elm-13
.pdfФизический смысл ~ H
~
Вектор H, как характеристика магнитного поля,
|
|
|
~ |
является аналогом вектора электрического смещения D, |
|||
~ |
|
|
~ |
а вектор B является аналогом |
E. |
||
~ |
~ |
~ |
|
Так как H = B/µ0 |
− J, то формально для вакуума, где |
||
~ |
|
~ ~ |
|
J = 0, можно записать: H = B/µ0. |
|||
|
|
|
~ |
В силу того, что µ0 есть константа, то если мы знаем B, |
|||
|
|
~ |
и наоборот! |
то мы автоматически знаем H |
|||
~ |
~ |
|
|
Вектора H и D суть вспомогательные вектора для
вычисления полей в веществе. В вакууме они совпадают
~~
сB и E с точностью до постоянного множителя.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Физический смысл ~ H
~
Вектор H, как характеристика магнитного поля,
|
|
|
~ |
является аналогом вектора электрического смещения D, |
|||
~ |
|
|
~ |
а вектор B является аналогом |
E. |
||
~ |
~ |
~ |
|
Так как H = B/µ0 |
− J, то формально для вакуума, где |
||
~ |
|
~ ~ |
|
J = 0, можно записать: H = B/µ0. |
|||
|
|
|
~ |
В силу того, что µ0 есть константа, то если мы знаем B, |
|||
|
|
~ |
и наоборот! |
то мы автоматически знаем H |
|||
~ |
~ |
|
|
Вектора H и D суть вспомогательные вектора для
вычисления полей в веществе. В вакууме они совпадают
~~
сB и E с точностью до постоянного множителя.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Физический смысл ~ H
~
Вектор H, как характеристика магнитного поля,
|
|
|
~ |
является аналогом вектора электрического смещения D, |
|||
~ |
|
|
~ |
а вектор B является аналогом |
E. |
||
~ |
~ |
~ |
|
Так как H = B/µ0 |
− J, то формально для вакуума, где |
||
~ |
|
~ ~ |
|
J = 0, можно записать: H = B/µ0. |
|||
|
|
|
~ |
В силу того, что µ0 есть константа, то если мы знаем B, |
|||
|
|
~ |
и наоборот! |
то мы автоматически знаем H |
|||
~ |
~ |
|
|
Вектора H и D суть вспомогательные вектора для
вычисления полей в веществе. В вакууме они совпадают
~~
сB и E с точностью до постоянного множителя.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Физический смысл ~ H
~
Вектор H, как характеристика магнитного поля,
|
|
|
~ |
является аналогом вектора электрического смещения D, |
|||
~ |
|
|
~ |
а вектор B является аналогом |
E. |
||
~ |
~ |
~ |
|
Так как H = B/µ0 |
− J, то формально для вакуума, где |
||
~ |
|
~ ~ |
|
J = 0, можно записать: H = B/µ0. |
|||
|
|
|
~ |
В силу того, что µ0 есть константа, то если мы знаем B, |
|||
|
|
~ |
и наоборот! |
то мы автоматически знаем H |
|||
~ |
~ |
|
|
Вектора H и D суть вспомогательные вектора для
вычисления полей в веществе. В вакууме они совпадают
~~
сB и E с точностью до постоянного множителя.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Связь ~ и ~ B H
~
Вектор намагниченности J по смыслу аналогичен
~
вектору поляризации P .
~ |
~ |
~ |
~ |
Так как P = κε0E, то логично было бы связать J |
и B. |
||
|
~ |
~ |
|
Однако так сложилось, что J |
выражают через H: |
|
|
|
~ |
~ |
|
|
J = χH |
|
где χ есть магнитная восприимчивость вещества.
~ ~
Размерности J и H совпадают, это А/м, а магнитная восприимчивость есть безразмерная величина.
