- •1.4.Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции.
- •1.5. Электростатическое поле диполя.
- •1.6. Взаимодействие двух диполей.
- •2.1. Силовые линии электростатического поля.
- •2.2. Поток вектора напряженности.
- •2.3. Теорема Остроградского-Гаусса.
- •2.4. Дифференциальная форма теоремы Гаусса.
- •2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости.
- •2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей.
- •2.5.3. Поле бесконечного заряженного цилиндра.
- •2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара.
- •2.5.6. Поле объемного заряженного шара.
- •3.3. Потенциал. Разность потенциалов.
- •3.4. Связь между напряженностью и потенциалом.
- •3.5. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности.
- •3.6. Расчет потенциалов простейших электростатических полей.
- •4.1. Поляризация диэлектриков.
- •4.2. Различные виды диэлектриков.
- •4.2.1. Сегнетоэлектрики.
- •4.2.2. Пьезоэлектрики.
- •4.2.3. Пироэлектркики.
- •Тема 5. ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ.
- •5.5. Энергия электростатического поля.
- •6.1. Эмиссия электронов из проводников.
- •6.1.1. Термоэлектронная эмиссия.
- •6.1.2. Холодная эмиссия.
- •6.1.3. Фотоэлектронная эмиссия.
- •6.2. Контактные явления на границе раздела двух проводников.
- •Тема 7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК.
- •7.1. Причины электрического тока.
- •7.2. Плотность тока.
- •7.3. Уравнение непрерывности.
- •7.4. Сторонние силы и Э.Д.С.
- •7.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •7.6. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •7.7. Работа и мощность тока. Закон Джоуля - Ленца.
- •7.8. К.П.Д. источника тока.
- •7.9. Закон Кирхгофа.
- •9.1. Магнитные взаимодействия.
- •9.3.Магнитное поле движущегося заряда.
- •9.4.Напряженность магнитного поля.
- •9.6.Магнитное поле кругового тока.
- •10.1. Закон Ампера.
- •10.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током.
- •10.4. Единицы измерения магнитных величин.
- •10.5. Сила Лоренца.
- •10.6. Эффект Холла.
- •10.7. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •10.8. Магнитное поле соленоида.
- •11.1. Опыты Фарадея. Индукционный ток. Правило Ленца.
- •11.2. Величина ЭДС индукции.
- •11.3. Природа ЭДС индукции.
- •11.4. Циркуляция вектора напряженности
- •вихревого электрического поля.
- •11. 5. Бетатрон.
- •11.6. Токи Фуко (вихревые токи).
- •11.7. Скин-эффект.
- •12.1. Явление самоиндукции.
- •12.3. Взаимная индукция.
- •12.4. Индуктивность трансформатора.
- •12.5. Энергия магнитного поля.
- •13.1. Магнитные моменты электронов и атомов.
- •13.2. Атом в магнитном поле.
- •13.3. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле.
- •13.4. Магнитное поле в веществе.
- •13.5. Ферромагнетики.
- •14.1. Закон полного тока.
- •14.2. Ток смещения.
- •14.4. Пояснение к теории классической электродинамики.
- •14.5. Скорость распространения ЭМП.
где, vrB – скорость движения магнитного поля относительно заряда.
Так как Ei = ddtФ и если S – const, то
Ei = −S dBdt ,
где dBdt и есть скорость примененияB .
11.4. Циркуляция вектора напряженности
вихревого электрического поля.
Чему равна циркуляция вектора E' в случае изображенном на рисунке 11.8?
Рис. 11.8
Работу вихревого электрического поля по перемещению заряда можно подсчитать по формуле
dA = q∫E'dl.
L
Вспомним: работа по перемещению единичного заряда вдоль замкнутой цепи равна ЭДС, действующей в этой цепи. Следовательно
∫E'dl =Ei , |
|
(11.4.1) |
||
L |
|
|
|
|
так как никаких других сторонних сил в цепи, где течет индукционный ток, нет. |
|
|||
Тогда |
|
dФ |
|
|
r' |
r |
. |
(11.4.2) |
|
∫E |
dl = − |
dt |
||
L |
|
|
|
Эти выражения справедливы всегда, независимо от того, выполнен контур в виде линейного проводника, диэлектрика или речь идет о контуре (мысленном) в вакууме.
