- •Краткий курс сопротивления материалов
- •Часть 1
- •Глава 1. Введение
- •1.1. Задачи и методы сопротивления материалов
- •1.2. Реальный объект и расчётная схема
- •1.2.1. Модели материала
- •1.3. Классификация сил (модели нагружения)
- •1.4. Напряжения
- •1.5. Общие принципы расчёта на прочность
- •Глава 2. Центральное растяжение – сжатие прямого бруса
- •2.1. Усилия и напряжения в поперечном сечении бруса
- •2.2. Условие прочности
- •2.3. Деформации. Закон Гука
- •2.4. Расчёт стержня с учетом собственного веса
- •2.5. Статически неопределимые системы
- •2.5.1. Расчёт на действие нагрузки
- •2.5.2. Температурные напряжения
- •2.5.3. Монтажные напряжения
- •2.6. Механические характеристики материалов
- •2.6.1. Испытание на растяжение малоуглеродистой (мягкой) стали
- •Характеристики прочности
- •Характеристики пластичности
- •Разгрузка и повторное нагружение
- •Диаграммы напряжений
- •2.6.2. Испытание на сжатие различных материалов
- •2.6.3. Определение твёрдости
- •2.6.4. Сравнение свойств различных материалов
- •2.7. Допускаемые напряжения
- •2.8. Потенциальная энергия упругой деформации
- •Глава 3. Напряжённое и деформированное
- •3.1. Компоненты напряжений. Виды напряжённых состояний
- •3.2. Линейное напряжённое состояние
- •3.3. Плоское напряжённое состояние
- •3.3.1. Прямая задача
- •3.3.2. Обратная задача
- •3.4. Объёмное напряжённое состояние. Общие понятия
- •3.5.Деформации при объёмном напряжённом состоянии.
- •3.5.1. Обобщённый закон Гука
- •3.5.2. Относительная объёмная деформация
- •3.6. Потенциальная энергия упругой деформации
- •3.7. Теории прочности
- •3.7.1. Задачи теорий прочности
- •3.7.2. Классические теории прочности
- •3.7.3. Понятие о новых теориях прочности
- •Глава 4. Геометрические характеристики плоских сечений
- •4.1. Статические моменты.
- •4.2. Моменты инерции
- •4.3. Зависимость между моментами инерции при параллельном переносе осей
- •4.4. Зависимость между моментами инерции при повороте осей
- •4.5. Главные оси и главные моменты инерции
- •Глава 5. Плоский изгиб прямого бруса
- •5.1. Конструкция опор. Определение реакций. Внутренние усилия
- •5.2. Дифференциальные и интегральные зависимости между q, q и m
- •5.3. Построение эпюр поперечной силы q и изгибающего момента m
- •5.4. Нормальные напряжения при чистом изгибе
- •5.5. Условие прочности по нормальным напряжениям. Рациональные формы сечений
- •5.6. Касательные напряжения при поперечном изгибе
- •5.7. Распределение касательных напряжений в балках
- •5.8. Напряжённое состояние при поперечном изгибе.
- •5.9. Касательные напряжения в полках тонкостенных профилей. Центр изгиба
- •Нормальные напряжения:
- •5.10. Потенциальная энергия упругой деформации
- •Глава 6. Сдвиг
- •6.2. Проверка прочности и допускаемые напряжения при чистом сдвиге
- •6.3. Расчёт заклёпочных и сварных соединений
- •Глава 7. Кручение прямого бруса
- •7.1. Основные понятия. Определение крутящих моментов
- •7.2. Напряжения и деформации при кручении стержней круглого и кольцевого сечений
- •7.3. Расчёт валов на прочность и жёсткость
- •7.4. Разрушение валов из различных материалов. Потенциальная энергия упругой деформации
- •7.5. Кручение стержней прямоугольного сечения
- •7.6. Расчёт цилиндрических винтовых пружин с малым шагом
- •Оглавление
3.7.2. Классические теории прочности
Первая (I) теория прочности – теория наибольших нормальных напряжений. Наиболее простая теория прочности, ведущая своё начало от Галилея. Критерием прочности, "ответственным" за наступление опасного состояния является наибольшее из трёх главных напряжений.
