- •Вопрос 20. Электрический ток. Плотность тока. Уравнение непрерывности.
- •Вопрос 21. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме. Сопротивление проводников.
- •Вопрос 22. Тепловое действие тока. Закон Джоуля – Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
- •Вопрос 41. Плоская электромагнитная волна. Связь векторов напряженности электрического и магнитного поля.
- •Вопрос 42. Плотность и поток энергии электромагнитного поля.
- •Вопрос 4. Метод векторных диаграмм. Дифракция на круглом отверстии и диске.
- •Вопрос 8. Поляризация при отражении и преломлении света. Закон Брюстера. Двойное лучепреломление.
- •Вопрос 9. Интерференция поляризованного света.
- •1. Электрическое поле в вакууме. Закон Кулона. Закон сохранения заряда. Напряженность электрического поля. Напряженность поля точечного заряда. Принцип суперпозиции. Силовые линии поля.
- •Электростатическое поле бесконечной проводящей плоскости
- •5. Электроемкость уединенного проводника. Пример вычисления емкости шарового проводника. Конденсаторы. Емкость конденсатора. Вычисление емкости плоского конденсатора, сферического конденсатора.
- •6. Диполь в однородном электрическом поле. Электрический дипольный момент. Момент сил, действующий на диполь в однородном электрическом поле.
- •8. Энергия системы зарядов. Энергия плоского конденсатора. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •12. Магнитное взаимодействие токов. Сила Ампера. Вычисление силы взаимодействия двух прямолинейных проводников с током.
- •13. Действие магнитного поля на движущиеся заряды. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях.
- •14. Контур с током в однородном и неоднородном магнитных полях. Магнитный момент контура с током.
- •15. Магнитный поток. Работа при перемещении контура с током в магнитном поле.
- •16. Явление электромагнитной индукции. Закон электромагнитной индукции Фарадея. Правило Ленца. Генератор переменного тока, пример расчета эдс индукции для генератора переменного тока.
- •17. Явление самоиндукции и взаимной индукции. Индуктивность контура. Пример вычисления индуктивности соленоида. Эдс самоиндукции. Токи замыкания и размыкания цепи.
- •18. Природа магнетизма атома. Магнитный момент атома и его механический момент. Гиромагнитное отношение. Момент сил, действующий на атом в магнитном поле.
- •20. Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •24. Переменный ток. Расчет реактивного сопротивления емкости, индуктивности. Закон Ома для переменного тока.
- •25. Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах, их физический смысл. Вихревое электрическое поле. Ток смещения. Электромагнитное поле.
- •Оптическая разность хода.
- •18.1.2.1. Условия максимума и минимума на разность фаз δ
- •18.1.2.2. Оптическая разность хода
- •18.1.2.3. Условия максимума и минимума на оптическую разность хода
- •30. Интерференция при отражении от тонких пленок. Пример расчета интерференционной картины для плоскопараллельной пластинки.
- •31. Кольца Ньютона. Радиусы темных и светлых колец.
- •32. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Радиусы зон Френеля. Дифракция на круглом отверстии и непрозрачном диске.
- •34. Дифракционная решетка как спектральный прибор. Разрешающая способность дифракционной решетки. Угловая дисперсия.
- •35. Поляризация света. Степень поляризации. Закон Малюса.
- •36. Поляризация света при отражении и преломлении света на границе раздела двух сред.
Вопрос 22. Тепловое действие тока. Закон Джоуля – Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
Если в проводнике течет постоянный ток и проводник остается неподвижным, то работа сторонних сил расходуется на его нагревание. Опыт показывает, что в любом проводнике происходит выделение теплоты, равное работе, совершаемой электрическими силами по переносу заряда вдоль проводника. Если на концах участка проводника имеется разность потенциалов , тогда работу по переносу заряда q на этом участке равна
По определению I= q/t. откуда q= I t. Следовательно
Так как работа идет па нагревание проводника, то выделяющаяся в проводнике теплота Q равна работе электростатических сил
|
(17.13) |
Соотношение (17.13) выражает закон Джоуля-Ленца в интегральной форме. Введем плотность тепловой мощности , равную энергии выделенной за единицу время прохождения тока в каждой единице объема проводника
где S - поперечное сечение проводника, - его длина. Используя (1.13) и соотношение , получим
Но - плотность тока, а , тогда
с учетом закона Ома в дифференциальной форме , окончательно получаем
|
(17.14) |
Формула (17.14) выражает закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме: объемная плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению его удельной электрической проводимости на квадрат напряженности электрического поля.
