2. Сложный трубопровод.

1) Последовательно соединенные трубопроводы.

Пусть мы имеем 3 последовательно соединенных трубопровода. Очевидно, что расход проходящий через 1 трубопровод: Q₁=Q₂=Q₃=Q

Потери напора (потери на трение) l_трА-В=l_тр1+l_тр2+l_тр3

Выражение для потр. напора:

(6)

Построим характеристики для 1, 2 и 3 трубопровода.

Т.к. расход для всех трубопроводов одинаковый, то Н_потр определяется сложением.

2) Параллельно соединенные трубопроводы.

Расход которой проходит при параллельно соединенном трубопроводе:

Q=Q₁+Q₂+Q₃ (7)

Суммарная птеря напора исходя из уравнения Бернулли = потере напора в каждом трубопроводе.

(8)

Выразим гидравлические потери через расходы:

(9)

Значение c_i и mi определяем по урав-ниям 3 и 4.

Построим характеристику параллельно соединенных трубопроводов.

Потери напоров в каждом трубопроводе одинаковы поэтому:

Лекция 6

1. Преобразование полной энтальпии

В энергетич. изол. сист. полная энергия остается постоянной, т.е. энтальпия i^*, T^* - полная температура.

Разница между i^* и физической i:

Отсюда W в потоке:

Макс давление будет достигнуто тогда, когда W_max∙i=T=0

Крит.W потока, Крит.υ звука, критические параметры

Критической называется скорость равная местной скорости звука при этом все параметры называются W_кр=a_кр

i_кр, T_кр, ρ_кр, P_кр

λ - число Маха характеризует степень преобразования полной энергии в кинетическую (полное давление или давление торможения заторможенного потока).

Коэффициент сохранения полного давления торможения:

2.Газодинамические функции.

Газодинамические функции – это безразмерные функции λ или Маха и представляет собой отношение параметров, комплексных параметров, размеров потока, часто встречающихся в газодинамических параметрах.

Газодинамическая формула уравнения неразрывности функции q(λ) и y(λ).

G=ρ_kpW_kpS_kp=ρWS

Заменим W на ρ^*

Каждому значению q(λ) соответствует 2 значения λ: λ<1, λ>1, q(λ)_max при λ=1

3. Закон обращения воздействия.

Воздействие на поток

1. геометрическое dS≥0

2. расходное воздействие dG< >0

3. тепловое dq< >0

4. механическое dl< >0

5. гидравлические потери dl_тр>0

Закон обращения воздействия

Из уравнения видно, что любое физическое воздействие одинакового знака противоположным образом влияет…

4. Распределение слабых (звуковых) волн, р, газовых потоков.

5. Скачки укрупнения. Ударные волны.

В сверхзвуковых потоках при обтекании или при торможении возникают скачки укрупнения или ударные волны. У них поток тормозится ударом, скорость снижается скачком, увеличивается ρ, p и tра. Фронт скачка очень тонок ≈ длине своб. пробега молекул. На скачках энтропия растет, а заторможенное давление падает. Различают прямые, косые и криволинейные скачки.

Прямые скачки уплотнения.

Это все скачки у которых фронт перпендикулярен вектору скорости перед скачком.

W_Н-до скач., W₁-за скач.

Прямой скачок возникает тогда, когда скорость не меняет своего направления.

λ_Н>1, , , k, R. Определить параметры за скачком: λ₁, , .

Рассм. течение расположенное очень близко от прямой части удар. волны. S_Н=S₁.

Уравнение неразрывности: G₁=G_H;

Уравнение состояния: P=ρRT

q=0

R=0; Ф₁=Ф_Н

Ф₁ и Ф₂ можно выразить ч/з z(λ): z(λ₁)=z(λ_Н)

Из последних двух уравнений следует, что за прямым скачком скорость становится дозвуковой, чем >W_H и λ_Н, тем <W₁ и λ₁, и сильнее скачок.

Измерение ρ на скачке

Ρ₁W₁=ρ_HW_H

Измерение температуры

температура возрастает

Повышение давления

Скорость распространения ударной волны в неподвижном газе.

Состояние уравнения неразрывности кол-ва движения

Скорость распространения ударной волны тем больше, чем она сильнее. Ударная волна по мере продвижения затухает.