- •1 Электромагнитные процессы
- •2. Линейные электрические цепи постоянного тока
- •3 Расчет электрических цепей методом преобразований.
- •4.Метод уравнений Кирхгофа
- •5. Метод контурных токов в обычной и матричной форме
- •6. Метод наложения
- •7. Метод узловых потенциалов в обычной и матричной форме
- •8. Метод двух узлов
- •9. Метод эквивалентных генераторов.
- •10.Метод пропорционального пересчета.
- •11 Электрические цепи однофазного синусоидального тока
- •12.Среднее и действующее значение синусоидального тока.
- •13. Представление однофазного синусоидального тока с помощью вращающихся векторов.
- •15. Символический метод расчета цепей синусоидального тока
- •16. Треугольник сопротивлений и треугольник проводимости
- •17. Схемы замещения реальных приёмников.
- •18. Топографическая диаграмма
- •19 Методы расчета сложных цепей синусоидального тока.
- •20. Мощность в цепи синусоидального тока
- •4. Комплексная мощность
- •21 Комплексная мощность.
- •22. Цепи со взаимной индуктивностью
- •23 Последовательное соединение индуктивно связанных катушек
- •24. Экспериментальное определение величины взаимной индукции
- •25 Параллельное соединение индуктивно связанных элементов цепи
- •27. Линейный (без сердечника) трансформатор
- •28. Электрические цепи трехфазного тока.
- •29. Расчёт электрических схем, соединённых по схеме звезда
- •30. Расчёт трёхфазных цепей, соединённых по схеме «треугольник».
- •31. Вращающееся магнитное поле.
- •32. Принцип действия асинхронного двигателя.
- •33,35 Метод симметричных составляющих.
- •34. Фильтры симметричных составляющих
- •36. Расчёт линейных электрических цепей при несинусоидальных входных напряжениях.
- •37 Разложение функции в ряд Фурье
- •38. Случаи симметрии несинусоидальных функций
- •39 Действующее значение несинусоидальных токов и напряжений.
- •40. Мощность несинусоидального тока
- •42. Высшие гармоники в трехфазных электрических цепях
- •2) Схема соединения – “звезда с нейтральным проводом”.
- •4) Схема соединения – “треугольник”.
- •Вопрос 43
- •Вопрос 44
- •45. Характер свободной составляющей в цепи первого порядка.
- •4 6. Характер свободной составляющей в цепи второго порядка.
- •50 Основные законы электрич. Цепей в операторной форме записи.
- •56. Основные уравнения четырехполюсников
- •57. А,в,z,y,g,н - формы записи уравнений.
- •Вопрос 61
- •Вопрос 62
- •Короткое замыкание ( )
- •2) Холостой ход ( )
- •Каскадное соединение четырехполюсников:
- •Параллельное соединение четырехполюсников:
- •Параллельно – последовательное соединение четырехполюсников:
- •1.Схема Салена и Ки (на базе усилителей):
- •74. Мостовые фильтры
- •75.Пьезоэлектрические фильтры. Цифровые фильтры.
- •76. Условия пропуска реактивных фильтров
- •78.Уравнения длинной линии синусоидального тока в комплексной форме.
- •Вопрос 79
- •Вопрос 80
- •82. Волны в линии.
- •83. Фазовая скорость. Длина волны.
- •84.Неискажающая линия.
- •85. Длинная линия без потерь.
- •86 Стоячие волны в длинной линии без потерь.
- •87 Переходные процессы в длинных линиях без потерь.
- •89. Последовательность расчёта переходных процессов в длинных линиях без потерь.
- •90. Расчёт последовательного, параллельного и смешанного соединения нелинейных элементов.
- •91. Графический вариант метода двух узлов.
- •92. Комбинированный метод эквивалентного генератора
- •93 Аналитические методы расчета нелинейных электрических цепей постоянного тока.
- •94. Аппроксимации характеристик нелинейных элементов
- •96. Расчет нелинейных электрических цепей постоянного тока методом итераций
- •Вопрос 97
- •Вопрос 98 Магнитные цепи постоянного потока.
- •99. Графический метод расчета нелинейных цепей переменного тока, использующий характеристики мгновенных значений.
- •100. Графический вариант метода эквивалентных синусоид
- •101. Феррорезонанс напряжений и феррорезонанс токов.
- •102.Расчёт нелинейных электрических цепей переменного тока методом кусочной линейной аппроксимации.
- •103. Расчёт нелинейных электрических цепей переменного тока методом гармонического баланса.
- •104. Расчёт нелинейных электрических цепей переменного тока методом эквивалентных синусоид. (Схема замещения катушки и трансформатора).
- •105 Расчёт нелинейных электрических цепей переменного тока методом последовательных приближений.
- •110. Расчет переходных процессов в нелинейных цепях
- •111 Метод кусочно-линейной аппроксимации.
