25. Сегнетоэлектрики:

Существуют группы веществ, которые могут обладать самопроизвольной поляризованностью в отсутствие внешнего поля. Подобные вещества получили название сегнетоэлектриков.

Впервые свойства сегнетоэлектриков было изучено Курчатовым.

Отличия сегнетоэлектриков от остальных диэлектриков:

1) Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков измеряется тысячами, а у диэлектриков – десятками.

2) Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков зависит от напряженности поля.

3) Сегнетоэлектрики обладают явлением гистерезиса (запаздывания):

P

1

Pr 2 3

E

E_C

При изменении поля значение поляризованности Р и смещения D отстают от напряженности поля Е, в результате чего P и D зависят не только от текущего значения Е, но и от проедшествующего. Это явление называется гистерезисом.

На участке (2), при обращении Е в ноль, сохраняется остаточная поляризованность Pr. Она становится равной нулю только под действием противоположнонаправленного поля Е_С, называемой коэрцетивной силой.

Сегнетоэлектриками могут быть только кристаллические вещества с отсутствующим центром симметрии.

У каждого сегнетоэлектрика  темпиратура, называемая точкой Кюри, при которой он утрачивает свои свойства и становиться обычным диэлектриком.

26. Поведение векторов напряженности и индукции на границе двух сред:

E₁

 ₁



 n1

En₁ 1

dh

E ₂

2  

En₂ n2

2

Выделим на границе сред тонкую «шайюбу» толщиной dh  0 и площадью S. Подсчитаем поток индукции Д через выделенный объем.

Дn_2*S_*cos0^o + Дn_1*S_*cos180^o + Ф_БОК = 0, где Ф = 0, т.к. dh  0;

Дn_2*S - Дn_1*S = 0  Дn₂ = Дn₁   ₀₂En₂ = ₀₁En₁  En₂/En₁ = ₁/₂.

Дn – неприрывна, а Еn терпит разрыв. 

Рассмотрим циркуляцию вектора Е по контуру на границе раздела с dh  0:



 E₁

E₁

E ₂ l

E₁

E₂



E₂

E₁ l cos0^o + E₂ l cos180^o + + E_БОК dh cos90^o = 0;

E₁ = E₂; Д₁/(₀₁) = Д₂/(₀₂)   Д₁/ Д₂ = ₁/₂ (Е₁ и Д₁ сонаправленны, как и Е₂ и Д₂);

tg₁/tg₂ = (E₁/ En₁)_*(En₂/E₂) = = En₂/En₁ = ₁/₂.