- •1.4.Сложение электростатических полей. Принцип суперпозиции.
- •1.5. Электростатическое поле диполя.
- •1.6. Взаимодействие двух диполей.
- •2.1. Силовые линии электростатического поля.
- •2.2. Поток вектора напряженности.
- •2.3. Теорема Остроградского-Гаусса.
- •2.4. Дифференциальная форма теоремы Гаусса.
- •2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости.
- •2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей.
- •2.5.3. Поле бесконечного заряженного цилиндра.
- •2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара.
- •2.5.6. Поле объемного заряженного шара.
- •3.3. Потенциал. Разность потенциалов.
- •3.4. Связь между напряженностью и потенциалом.
- •3.5. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности.
- •3.6. Расчет потенциалов простейших электростатических полей.
- •4.1. Поляризация диэлектриков.
- •4.2. Различные виды диэлектриков.
- •4.2.1. Сегнетоэлектрики.
- •4.2.2. Пьезоэлектрики.
- •4.2.3. Пироэлектркики.
- •Тема 5. ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ.
- •5.5. Энергия электростатического поля.
- •6.1. Эмиссия электронов из проводников.
- •6.1.1. Термоэлектронная эмиссия.
- •6.1.2. Холодная эмиссия.
- •6.1.3. Фотоэлектронная эмиссия.
- •6.2. Контактные явления на границе раздела двух проводников.
- •Тема 7. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК.
- •7.1. Причины электрического тока.
- •7.2. Плотность тока.
- •7.3. Уравнение непрерывности.
- •7.4. Сторонние силы и Э.Д.С.
- •7.5. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •7.6. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •7.7. Работа и мощность тока. Закон Джоуля - Ленца.
- •7.8. К.П.Д. источника тока.
- •7.9. Закон Кирхгофа.
- •9.1. Магнитные взаимодействия.
- •9.3.Магнитное поле движущегося заряда.
- •9.4.Напряженность магнитного поля.
- •9.6.Магнитное поле кругового тока.
- •10.1. Закон Ампера.
- •10.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током.
- •10.4. Единицы измерения магнитных величин.
- •10.5. Сила Лоренца.
- •10.6. Эффект Холла.
- •10.7. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •10.8. Магнитное поле соленоида.
- •11.1. Опыты Фарадея. Индукционный ток. Правило Ленца.
- •11.2. Величина ЭДС индукции.
- •11.3. Природа ЭДС индукции.
- •11.4. Циркуляция вектора напряженности
- •вихревого электрического поля.
- •11. 5. Бетатрон.
- •11.6. Токи Фуко (вихревые токи).
- •11.7. Скин-эффект.
- •12.1. Явление самоиндукции.
- •12.3. Взаимная индукция.
- •12.4. Индуктивность трансформатора.
- •12.5. Энергия магнитного поля.
- •13.1. Магнитные моменты электронов и атомов.
- •13.2. Атом в магнитном поле.
- •13.3. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле.
- •13.4. Магнитное поле в веществе.
- •13.5. Ферромагнетики.
- •14.1. Закон полного тока.
- •14.2. Ток смещения.
- •14.4. Пояснение к теории классической электродинамики.
- •14.5. Скорость распространения ЭМП.
Тема 10. СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ДВИЖУЩИЕСЯ ЗАРЯДЫ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ.
10.1. Закон Ампера.
10.2. Взаимодействие двух параллельных бесконечных проводников с током.
10.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током. 10.4. Единицы измерения магнитных величин. 10.5. Сила Лоренца.
10.6. Эффект Холла.
10.7. Циркуляция вектора магнитной индукции.
10.8. Магнитное поле соленоида.
10.9. Магнитное поле тороида.
10.10. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
10.1.Закон Ампера.
В1820 г. А. М. Ампер экспериментально установил, что два проводника с током взаимодействуют друг с другом с силой:
F = k |
I1 I2 |
, |
(10.1.1) |
|
b |
||||
|
|
|
где b – расстояние между проводниками, а k – коэффициент пропорциональности зависящий от системы единиц.
В первоначальное выражение закона Ампера не входила никакая величина характеризующая магнитное поле. Потом разобрались, что взаимодействие токов осуществляется через магнитное поле и следовательно в закон должна входить характеристика магнитного поля.
В современной записи в системе СИ, закон Ампера выражается формулой:
dF = I[dl,B] . |
(10.1.2) |
Это сила с которой магнитное поле действует на бесконечно малый проводник с током I.
Модуль силы действующей на проводник
dF = IBdlsin(dl,B). |
(10.1.3) |
Если магнитное поле однородно и проводник перпендикулярен силовым линиям магнитного поля, то
F = IlB, |
(10.1.4) |
где I = qnυдр S – ток через проводник сечением S.
Рис. 10.1
93
Направление силы F определяется направлением векторного произведения или правилом левой руки (что одно и тоже). Ориентируем пальцы по направлению первого вектора, второй вектор должен входить в ладонь и большой палец показывает направление векторного произведения.
Закон Ампера – это первое открытие фундаментальных сил зависящих от скоростей. Сила зависящая от движения! Такого еще не было.
10.2. Взаимодействие двух параллельных бесконечных проводников с током.