Если контур выполнен из диэлектрика, то каждый элемент его поляризуется в
соответствии с действующим электрическим полем E' .
Если заряд движется в вакууме по контуру, то при каждом обходе контура механическая энергия его возрастает на величину
mυ2 |
r |
' |
r |
= qEi ; |
(11.4.3) |
2 |
= ∫qE |
dl |
|||
L |
|
|
|
|
(при движении заряда в проводнике из-за сопротивления устанавливается динамическое равновесие).
110
На использовании этого факта основан оригинальный ускоритель электронов –
бетатрон.
11. 5. Бетатрон.
Так называют индукционный ускоритель электронов, в котором ускорение осуществляется вихревым электрическим полем (Рис.11.9 а).
a |
b |
c |
|
Рис. 11.9 |
|
Прибор состоит из тороидальной вакуумной камеры (рис.11.9 с), помещающейся между полюсами электромагнита специальной формы (рис.11.9 b). Обмотка электромагнита питается переменным током с частотой (Рис. 11.9) ν ≈ 100 Гц.
Переменное магнитное поле выполняет две функции: во-первых, создает вихревое электрическое поле, ускоряющее электроны внутри тороида; во-вторых, удерживает электроны на орбите (силовые линии располагаются так, чтобы пучек электронов находился в состоянии устойчивого равновесия в центре тора).
За время порядка 10–3 с электроны успевают сделать до 106 оборотов и приобрести энергию до 500 МэВ (сотни МэВ в разных ускорителях). При такой энергии скорость электронов близка к скорости света (υ ≈ с).
Кроме того, сам же пучек электронов в данном случае выполняют роль вторичной обмотки трансформатора.
В конце цикла ускорения включается дополнительное магнитное поле, которое отклоняет электроны от стационарной орбиты и направляет их на специальную мишень, расположенную внутри камеры. Попадая на мишень электроны тормозятся в ней и испускают жесткие γ – лучи или рентген, которые используются в ядерных исследованиях при неразрушающих методах контроля, в медицине и т.д.
Был даже создан специальный институт для разработки и исследования бетатронов – НИИИН.
11.6. Токи Фуко (вихревые токи).
До сих пор мы рассматривали индукционные токи в линейных проводниках. Но индукционные токи будут возникать и в толще сплошных проводников при изменении
в них потока вектора магнитной индукции B . Они будут циркулировать в веществе
проводника (напомним, что линии E' – замкнуты). Так как электрическое поле вихревое и токи называются вихревыми.
Именно поэтому сердечник трансформатора делают не сплошным, а из пластин изолированных друг от друга иначе сердечник сильно бы грелся – это вредное действие токов Фуко.
111
Вихревые токи имеют и полезное применение:
1)Демпфирования механических колебаний различных приборов;
2)Нагрев металлов в индукционных печах, где используется ВЧ-генератор: металл разогревается, а тигель из диэлектрика – остается холодным.
11.7.Скин-эффект.
Впроводах, по которым текут токи высокой частоты (ВЧ), также возникают вихревые токи, существенно изменяющие картину распределения плотности тока по сечению проводника.
При этом вихревые токи по оси проводника текут против направления основного тока, а на поверхности – в том же направлении (Рис. 11.10).
Рис. 11.10
Ток как бы вытесняется на поверхность. Это и есть скин-эффект. Поэтому проводники в ВЧсхемах нет смысла делать сплошными: в ВЧ-генераторах проводники выполнены в виде - волноводов - полых трубок.
Поверхностный слой проводника, по которому текут вихревые токи, называется – скинслой. ВЧ-токи используются для закалки поверхностей деталей: поверхностный слой разогревается быстро в ВЧ поле закаливается и становится прочным, но не хрупким, так как внутренняя часть детали – не разогревалась и не закаливалась.
112