

Вектор

~

напряжённости H

Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня

Условия на границе двух магнетиков

Вектор намагниченности возникающей

~

в стержне, коллинеарен B0.

Возникновение намагниченности объясняется ориентацией молекулярных магнитных

моментов, при котором молекулярные токи лежат в плоскости, перпендикулярной оси стержня.

Молекулярные токи внутри стержня компенсируют друг друга, а по поверхности текут токи намагниченности jлин′ = dI′/dℓ.

Магнитное поле в веществе

Механизм

намагничения

Вектор

намагничивания

~

J

Вектор

~

напряжённости H

Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня

Условия на границе двух магнетиков

Вектор намагниченности возникающей

~

в стержне, коллинеарен B0.

Возникновение намагниченности объясняется ориентацией молекулярных магнитных

моментов, при котором молекулярные токи лежат в плоскости, перпендикулярной оси стержня.

Молекулярные токи внутри стержня компенсируют друг друга, а по поверхности текут токи намагниченности jлин′ = dI′/dℓ.

Магнитное поле в веществе

Механизм

намагничения

Вектор

намагничивания

~

J

Вектор

~

напряжённости H

Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня

Условия на границе двух магнетиков

dpm = jлин′ dℓS

Магнитный момент можно выразить через намагниченность J и объём кольца dV :

dpm = JdV = JdℓS

Сравним две эти формулы:

Условия на границе двух магнетиков

dpm = jлин′ dℓS

Магнитный момент можно выразить через намагниченность J и объём кольца dV :

dpm = JdV = JdℓS

Сравним две эти формулы:

Условия на границе двух магнетиков

dpm = jлин′ dℓS

Магнитный момент можно выразить через намагниченность J и объём кольца dV :

dpm = JdV = JdℓS

Сравним две эти формулы:

Условия на границе двух магнетиков

dpm = jлин′ dℓS

Магнитный момент можно выразить через намагниченность J и объём кольца dV :

dpm = JdV = JdℓS

Сравним две эти формулы:

Условия на границе двух магнетиков