Пусть b – расстояние между проводниками. Задачу следует решать так: один из проводников I2 создаёт магнитное поле, второй I1 находится в этом поле.
Рис. 10.2
Магнитная индукция, создаваемая током I2 на расстоянии b от него:
B2 = µ20πIb2 (10.2.1)
Если I1 и I2 лежат в одной плоскости, то угол между B2 и I1 прямой, следовательно
sin(l, B) = 1 тогда, сила, действующая на элемент тока I1 dl |
|
||||||||
F21 = B2 I1dl = |
|
µ0 I1I2dl |
. |
(10.2.2) |
|||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
2πb |
|
||||
На каждую единицу длины проводника действует сила |
|
||||||||
F21ед = |
F21 |
= |
|
µ0 |
|
I1I2 |
|
(10.2.3) |
|
|
2π |
b |
|||||||
|
dl |
|
|
|
(разумеется, со стороны первого проводника на второй действует точно такая же сила). Результирующая сила равна одной из этих сил! Если эти два проводника будут
воздействовать на третий, тогда их магнитные поля B1 и B2 нужно сложить векторно.
10.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током.
Рамка с током I находится в однородном магнитном поле B , α – угол между n и B (направление нормали связано с направлением тока правилом буравчика).
94
Рис. 10.3
Сила Ампера действующая на сторону рамки длиной l равна:
F1 = IlB ( B l ).
На другую сторону длиной l действует такая же сила. Получается «пара сил» или «вращающий момент».
M = F1 h = IlB bsinα,
где плечо h = bsinα. Так как lb = S – площадь рамки, тогда можно записать
M = IBS sinα = Pm sinα.
Вот откуда мы писали с вами выражение для магнитной индукции:
B = |
M |
или B = |
M макс |
, |
|
P sinα |
|
||||
|
|
P |
m |
||
|
m |
|
|
(10.3.1)
(10.3.2)
(10.3.3)
где M – вращающий момент силы, P – магнитный момент.
Физический смысл магнитной индукции B – величина численно равная силе, с которой магнитное поле действует на проводник единичной длины по которому течет
единичный ток. B = IFl ; Размерность индукции [B]= АНм. .
Рис. 10.4
Итак, под действием этого вращательного момента рамка повернётся так, что nr || B . На стороны длиной b тоже действует сила Ампера F2 – растягивает рамку и так
как силы равны по величине и противоположны по направлению рамка не смещается, в этом случае М = 0, состояние устойчивого равновесия
Когда n и B антипараллельны, M = 0 (так как плечо равно нулю), это состояние, неустойчивого равновесия. Рамка сжимается и, если чуть сместится, сразу возникает
вращающий момент такой что она повернется так, что nr || B (Рис. 10.4).
В неоднородном поле рамка повернется и будет вытягиваться в область более сильного поля.
95
10.4. Единицы измерения магнитных величин.
Как вы догадываетесь, именно закон Ампера используется для установления единицы силы тока – Ампера.
Итак, Ампер – сила тока неизменного по величине, который, проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого сечения, расположенным на расстояние один метр, один от другого в вакууме
вызывает между этими проводниками силу в 2 10−7 Нм .
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dF |
= |
|
µ0 |
|
|
|
I1I2 |
, |
|
|
|
|
|
|
(10.4.1) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4π |
|
b |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dl |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
где dl = 1 м; b = 1 м; I1 |
= I2 = 1 А; |
dF |
|
= 2 10−7 |
Н |
. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
dl |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
м |
|
|
|
|
|||||
Определим отсюда размерность и величину µ0 : |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
В СИ: 2·10 |
–7 |
Н |
= |
µ0 |
2А |
2 |
µ0 = 4π·10 |
–7 |
|
|
|
Н |
|
или µ0 = 4π·10 |
–7 Гн |
. |
|||||||||||||||||
|
м |
4π |
|
|
|
|
|
А2 |
|
|
м |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
В СГС: µ0 = 1 |
|
Био-Савара-Лапласа, |
|
|
|
для |
|
|
прямолинейного |
проводника с током |
|||||||||||||||||||||||
|
Из |
закона |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
B = |
µ0 I |
|
, можно найти размерность индукции магнитного поля: |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
4πb |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
А |
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
[B] = |
|
|
= |
|
|
=1Тл |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ам |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А2 |
|
|
|
м |
|
|
|
|
|
Один тесла 1 Тл = 104 Гс.
Гаусс – единица измерения в Гауссовой системе единиц (СГС).
1 Тл (один тесла равен магнитной индукции однородного магнитного поля, в котором) на плоский контур с током, имеющим магнитный момент 1 А·м2 действует вращающий момент 1 Н·м.
Единица измерения B названа в честь сербского ученого Николы Тесла (1856 – 1943 г.), имевшего огромное количество изобретений.
Другое определение: 1 Тл равен магнитной индукции при которой магнитный поток сквозь площадку 1 м2, перпендикулярную направлению поля равен 1 Вб.
Единица измерения магнитного потока Вб, получила свое название в честь немецкого физика Вильгельма Вебера (1804 – 1891 г.) – профессора университетов в Галле, Геттингеме, Лейпциге.
Как мы уже говорили, магнитный поток Ф, через поверхность S – одна из характеристик магнитного поля (Рис. 10.5)
Рис. 10.5
96