- •3Сила Ампера.Взаимодействие проводников с током.Определение единицы силы тока-а.
- •4Сила Лоренца.Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях.Ускорители заряженных частиц.
- •5Контур с током в однородном и неоднородном магнитном поле.Магнитный момент контура.
- •6Теорема о циркуляции вектора в и ее применение для расчета магнитных полей.
- •7Работа при перемещении проводника и контура с током в магнитном поле.
- •9Явление самоиндукции.Явление взаимоиндукции.Индуктивность(физ.Смысл).
- •10Вращение рамки с током в магнитном поле.Генераторы переменного и постоянного тока.
- •11Магнитное поле в веществе.Вектор намагничивания.Напряженность магнитного поля и ее связь с индукцией.Магнитная проницаемость.Диа-,пара-, и ферромагнетики.
- •12Теория ферромагнетизма.Петля гистерезиса.Коэрцитивная сила (поле), остаточное намагничение.
- •13Свободные колебания.Диф-е ур-ие колебаний,его решение.Формула Томсона.Графики зависимости q,u,I от времени.
- •17Переменный ток.Реактивные сопротивления.Закон Ома для цепи переменного тока.Эффективные значения тока и напряжения.
- •1Свет-электромагнитная волна.Сферическая, плоская волна.Показатель преломления.Полное внутреннее отражение.
- •2Интерференция света.Опыт Юнга.Ширина полос интерференции.
- •3Интерференция в тонких пленках.Просветление оптики.
- •4Полосы равной толщины.Кольца Ньютона в отраженном и проходящем свете.Применение интерференции.
- •5Дифракция света.Принцип Гюйгенса-Френеля.Прохождение света сквозь малые отверстия(метод зон Френеля).
- •6Дифракция на круглом отверстии.Дифракция на круглом диске.
- •7Дифракция Фраунгофера на одной щели.
- •8Дифракционная решетка.Разложение света в спектр с помощью диф-решетки.
- •9Характеристики дифракционных решеток.Критерий Рэлея разрешения двух линий.Дифракция рентгеновских лучей(ф-ла Вульфа-Брэггов).
- •10Дисперсия света.Нормальная и аномальная дисперсия.
- •11Поглощение света.Закон Бугера.
- •12Поляризация света.Закон Брюстера.
6Дифракция на круглом отверстии.Дифракция на круглом диске.
1. Дифракция на круглом отверстии. Сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника S, встречает на своем пути экран с круглым отверстием. Дифракционную картину наблюдаем на экране Э в точке В, лежащей на линии, соединяющей S с центром отверстия (рис. 259).
Рис. 259
Экран параллелен плоскости отверстия и находится от него на расстоянии b. Разобьем открытую часть волновой поверхности Ф на зоны Френеля. Вид дифракционной картины зависит от числа зон Френеля, открываемых отверстием. Амплитуда результирующего колебания, возбуждаемого в точке В всеми зонами (см. (177.1) и (177.6)),
где знак плюс соответствует нечетным m и минус - четным m.
Когда отверстие открывает нечетное число зон Френеля, то амплитуда (интенсивность) в точке В будет больше, чем при свободном распространении волны; если четное, то амплитуда (интенсивность) будет равна нулю. Если отверстие открывает одну зону Френеля, то в точке В амплитуда А =А1, т.е. вдвое больше, чем в отсутствие непрозрачного экрана с отверстием (см. § 177). Интенсивность света больше соответственно в четыре раза. Если отверстие открывает две зоны Френеля, то их действия в точке В практически уничтожат друг друга из-за интерференции. Таким образом, дифракционная картина от круглого отверстия вблизи точки В будет иметь вид чередующихся темных и светлых колец с центрами в точке В (если т четное, то в центре будет темное кольцо, если т нечетное - то светлое кольцо), причем интенсивность в максимумах убывает с расстоянием от центра картины.Расчет амплитуды результирующего колебания на внеосевых участках экрана более сложен, так как соответствующие им зоны Френеля частично перекрываются непрозрачным экраном. Если отверстие освещается не монохроматическим, а белым светом, то кольца окрашены.Число зон Френеля, открываемых отверстием, зависит от его диаметра. Если он большой, то Am ≪ A1 и результирующая амплитуда A = A1/2, т. е. такая же, как и при полностью открытом волновом фронте. Никакой дифракционной картины не наблюдается, свет распространяется, как и в отсутствие круглого отверстия, прямолинейно.
2. Дифракция на диске. Сферическая волна, распространяющаяся от точечного источника S, встречает на своем пути диск. Дифракционную картину наблюдаем иа экране Э в точке В, лежащей на линии, соединяющей S с центром диска (рис. 260).
Рис. 260
В данном случае закрытый диском участок волнового фронта надо исключить из рассмотрения и зоны Френеля строить начиная с краев диска. Пусть диск закрывает т первых зон Френеля. Тогда амплитуда результирующего колебания в точке В равна
или
так как выражения, стоящие в скобках, равны нулю. Следовательно, в точке В всегда наблюдается интерференционный максимум (светлое пятно), соответствующий половине действия первой открытой зоны Френеля. Центральный максимум окружен концентрическими с ним темными и светлыми кольцами, а интенсивность в максимумах убывает с расстоянием от центра картины.
С увеличением радиуса диска первая открытая зона Френеля удаляется от точки В и увеличивается угол jт (см. рис. 258) между нормалью к поверхности этой зоны и направлением на точку В. В результате интенсивность центрального максимума с увеличением размеров диска уменьшается. При больших размерах диска за ним наблюдается тень, вблизи границ которой имеет место весьма слабая дифракционная картина. В данном случае дифракцией света можно пренебречь и считать свет распространяющимся прямолинейно.
Отметим, что дифракция на круглом отверстии и дифракция на диске впервые рассмотрены Френелем.