- •112. . Метод аналитической аппроксимации
- •114. Основные понятия электромагнитного поля. Три вида тока
- •Вопрос 115 Первое уравнение Максвелла (закон полного тока):
- •Вопрос 116 Второе уравнение Максвелла (закон электромагнитной индукции Фарадея):
- •117. Третье уравнение Максвелла (обобщенная теорема Гаусса или постулат Максвелла):
- •118. Четвертое уравнение Максвелла (принцип непрерывности магнитного потока):
- •120.6 Уравнение Максвелла (связь между н и в).
- •121. 7 Уравнение Максвелла (три вида тока).
- •122. 8 Уравнение Максвелла (энергия электромагнитного поля).
- •123 Уравнение Максвелла для электростатического поля
- •124. Закон Кулона. Электрический потенциал, градиент потенциала
- •Вопрос 133 Вторая группа формул Максвелла
- •Вопрос 134
- •135. Электрическое поле постоянного тока, уравнение Максвелла в диэлектриках и проводящей среде.
- •136. Граничные условия на границе раздела двух проводящих сред.
- •137. Аналогия между электростатическим полем и электрическим полем постоянного тока.
- •138.Магнитное поле постоянного тока.
- •139. Граничные условия тока на поверхности раздела двух сред.
- •140. Уравнение Максвелла в комплексной форме.
- •145.Вектор Пойтинга.
105 Расчёт нелинейных электрических цепей переменного тока методом последовательных приближений.
Сущность метода заключается в том, что находят приближенное решение, которое затем уточняется. Существует много разновидностей этого метода.
Рассмотрим одну из них.
где: - значение тока на (n+1)-ом шаге,
- сопротивление 1-го НЭ на n-ом шаге,
- сопротивление 2-го НЭ на n-ом шаге, , зависят от .
П оследовательность расчета:
1). А). Задаемся произвольным значением .
Б). По ВАХ и определяем .
В). Определяем и .
Г). Определяем .
2). По значению тока совершенно аналогично определяем и , а затем значение тока
Эта процедура повторяется до тех пор, пока значение тока не начнет повторяться.
В случае сложной алгебраической цепи составляем систему уравнений и на каждом шаге решаем эту систему.
Метод контурных токов в общем случае для расчета цепи с НЭ неприемлем, однако его можно применять в том случае, когда контурные токи выбраны так, что через каждый НЭ протекает только один контурный ток.
110. Расчет переходных процессов в нелинейных цепях
методом условной линиализации
Сущность: характеристику нелинейного элемента заменяют эквивалентной линейной (в рабочем режиме). Это приводит к тому, что нелинейное дифференциальные уравнения становятся линейными, а полученное решение уточняется с учетом нелинейности нелинейного элемента.
Пример:
Рис.1
I y по ВАХ НЭ y
5). Найдем постоянную интегрирования:
6). по этому выражению строим график:
По рис.2, зная t определяем затем по рис.1 определяем i
111 Метод кусочно-линейной аппроксимации.
Последовательность расчета:
1) Заменяем характеристику нелинейного элемента отрезками прямых. 2) Составляем нелинейные дифференциальные уравнения – систему нелинейных дифференциальных – и подставляем в нее уравнения отрезков прямых, в результате чего нелинейное дифференциальные уравнения становятся линейными, и решаем систему линейных уравнений.
3) Определяем постоянные интегрирования, согласовывая решение на одном участке с решением на другом.
Сущность метода: характеристика НЭ заменяется отрезками прямых. Это приводит к тому, что нелинейные уравнения становятся линейными, а полученные решения на одном отрезке согласуются с решениями на другом.
Аппроксимируем отдельные отрезки ломаной линии уравнениями прямой:
1) для отрезка 0-1 , где ;
2) для отрезка 1-2 , где ;
для отрезка 2-3 , где .
Коэффициенты аппроксимации 20, 30 определяются из графической диаграммы, а коэффициенты L1, L2, L3 через координаты точек стыка отрезков (0,1, 2, 3):
, , .
Дифференциальные уравнения для отдельных участков будут иметь вид:
, где 0 , 0 ,
, где , ,
, где ,
Решения уравнений для отдельных участков, найденные классическим методом, будут отличаться только постоянными коэффициентами:
1) , 2) , 3) ,
где
Постоянные интегрирования находятся из начальных условий и законов коммутации:
при t = 0, i1(0) = 0, из решения (1) следует A1= Iy,
при t = t1, i2(t1) = I1, из решения (2) следует A2= I1Iy,
при t = t2, i3(t2) = I2, из решения (3) следует A3= I2Iy.
Моменты времени t1, t2, соответствующие переходу процесса с одного участка характеристики на другой, определяются из совместного решения уравнений для смежных участков в точке стыка:
для точки 1: , откуда следует ,
для точки 2: , откуда следует .