19. Электроемкость, конденсаторы:

Электроемкость – коэффициент пропорциональности между зарядом проводника и потенциалом, который заряд приобретает. Зависит от формы проводника и окружающих его тел.

С = q/.

Электроемкости уединенных проводников (на него ни что не влияет):

С фера: q

 = 1/(4₀)_*q/R

C = q/ = 4₀R

R 

Если поместить около сферы другой проводник, то С = q/.

-q

_R

q

E₊

X E-

+q

l

_R

 - разность потенциалов, возникшая между проводниками.

Если l>>R, то заряд по поверхности каждой сферы распределяется равномерно.

 = 1 - 2

1 - 2 = _R^l-R Edx

E = E₊ + E- = k_*q/x² + k_*q/(l-x)²

Конденсаторы:

С = 4₀R

Плоский:

q+ q- C = q/(1 - 2) =

= (q₀S)/(qd) =

= ₀S/d

1 - 2 = E_*d =

= d/ = (qd)/(₀S)

1 2

Сферический:

R1

R2

+q

-q

1 - 2 = _R1^R2E₊dr = = q/(4₀) _{* R1}^R2 (1/r²)dr = = q/(4₀)_*(1/R₁ – 1/R₂).

C = (4₀R₁R₂)/(R₂-R₁).

20. Электрическое поле в диэлектриках:

При помещении в поле диэлектрика в поле происходит изменение. Сам диэлектрик реагирует на поле иначе, чем проводник.

Заряды, входящие в состав молекул диэлектрика, называются связанными. Они не могут покидать пределы молекулы, в которую они входят.

Заряды не входящие как в состав молекул диэлектрика, так и в сам диэлектрик называются сторонними.

Поле в диэлектрике является суперпозицией полей сторонних и связанных зарядов и называется микроскопическим (или истинным).

Е_МИКРО = Е_СТОР + Е_СВЯЗ

Микроскопическое поле в пределах диэлектрика непостоянно, поэтому

Е₀ = <Е_МИКРО> = <Е_СТОР> + <Е_СВЯЗ>

<Е_СВЯЗ> = E’

Макроскопическое поле:

E = E₀ + E’

При отсутствии диэлектрика макроскопическое поле равно

Е = Е₀ = <Е_СТОР>.

Если сторонние заряды неподвижны, то поле Е_МИКРО обладает теми же свойствами, как электростатическое поле в вакууме.

П ри определении суммарного действия всех электронов имеет значение и центр масс отрицательных зарядов.



q- l q+

 

18. r+

_{ }

r- = (_{i = 1}^Nr_iq_i-)/( _{i = 1}^Nq_i-)

_

r+ = (_{j = 1}^Nr_jq_j+)/( _{j = 1}^Nq_j+)

Полярные и неполярные молекулы во внешнем поле приводят развороту диполя в направлении поля. Неполярные молекулы приобретают электрический момент. Они поляризуются, от чего возникает дипольный момент, направленный вдоль внешнего поля. Молекула ведет себя как упругий диполь.