mmt-06

i

k

Возвращаемся к

ормуле

1

äëÿ

Uik = 2(Uik + Uki)

Uñîá:

Uñîá = U12 + U13 + U23 =

=

1

(U12 + U21 + U13 + U31 + U23 + U32) =

2

Первое 1

агаемое потенциальнаяэнергияпервой

=ñë [(U12 + U13) + (U21 + U23) + (U31

+ U32)]

2

частицы U1, â îðîå

второй

U2 и так далее.

U

ñîá

собственнойигурациихгурацииэнергииконсерв

1

3

энергииизменениинекоторое.абота

потенциальнойэтойвсехзначениеКаждойВыводвнутрекон

равнапотенциальнойсистемысистемы,тивныхубылиприсущеобственнойил

U

=

2

Ui

i=1

X

нкретновнутр.нс

ñîá

ñîá

собственных

игурациямиработа2,системаопределяется.переходитисключительносилотконнезависитигурацииот

êîíигурациивами,

= − U

= U1

− U2

самими1тогоИнымикконкаксл A

U

ñîá

потенциальнойвнутреконсобственнойигурациихгурацииэнергииконсерв

1

3

энергиинекоторое.измененииабота

ВыводКаждойзначениевсехэтой

равнапотенциальнойсистемысистемы,тивныхубылиприсущеобственнойил

U

=

2

i=1

Ui

X

внутр.

íñ

ñîá

ñîá

ñîá

игурациямиработа2,системаопределяетсясобственных.переходитисключительносилотконнезависитигурацииот

нкретно

= − U

= U1

− U2

êîíигурациивами,

Инымикконкактого1самимисл A

U

ñîá

собственнойигурациихгурацииэнергииконсерв

1

3

энергииизменениинекоторое.абота

потенциальнойэтойвсехзначениеКаждойВыводвнутрекон

равнапотенциальнойсистемысистемы,тивныхубылиприсущеобственнойил

U

=

2

Ui

i=1

X

нкретновнутр.нс

ñîá

ñîá

собственных

игурациямиработа2,системаопределяется.переходитисключительносилотконнезависитигурацииот

êîíигурациивами,

= − U

= U1

− U2

самими1тогоИнымикконкаксл A

•

~

fij

~

~

частицы:

ЗапишемFi неконсервативныеуравнения движенияñèëûäëÿΦкаждойi

d~v1

N

~

~

m1

X

= f1k + F1 + Φ1

dt

k6=1

d~v2

N

~

~

X

m2

= f2k + F2 + Φ2

dt

k6=2

. . .

d~vN

N

~

~

X

•

~

fij

~

~

частицы:

ЗапишемFi неконсервативныеуравнения движениясилыдляΦкаждойi

d~v1

N

~

~

m1

X

= f1k + F1 + Φ1

dt

k6=1

d~v2

N

~

~

X

m2

= f2k + F2 + Φ2

dt

k6=2

. . .

d~vN

N

~

~

X

В результате

d~vi

d~ri = ~vid~vi

dt

i-ое уравнение будет иметь вид:

N

~

~

~

X

mi~vid~vi −

fikd~ri − Fid~ri = Φid~ri

ýòîé

ормуле:

k6=i

•

mi~vid~vi

кинетическойбесконечноэнергиималое приращение

потенциальнойi- материальной точки;

~

•

fikd~ri

полях, создаваемыхубыль другими частицамиэнергиичастицывоистемы;

~

•

Fid~ri

внешних поте циальных полях;

•

Φid~ri

неконсервативных

бесконечносилмалая. работа внешних

В результате

d~vi

d~ri = ~vid~vi

dt

i-ое уравнение будет иметь вид:

N

~

~

~

X

mi~vid~vi −

fikd~ri − Fid~ri = Φid~ri

 ýòîé

ормуле:

k6=i

•

mi~vid~vi

кинетическойбесконечноэнергиималое приращение

потенциальнойi- материальной точки;

~

•

fikd~ri

полях, создаваемыхубыль другими частицамиэнергиичастицывоистемы;

~

•

Fid~ri

внешних поте циальных полях;

•

Φid~ri

неконсервативных

бесконечносилмалая. работа внешних

В результате

d~vi

d~ri = ~vid~vi

dt

i-ое уравнение будет иметь вид:

N

~

~

~

X

mi~vid~vi −

fikd~ri − Fid~ri = Φid~ri

ýòîé

ормуле:

k6=i

•

mi~vid~vi

кинетическойбесконечноэнергиималое приращение

i-ой материальной точки;

~

•

fikd~ri

полях, создаваемыхубыльпотенциальнойэнергиичастицыводругимичастицамиистемы;

~

•

Fid~ri

внешних поте циальных полях;

•

Φid~ri

неконсервативных

бесконечносилмалая. работа внешних