- •Введение.
- •Приближённое определение погрешностей функции z одного переменного
- •Приближённое определение погрешностей функции нескольких переменных
- •Глава I механические свойства
- •1.1 Проверка законов движения на машине атвуда Цель работы: изучение законов Ньютона, проверка законов равноускоренного движения.
- •I. Теоретическое введение
- •II. Приборы и принадлежности
- •Машина Атвуда
- •Секундомер.
- •III. Выполнение работы
- •1. Проверка законов путей
- •2. Проверка второго закона Ньютона
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.2 Изучение собственных колебаний пружинного маятника
- •I. Теоретическое введение.
- •II. Приборы и принадлежности.
- •III. Выполнение работы
- •Задание 1.
- •Задание 2.
- •IV Содержание отчета
- •V. Контрольные вопросы
- •1.3 Изучение законов вращательного движения при помощи крестообразного маховика
- •I. Теоретическое введение.
- •II. Приборы и принадлежности:
- •III. Выполнение работы
- •IV Содержание отчета
- •V Контрольные вопросы:
- •1.4 Определение момента инерции стержня
- •I. Теоретическое введение.
- •II Приборы и принадлежности
- •III Выполнение работы
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.5 Определение скорости полета пули баллистическим маятником.
- •I. Теоретическое введение
- •II. Приборы и принадлежности.
- •III. Выполнение работы.
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.6 Определение момента инерции махового колеса и силы трения в опорах.
- •I. Теоретическое введение
- •II. Приборы и принадлежности.
- •III. Выполнение работы.
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.7 Определение коэффициента вязкости жидкости.
- •I. Теоретическое введение
- •II. Приборы и принадлежности.
- •III. Выполнение работы.
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.8 Определение плотности воздуха при нормальных условиях и его молекулярной массы.
- •I. Теоретическое введение
- •II. Приборы и принадлежности.
- •Описание установки
- •III. Выполнение работы.
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.9 Определение отношения теплоемкостей газа методом адиабатического расширения.
- •I. Теоретическое введение
- •II. Приборы и принадлежности.
- •III. Выполнение работы.
- •Измерения и обработка результатов
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы
- •1.10 Экспериментальная проверка закона гука и определение модуля юнга по растяжению проволоки.
- •I. Теоретическое введение
- •III. Выполнение работы. Описание установки.
- •Примечание.
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы.
- •1.11 Изучение явлений переноса в воздухе при комнатной температуре.
- •I. Теоретическое введение.
- •II. Приборы и принадлежности.
- •III. Выполнение работы.
- •Порядок выполнения работы.
- •IV. Содержание отчета.
- •V. Контрольные вопросы.
II. Приборы и принадлежности.
1.Закрытый стеклянный баллон с кранами.
2. Манометр
3. Ручной насос.
III. Выполнение работы.
Э кспериментальная установка состоит из стеклянного баллона А, соединенного с манометром В и с насосом Е. Посредством крана С, баллон А соединяется с атмосферой (рис. 1). Если при помощи насоса накачать в баллон некоторое количество воздуха то давление и температура внутри баллона повысятся. Вследствие теплообмена воздуха с окружающей средой через некоторое время температура воздуха, находящегося в баллоне сравняется с температурой внешней среды. Давление, установившееся в баллоне ,
где — атмосферное давление,
— добавочное давление по манометру, измеряемое разностью уровней жидкости в его коленах.
Если открыть на короткое время кран С, то воздух в баллоне будет расширяться. Этот процесс можно считать адиабатическим. Давление в сосуде установится равным атмосферному , а температура газа понизится до , а объём будет равен . В конце адиабатического процесса, в состоянии 2, параметры будут .
Применяя к 1 и 2 состояниям уравнение Пуассона, получим:
Или (17)
охладившийся при расширении воздух в баллоне через некоторое время вследствие теплообмена нагревается до температуры внешней среды ; давление возрастает до некоторой величины , где — новая разность уровней в манометре; объем воздуха не изменится и будет равен , то есть это состояние воздуха, которое назовем 3 состоянием, характеризуется параметрами . Так как в 1 и 3 состояниях воздух имеет одну и ту же температуру (процесс изотермический), то применяем закон Бойля-Мариотта.
(18)
Возведем обе части уравнения (18) в степень γ, получим:
(19)
Приравнивая, используя выражения (19) и (17), получим:
отсюда
Логарифмируя последнее выражение и учитывая, что: , получим:
или (20)
Таким образом, экспериментальное определение сводится к определению и .
Измерения и обработка результатов
Составляют таблицу.
Открывают кран D и при закрытом кране С осторожно, с помощью насоса нагнетают воздух в баллон так, чтобы разность давлений по манометру составила (30-40) см.
Закрывают кран D и выждав 2-3 минуты (до тех пор, пока уровни в трубках не перестанут изменяться), отсчитывают по шкале уровни правой и левой трубок манометра (отсчет вести по правому краю мениска) и берут их разность Δh.
Открывают кран С и прислушиваясь к шипению выходящего воздуха, закрывают его по прекращению шипения, что соответствует выравниванию давления внутри баллона с атмосферным. Этот промежуток от момента открывания до момента закрытия составляет примерно половину секунды.
Выждав 3-5 минут, фиксируют в таблице максимально достигнуто значение разности уровней в трубках манометра Δh, отсчитывая положение жидкости в трубках.
Весь порядок работы повторяют 10 раз.
Рассчитывают для каждого опыта и ошибку результата по теории Стьюдента, как случайную ошибку
Находим среднюю квадратичную погрешность результата серии измерений: .
Задается значение надёжности = 0,95
Определяем коэффициент Стьюдента для данной надежности и числа измерений n.
Определяем границы доверительного интервала: .
Окончательный результат записываем в виде: .
Рассчитываем относительную погрешность:
Таблица
|
Уровни в трубках манометра до расширения |
∆Р1=∆h=hправ-hлев |
Уровни в трубках манометра после расширения |
∆Р2=∆Н=Нправ-Нлев |
∆Р1-∆Р2 |
|
|
(∆γi)2 |
||
hправ |
hлев |
Нправ |
Нлев |
|||||||
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
γср = |
|