- •Вопрос 20. Электрический ток. Плотность тока. Уравнение непрерывности.
- •Вопрос 21. Закон Ома в интегральной и дифференциальной форме. Сопротивление проводников.
- •Вопрос 22. Тепловое действие тока. Закон Джоуля – Ленца в дифференциальной и интегральной форме.
- •Вопрос 41. Плоская электромагнитная волна. Связь векторов напряженности электрического и магнитного поля.
- •Вопрос 42. Плотность и поток энергии электромагнитного поля.
- •Вопрос 4. Метод векторных диаграмм. Дифракция на круглом отверстии и диске.
- •Вопрос 8. Поляризация при отражении и преломлении света. Закон Брюстера. Двойное лучепреломление.
- •Вопрос 9. Интерференция поляризованного света.
- •1. Электрическое поле в вакууме. Закон Кулона. Закон сохранения заряда. Напряженность электрического поля. Напряженность поля точечного заряда. Принцип суперпозиции. Силовые линии поля.
- •Электростатическое поле бесконечной проводящей плоскости
- •5. Электроемкость уединенного проводника. Пример вычисления емкости шарового проводника. Конденсаторы. Емкость конденсатора. Вычисление емкости плоского конденсатора, сферического конденсатора.
- •6. Диполь в однородном электрическом поле. Электрический дипольный момент. Момент сил, действующий на диполь в однородном электрическом поле.
- •8. Энергия системы зарядов. Энергия плоского конденсатора. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •12. Магнитное взаимодействие токов. Сила Ампера. Вычисление силы взаимодействия двух прямолинейных проводников с током.
- •13. Действие магнитного поля на движущиеся заряды. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях.
- •14. Контур с током в однородном и неоднородном магнитных полях. Магнитный момент контура с током.
- •15. Магнитный поток. Работа при перемещении контура с током в магнитном поле.
- •16. Явление электромагнитной индукции. Закон электромагнитной индукции Фарадея. Правило Ленца. Генератор переменного тока, пример расчета эдс индукции для генератора переменного тока.
- •17. Явление самоиндукции и взаимной индукции. Индуктивность контура. Пример вычисления индуктивности соленоида. Эдс самоиндукции. Токи замыкания и размыкания цепи.
- •18. Природа магнетизма атома. Магнитный момент атома и его механический момент. Гиромагнитное отношение. Момент сил, действующий на атом в магнитном поле.
- •20. Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •24. Переменный ток. Расчет реактивного сопротивления емкости, индуктивности. Закон Ома для переменного тока.
- •25. Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах, их физический смысл. Вихревое электрическое поле. Ток смещения. Электромагнитное поле.
- •Оптическая разность хода.
- •18.1.2.1. Условия максимума и минимума на разность фаз δ
- •18.1.2.2. Оптическая разность хода
- •18.1.2.3. Условия максимума и минимума на оптическую разность хода
- •30. Интерференция при отражении от тонких пленок. Пример расчета интерференционной картины для плоскопараллельной пластинки.
- •31. Кольца Ньютона. Радиусы темных и светлых колец.
- •32. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Радиусы зон Френеля. Дифракция на круглом отверстии и непрозрачном диске.
- •34. Дифракционная решетка как спектральный прибор. Разрешающая способность дифракционной решетки. Угловая дисперсия.
- •35. Поляризация света. Степень поляризации. Закон Малюса.
- •36. Поляризация света при отражении и преломлении света на границе раздела двух сред.
34. Дифракционная решетка как спектральный прибор. Разрешающая способность дифракционной решетки. Угловая дисперсия.
Дифракционная решетка — оптический прибор, работающий по принципу дифракции света, представляет собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (щелей, выступов), нанесённых на некоторую поверхность.
Описание явления :
Фронт световой волны разбивается штрихами решетки на отдельные пучки когерентного света. Эти пучки претерпевают дифракцию на штрихах и интерферируют друг с другом. Так как для каждой длины волны существует свой угол дифракции, то белый свет раскладывается в спектр.
Формулы:
Расстояние, через которое повторяются штрихи на решетке, называют периодом дифракционной решетки. Обозначают буквой d.
Если известно число штрихов (N), приходящихся на 1 мм решетки, то период решетки находят по формуле: 0,001*(1/N)
Формула дифракционной решетки: d*sinα=k*λ, где d — период решетки, α — угол максимума данного цвета, k — порядок максимума, λ — длина волны.
Угловой дисперсией спектральных приборов принято называть величину
|
|
|
В случае решетки, как следует из , угловая дисперсия равна
Разрешающей способностью спектрального прибора принято называть отношение
|
|
|
где – минимальный интервал между двумя близкими спектральными линиями, при котором они могут быть разрешены, то есть отделены одна от другой.
35. Поляризация света. Степень поляризации. Закон Малюса.
Поляризация — для электромагнитных волн направление колебаний вектора электрической индукции E. Когерентное электромагнитное излучение может иметь:
-Линейную поляризацию — в направлении, перпендикулярном направлению распространения волны;
-Круговую поляризацию — правую либо левую, в зависимости от направления вращения вектора индукции;
-Эллиптическую поляризацию — случай, промежуточный между круговой и линейными поляризациями.
Некогерентное излучение может не быть поляризованным, либо быть полностью или частично поляризованным любым из указанных способов. В этом случае понятие поляризации понимается статистически.
Для описания явлений поляpизации достаточно иметь в виду какую-нибудь одну плоскость. Мы остановимся на плоскости колебаний (Q). Плоскополяpизованный свет имеет еще одну хаpактеpистику: pасположение плоскости колебаний в пpостpанстве.
Если конец вектоpа Е в плоскости К, пеpпендикуляpной к лучу, описывает эллипс или окpужность, то свет соответственно называется поляpизованным по эллипсу или по кpугу. Волну, поляpизованную по эллипсу или по кpугу, можно pазложить pазличными способами на две плоскополяpизованные волны, как это показано на pис. 1.21 (по оси х по оси y).
Если конец вектоpа Е в плоскости К описывает беспоpядочные колебания, т. е. плоскость колебаний постоянно и беспоpядочно меняется, то свет называется естественным или неполяpизованным. Рис. 1.22 иллюстpиpует такую ситуацию. Естественные источники света излучают именно такой, неполяpизованный свет. Это ясно из того, что свет от обычных источников излучается отдельными атомами. Каждый атом излучает плоскополяpизованные волны, но плоскости их колебаний никак не согласованы между собой. Суммаpный свет получается сложным, неполяpизованным. Наконец, можно создать частично поляpизованный свет, в котоpом не все плоскости колебаний одинаково пpедставлены, а имеется некотоpая выделенность одних колебаний пеpед дpугими. Рис.1.23 иллюстpиpует колебания конца вектоpа Е в частично поляpизованном свете. Можно ввести величину, хаpактеpизующую степень поляpизации у частично поляpизованного света.
Неполяpизованный или частично поляpизованный свет, так же как и поляpизованный по эллипсу, можно pазложить на два плоскополяpизованных луча. Этим обстоятельством на пpактике шиpоко пользуются для создания плоскополяpизованного света.
Степенью поляризации называют выражение:
, I – итенсивность прошедшего света.(В знаменателе «+», ошибка автора картинки)
Для плосксполяризованного света и Р = 1, для естественного света и Р = 0.
Если естественный свет проходит через два последовательно установленных поляроида, то интенсивность прошедшего света зависит от угла Δφ между разрешенными направлениями обоих поляроидов:
Это соотношение называют законом Малюса.