Условие нарушения прочности имеет вид
σ1 = σоп+ = σт, σ3 = σоп- = σпч. (3.41)
Если правую часть выражений (3.41) поделить на коэффициент запаса, получим условие прочности:
σIрасч = σ1 ≤ [σ+], σIрасч = |σ3| ≤ [σ-]. (3.42)
Первая теория прочности из трёх главных напряжений учитывает лишь одно- наибольшее, полагая, что два других не влияют на прочность. Это явный недостаток этой теории.
Опытная проверка показывает, что I-я теория прочности не отражает переход материала в пластическое состояние и даёт удовлетворительные результаты лишь для весьма хрупких материалов.
Вторая (II) теория прочности – теория наибольших линейных деформаций. Идею второй теории прочности впервые высказал Мариотт: критерием прочности, "ответственным" за наступление опасного состояния, является наибольшая по абсолютной величине относительная линейная деформация.
Условие разрушения следующее:
|εmax| = εоп, (3.43)
а условие прочности
. (3.44)
Используя обобщённый закон Гука (3.25), выразим условие прочности (3.44) в напряжениях. Пусть наибольшее относительное удлинение будет ε1. Тогда
. (а)
При простом растяжении, приняв в качестве допускаемого напряжения [σ], мы тем самым для наибольшего относительного удлинения допускаем величину
. (б)
Подставив (а) и (б) в условие прочности (3.44) и, сократив на E, получим окончательное выражение для условия прочности по II - й теории прочности
σIIрасч = σ1 – ν (σ2 + σ3) ≤ [σ]. (3.45)
В отличие от I-й теории прочности учитываются все три главных напряжения. Однако, опытная проверка указывает на согласующиеся результаты лишь для хрупких материалов.
Третья (III) теория прочности – теория наибольших касательных напряжений. В этой теории, предложенной Кулоном в 1773 году, в качестве фактора, "ответственного" за наступление опасного состояния, принято наибольшее касательное напряжение.
Условия разрушения и прочности имеют вид
τmax = τоп. (3.46)
. (3.47)
Так как согласно (3.21)
, а ,
то условия разрушения и прочности (3.46) и (3.47) можно выразить через главные напряжения:
σ1 – σ3 = σоп, (3.48)
σIIIрасч = σ1 – σ3 ≤ [σ]. (3.49)
Третья теория прочности хорошо подтверждается опытами для материалов, одинаково работающих на растяжение и сжатие. Она предназначена для прогнозирования предельного состояния в форме течения, т.е. для пластичных материалов. Недостаток третьей теории заключается в том, что она не учитывает среднего по величине главного напряжения σ2, которое, как показывают опыты, оказывает некоторое влияние (хотя во многих случаях и незначительное) на прочность материала. Условие прочности в форме (3.49) нашло широкое применение в инженерной практике.
Четвёртая (IV) теория прочности – энергетическая. В основу этой теории, предложенной Мизесом в 1913 году, положен постулат о том, что причиной наступления предельного состояния в форме течения является удельная потенциальная энергия изменения формы, а не напряжения или деформации. Следовательно, математической моделью энергетической теории является следующее условие
uф = uоп. (3.50)
Подставляя в (3.50) значения uф при объёмном напряжённом состоянии по формуле (3.38) и при линейном напряжённом состоянии по формуле (3.40), получим условие наступления предельного состояния
, (3.51)
где σт – предел текучести.
Сокращая на множитель с упругими постоянными и записывая в правой части допускаемое напряжение [σ] = σт/n, получим условие прочности
. (3.52)
Опыты хорошо подтверждают четвертую теорию для пластичных материалов, одинаково работающих на растяжение и сжатие.
В третьей и в четвёртой теориях прочности нашёл своё отражение экспериментально установленный факт неразрушения изотропного материала в условиях гидростатического сжатия.
Так же, как и третья теория, четвёртая широко применяется в инженерных расчётах. Как правило, третья теория даёт несколько больший запас прочности, т.е. σIIIрасч > σIVрасч.