Вопрос 41. Плоская электромагнитная волна. Связь векторов напряженности электрического и магнитного поля.
Понятие электромагнитной волны.
Как известно1, электромагнитные поля определяются путём задания в каждой точке пространства четырёх векторов:
а) вектора напряжённости электрического поля ;
б) вектора напряжённости магнитного поля ;
в) вектора электрического смещения ;
г) вектора магнитной индукции .
Эти векторы не являются независимыми. Попарно векторы , а также связаны друг с другом с помощью материальных уравнений. Наиболее простой вид материальные уравнения имеют для однородных изотропных сред, относительные значения диэлектрической и магнитной проницаемостей которых имеют постоянные значения для любой точки наблюдения электромагнитного поля:
|
(1.1a) |
Вектора в общем случае зависят как от координат точки наблюдения так и от времени и могут быть найдены из системы уравнений Максвелла, решениями которой они являются:
|
(1.1b) |
В этих уравнениях: - коэффициент удельной электропроводности среды, в которой рассматривается электромагнитное поле, - напряженность электрического поля сторонних источников , - объемная плотность сторонних электрических зарядов; - плотность токов проводимости.
В дальнейшем будем называть сторонними токами, такие токи, которые вызываются электрическими полями сторонних источников, причём, их плотность может быть вычислена по формуле: .
Отметим, что для полей независящих от времени . В этом случае система (1.1b) распадается на две независимые системы: а) систему уравнений электростатики, определяющую постоянные во времени поля , и б) систему уравнений магнитостатики, определяющую постоянные во времени поля .
Для электромагнитных полей, зависящих от времени из системы уравнений Максвелла (1.1b) следует взаимосвязь изменения их электрических и магнитных полей . Наиболее просто в этом убедиться, если рассматривать зависящее от времени электромагнитное поле в среде, в которой нет сторонних зарядов, сторонних токов , плотность которых может быть вычислена по формуле , и отсутствует проводимость ( ) .
Таким условиям соответствует электромагнитное поле в вакууме, в котором отсутствуют источники сторонних токов и зарядов. Очень близкими свойствами обладает сухой воздух, проводимостью которого в обычных условиях можно пренебречь.
В этом случае первые два уравнения системы (1.1a) связывают между собой изменение в пространстве и времени электрического и магнитного полей. Отсюда следует основное свойство зависящих от времени электромагнитных полей, состоящее в согласованности изменения электрического и магнитного поля.
Так, при изменении во времени электрического поля возникает изменяющееся в пространстве переменное магнитное поле, которое приводит к появлению меняющегося в пространстве электрического поля. И, наоборот, при изменении во времени магнитного поля возникает изменяющееся в пространстве переменное электрическое поле, которое приводит к появлению меняющегося в пространстве магнитного поля.
Физическая причина такой взаимосвязи является следствием закона электромагнитной индукции и наличием тока смещения, связывающих между собой электрическое и магнитное поля. Причём, взаимосвязь электрических и магнитных полей имеет место даже в отсутствии сторонних токов и зарядов, являющихся источниками электромагнитного поля.
Процесс согласованного изменения электрического и магнитного полей в пространстве и времени, при распространении электромагнитного возмущения из одной точки пространства в другую, получил название электромагнитной волны.
Источниками электромагнитных волн, как это следует из системы уравнений Максвелла (1.1b), являются меняющиеся во времени сторонние токи и заряды. Исследование процесса излучения электромагнитных полей меняющимися во времени сторонними токами и зарядами будет более рассмотрено подробно в главе 2.
Существование электромагнитных волн впервые было предсказано английским физиком М.Ф. Фарадеем в 1832г. В 1865г. английский физик Дж. К. Максвелл теоретически показал, что скорость распространения электромагнитных волн в вакууме равна скорости света. Подтверждение открытых свойств электромагнитных волн и обширные их экспериментальные исследования было сделано немецким физиком Г. Герцем (1887-1888).
В ходе экспериментальных исследований свойств электромагнитных волн Г. Герц обнаружил, что законы распространения электромагнитных волн и света одинаковы. В частности, у них одинаковый характер преломления и отражения от диэлектрических и металлических тел. Часть из этих опытов мы изложим в дальнейшем по мере более детального изучения электромагнитных волн и оптики.