61. Интерференция тонких пленок:

У толстых пленок интерференцию наблюдать невозможно.

₁ S₁

₁ ₁

n ₂ ₂ nS₂ ₂

d

S₁ = 2d tg_2*sin₁

S₂ = (2dn)/cos₂

 = nS₂ – S₁ = 2d_*[(n² – sin_1*sin_2*n)/(cos_2*n)] = = /sin_2*n = sin₁/ = = 2d[(n² – sin²₁)/(n_*cos₂)] = = /n_*cos₂ = n² – n²_*sin²₂/ = = 2d_*n² – sin²₁;

Учитывая потери при отражении от пленки: ________

 = 2d_*n² – sin²₁ -/2;

m = ; _______

max: 2d_*n² – sin²₁ = (m + 1/2), где m = 0, 1, 2, 3, …

Условия mах и min при интерференциях в отраженном и проходящем свете меняются местами.

62. Кольца Ньютона:

 = 2b + /2

R

r

^b

R² = (R + b)² + r²  /R >>b/   R² – 2Rb + r²;

B = r²/(2R);

 = r²/R + /2;

_MAX = m = /m = 0, 1, 2, 3, …/ = = 2m_*(/2);

_MIN = (m + 1/2) = (2m + 1)_*(/2);

r = m’R, если m’ – четное, то условие минимума;

m’ – нечетное, то условие максимума.

63. Когерентность:

Согласование неких колебательных или волновых процессов называется когерентностью.

Степень когерентности – согласованность.

Состоит из цугов – наложенных друг на друга волн.

A cos(t – kx + )

A(t), (t), (t) – в реальной волне они так или иначе, но зависят от времени.

Интерференция может проявляться как то или иное св-во волны, в той или иной степени.

A₁ cos[(t)t + ₁(t)];

A₂ cos[(t)t + ₂(t)];

(t) = ₀ + (t)

A² = A₁² + A₂² + 2A₁A₂ cos[(t)];

 = ₂(t) - ₁(t) + ’(t);

’(t) = ₂(t) - ₁(t).

64. Временная когерентность:

t_ПРИБ – время регистрации прибором (глазом) измеряемой величины.

(t) = -  ;

cos[(t)] = 0 – интерференция не наблюдается;

cos[(t)]  0 – интерференция наблюдается.

t_КОГ - время, за которое случайное изменение разности фаз складываемых колебаний не привышает .

t_КОГ << t_ПРИБ – интерференция не наблюдается;

t_КОГ >> t_ПРИБ – интерференция наблюдается;

t_КОГ  t_ПРИБ – интерференция слаборазличима.

Е сли щель большая, то колебания будут малосогласованными (некоге-рентными). Так же может не наблюдаться интерференция.

4. Поле линейного заряда:



У

Х

 d

r₁ r R r₂

₁ ₂

dl

r_*dr

 

dl

dl = (r_*dr)/sin

r = R/sin

dl = (R_*d)/sin²

dE = _*dl/(4₀r²)

dE_x = dE cos = [_*dl/(4₀r²)]_*cos= = [(Rd_*sin²)/(sin²_*4₀R²)]_*cos = = [/(4₀R)]_*cos_*d;

dE_y = dE sin = [/(4₀R)]_*sin_*d;

E_x = [/(4₀R)]_*1^2cosd = = [/(4₀R)]_*(sin₂ - sin₁);

E_y = [/(4₀R)]_*1^2sind = = [/(4₀R)]_*(cos₁ - cos₂);

E = E²_x + E²_y;

Если нить бесконечна:

₁ = 0; ₂ = 180;

E_x = 0; E_y = /(2₀R).