elm-13
.pdf~
Поток вектора B через эту поверхность при h → 0 равен (поток через боковую поверхность стремится к нулю):
ΦB = B1nS − B2nS = 0
Следовательно
B1n = B2n
Так как H = B/(µµ0), то:
H1n = µ2
H2n µ1
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух магнетиков
33/34
Теперь на границе магнетиков построим прямоугольный контур. Если высота конура
b → 0, то циркуляция
~
H по контуру равна:
~ |
|
Магнитное поле в |
H1τ |
веществе |
|
|
|
|
µ1 |
a |
|
Механизм |
b |
намагничения |
||
µ2 |
|
|
Вектор |
|
|
намагничивания |
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
J |
~ |
Вектор |
~ |
H1τ |
напряжённости H |
~ ~
Hdℓ = H1τ a − H2τ a
Если через контур не текут токи проводимости, то циркуляция равна нулю и
H1τ = H2τ
Используем формулу H = B/(µµ0):
B1τ = µ1
B2τ µ2
На границе раздела двух магнетиков совпадают
~
нормальные составляющие B и тангенциальные
~
оставляющие H.
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух магнетиков
34/34
Теперь на границе магнетиков построим прямоугольный контур. Если высота конура
b → 0, то циркуляция
~
H по контуру равна:
~ |
|
Магнитное поле в |
H1τ |
веществе |
|
|
|
|
µ1 |
a |
|
Механизм |
b |
намагничения |
||
µ2 |
|
|
Вектор |
|
|
намагничивания |
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
J |
~ |
Вектор |
~ |
H1τ |
напряжённости H |
~ ~
Hdℓ = H1τ a − H2τ a
Если через контур не текут токи проводимости, то циркуляция равна нулю и
H1τ = H2τ
Используем формулу H = B/(µµ0):
B1τ = µ1
B2τ µ2
На границе раздела двух магнетиков совпадают
~
нормальные составляющие B и тангенциальные
~
оставляющие H.
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух магнетиков
34/34
Теперь на границе магнетиков построим прямоугольный контур. Если высота конура
b → 0, то циркуляция
~
H по контуру равна:
~ |
|
Магнитное поле в |
H1τ |
веществе |
|
|
|
|
µ1 |
a |
|
Механизм |
b |
намагничения |
||
µ2 |
|
|
Вектор |
|
|
намагничивания |
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
J |
~ |
Вектор |
~ |
H1τ |
напряжённости H |
~ ~
Hdℓ = H1τ a − H2τ a
Если через контур не текут токи проводимости, то циркуляция равна нулю и
H1τ = H2τ
Используем формулу H = B/(µµ0):
B1τ = µ1
B2τ µ2
На границе раздела двух магнетиков совпадают
~
нормальные составляющие B и тангенциальные
~
оставляющие H.
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух магнетиков
34/34
Теперь на границе магнетиков построим прямоугольный контур. Если высота конура
b → 0, то циркуляция
~
H по контуру равна:
~ |
|
Магнитное поле в |
H1τ |
веществе |
|
|
|
|
µ1 |
a |
|
Механизм |
b |
намагничения |
||
µ2 |
|
|
Вектор |
|
|
намагничивания |
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
J |
~ |
Вектор |
~ |
H1τ |
напряжённости H |
~ ~
Hdℓ = H1τ a − H2τ a
Если через контур не текут токи проводимости, то циркуляция равна нулю и
H1τ = H2τ
Используем формулу H = B/(µµ0):
B1τ = µ1
B2τ µ2
На границе раздела двух магнетиков совпадают
~
нормальные составляющие B и тангенциальные
~
оставляющие H.
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух магнетиков
34/34