Наряду с магнитной восприимчивостью χ вводят молярную восприимчивость
χµ = χVµ, [χµ] = м3/моль
где Vµ объём 1моль вещества.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Связь ~ и ~ B H
~
Вектор намагниченности J по смыслу аналогичен
~
вектору поляризации P .
~ |
~ |
~ |
~ |
Так как P = κε0E, то логично было бы связать J |
и B. |
||
|
~ |
~ |
|
Однако так сложилось, что J |
выражают через H: |
|
|
|
~ |
~ |
|
|
J = χH |
|
где χ есть магнитная восприимчивость вещества.
~ ~
Размерности J и H совпадают, это А/м, а магнитная восприимчивость есть безразмерная величина.
Наряду с магнитной восприимчивостью χ вводят молярную восприимчивость
χµ = χVµ, [χµ] = м3/моль
где Vµ объём 1моль вещества.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Связь ~ и ~ B H
~
Вектор намагниченности J по смыслу аналогичен
~
вектору поляризации P .
~ |
~ |
~ |
~ |
Так как P = κε0E, то логично было бы связать J |
и B. |
||
|
~ |
~ |
|
Однако так сложилось, что J |
выражают через H: |
|
|
|
~ |
~ |
|
|
J = χH |
|
где χ есть магнитная восприимчивость вещества.
~ ~
Размерности J и H совпадают, это А/м, а магнитная восприимчивость есть безразмерная величина.
Наряду с магнитной восприимчивостью χ вводят молярную восприимчивость
χµ = χVµ, [χµ] = м3/моль
где Vµ объём 1моль вещества.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
Связь ~ и ~ B H
~
Вектор намагниченности J по смыслу аналогичен
~
вектору поляризации P .
~ |
~ |
~ |
~ |
Так как P = κε0E, то логично было бы связать J |
и B. |
||
|
~ |
~ |
|
Однако так сложилось, что J |
выражают через H: |
|
|
|
~ |
~ |
|
|
J = χH |
|
где χ есть магнитная восприимчивость вещества.
~ ~
Размерности J и H совпадают, это А/м, а магнитная восприимчивость есть безразмерная величина.
Наряду с магнитной восприимчивостью χ вводят молярную восприимчивость
χµ = χVµ, [χµ] = м3/моль
где Vµ объём 1моль вещества.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
|
~ |
~ |
~ |
~ |
~ |
|
|
|||
Подставим J = χH в формулу H = B/µ0 − J: |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
~ |
|
|
|
~ |
|
~ |
B |
~ |
~ |
B |
|
~ |
B |
|
||
H = |
µ0 |
|
− χH H(1 + χ) = |
µ0 |
|
|
H = |
µ0µ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где µ = 1 + χ магнитная проницаемость вещества.
Магнитная проницаемость также как и восприимчивость есть величина безразмерная.
~
В изотропных средах µ есть скаляр, и H сонаправлен с
~
B, но в µ0µ раз меньше по модулю.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух
|
~ |
~ |
~ |
~ |
~ |
|
|
|||
Подставим J = χH в формулу H = B/µ0 − J: |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
~ |
|
|
|
~ |
|
~ |
B |
~ |
~ |
B |
|
~ |
B |
|
||
H = |
µ0 |
|
− χH H(1 + χ) = |
µ0 |
|
|
H = |
µ0µ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где µ = 1 + χ магнитная проницаемость вещества.
Магнитная проницаемость также как и восприимчивость есть величина безразмерная.
~
В изотропных средах µ есть скаляр, и H сонаправлен с
~
B, но в µ0µ раз меньше по модулю.
Магнитное поле в веществе
Механизм
намагничения
Вектор
намагничивания
~
J
Вектор
~
напряжённости H
~
Вычисление B в магнетике
~
Вектор H. Теорема о циркуляции в дифференциальной форме
Теорема о циркуляции
~
вектора H в интегральной форме
~
Размерность H
Физический
~
смысл H
~ ~
Связь B и H
Магнитное поле бесконечно длинного круглого стержня
Условия на границе двух