- •Определение переходного процесса. Законы коммутации. Обобщенные законы коммутации. Доказательство законов коммутации.
- •Обобщенные законы коммутации.
- •Некорректные ну.
- •Методы расчета переходных процессов.
- •Классический метод расчета переходных процессов. Составление характеристических уравнений классическим методом.
- •Решение линейных дифференциальных уравнений классическим методом.
- •Определение постоянных интегрирования в классическом методе.
- •Составление характеристических уравнений путем использования выражения для входного сопротивления цепи на переменном токе.
- •Переходные процессы в цепи первого порядка с r,l.
- •Переходные процессы в цепи первого порядка с r,c. Включение цепи с резистором и катушкой на постоянное напряжение
- •5.4.3. Включение цепи с резистором и катушкой на синусоидальное напряжение
- •Свойства корней характеристического уравнения второго порядка.
- •Переходные процессы в цепи второго порядка при последовательном включении r,l,c для постоянной эдс.
- •Переходные процессы в цепи второго порядка при последовательном включении r,l,c для гармонической эдс.
- •Угловая частота свободных колебаний. Коэффициент затухания.
- •4. Изображение по Лапласу функции равно
- •5. Единичная функция обладает фильтрующим действием:
- •Переходная и импульсная переходная функции.
- •Вывод формулы (интеграла) наложения.
- •Вывод формулы для интеграла Дюамеля.
- •Изображение постоянной, показательной функции.
- •Изображение первой и второй производной.
- •Закон Ома в операторной форме.
- •Законы Кирхгофа в операторной форме.
- •Способы перехода от изображений к оригиналам.
- •Переход от изображений к оригиналам с помощью формул разложения.
- •Последовательность расчета переходных процессов операторным методом.
- •Формулы включения.
- •Сведения расчета переходного процесса операторным методом к расчету с нулевыми начальными условиями.
- •Сравнение различных методов расчета переходных процессов.
- •Электропроводность полупроводников. Электронно-дырочный переход (p-n). Носители заряда в примесных полупроводниках.
- •Полупроводниковые диоды. Вольтамперные характеристики.
- •Полупроводниковые стабилитроны. Вольтамперные характеристики.
- •Вольт-амперная характеристика
- •Туннельный диод. Вольтамперные характеристики.
- •Обращенные диоды. Вольтамперные характеристики.
- •Биполярные транзисторы. Определение, принцип действия.
- •Вольтамперные характеристики биполярных транзисторов.
- •Режимы работы биполярного транзистора.
- •Ключевые режимы работы биполярного транзистора.
- •Униполярные транзисторы. Определение, классификация.
- •Устройство униполярного транзистора с изолированным затвором.
- •Устройство униполярного транзистора с p-n переходом.
- •Выходные характеристики униполярного транзистора с управляющим p-n переходом.
- •Усилительный каскад на биполярном транзисторе, включенный по схеме с общей базой.
- •Операционные усилители, определение, классификация.
- •Активные фильтры. Определение, классификация по частотным характеристикам.
4. Изображение по Лапласу функции равно
1:
5. Единичная функция обладает фильтрующим действием:
Переходная и импульсная переходная функции.
При подключении линейной электрической цепи (ЭЦ) с нулевыми начальными условиями (НУ) (в момент времени t=0) к источнику постоянного напряжения U между двумя какими – либо точками ЭЦ возникает напряжение uab(t), являющееся функцией времени и пропорциональное воздействующему напряжению U, рис.3:
Рисунок 3.
Df3: h(t) – переходная функция по напряжению. Это безразмерная величина, численно равная напряжению между точками a и b ЭЦ, если на ее вход подать постоянное напряжение в 1 вольт.
h(t) можно определить расчетным либо опытным путем.
Df4. Если на вход какой-либо ЭЦ в в момент времени t=0 к источнику постоянного напряжения U, тогда ток i(t) в любой ветви
Df5. g(t) – переходная проводимость, если U=1 В, то i(t)=g(t).
Рассмотрим случай, когда входное напряжение является дельта - функцией, т.е. U(t)=
Представим как сумму двух прямоугольных импульсов с амплитудой , один из которых возникает при t=0, другой – при t= , рис.4. Рисунок 4
Представление дельта - функции как суммы двух единичных функций.
Таким образом, для расчетов по напряжению
(1)
Df6. Дельта – функции в формуле (1) называется дельта – функцией по напряжению. Аналогично этому представлению можно представить дельта - функцию с помощью переходной проводимости
(2)
Df7. Дельта – функции в формуле (2) называется дельта – функцией по проводимости.
При t> и нулевых начальных условиях ток на входе цепи при воздействии на нее U(t)= будет равен
(3)
Разложим в ряд Тейлора в точке t:
Тогда из (3) получим: (4)
Df8. - импульсная переходная проводимость, численно равная току при t> при воздействии u(t)= .
Df9. Аналогично называется импульсной переходной функцией по напряжению. Она численно равна при t> напряжению на выходе четырехполюсника при воздействии на его вход U(t)=
Вывод формулы (интеграла) наложения.
Пусть дана ЭДС e(t) нелинейной формы, рис. 5.
Рисунок 5.
При Δτ реакция цепи на первый прямоугольный импульс равна реакции на дельта – функцию , умноженную на площадь этого импульса . Реакция на второй импульс - и т.д.
Тогда, для момента времени реакция цепи (5)
(5) – формула наложения.
Вывод формулы для интеграла Дюамеля.
Интеграл Дюамеля – та же формула наложения, но полученная на основе суммирования не дельта, а единичных функций, рис.6.
Рисунок 6.
На рисунке 6 ЭДС e(t) представлена суммой единичных функций с шагом Δτ.
Реакция цепи на первую ступень равна реакции на единичную функцию g1(t), умноженную на высоту первой ступени:
Реакция цепи на вторую ступень равна реакции на единичную функцию g1(t), умноженную на высоту второй ступени:
Тогда, для получим:
(6)
(6) – интеграл Дюамеля.
Интеграл Дюамеля целесообразно применять в тех случаях, когда известны или легко находятся реакции цепи на единичную функцию, ЭДС имеет кусочно-аналитическую форму.
Анализ переходных процессов операторным методом. Сущность операторного метода.
Сущность операторного метода заключается в том, что функции вещественной переменной t, которую называют оригиналом, ставится в соответствие функция комплексной переменной , которую называют изображением.
В результате этого производные и интегралы от оригиналов заменяются алгебраическими функциями от соответствующих изображений (дифференцирование заменяется умножением на оператор р, а интегрирование – делением на него), что в свою очередь определяет переход от системы интегро-дифференциальных уравнений к системе алгебраических уравнений относительно изображений искомых переменных. При решении этих уравнений находятся изображения и далее путем обратного перехода – оригиналы. Важнейшим моментом при этом в практическом плане является необходимость определения только независимых начальных условий, что существенно облегчает расчет переходных процессов в цепях высокого порядка по сравнению с классическим методом.
Изображение заданной функции определяется в соответствии с прямым преобразованием Лапласа:
. |
(1) |
В сокращенной записи соответствие между изображением и оригиналом обозначается, как:
|
или |
. |
Следует отметить, что если оригинал увеличивается с ростом t, то для сходимости интеграла (1) необходимо более быстрое убывание модуля . Функции, с которыми встречаются на практике при расчете переходных процессов, этому условию удовлетворяют.