- •1. Плотность и сжимаемость.
- •2. Законы переноса
- •4. Закон Архимеда.
- •4. Уравн-я движения жид-ти.
- •1. Режимы течения жид-ти
- •2. Гидравлические потери.
- •3. Виды местных потерь.
- •4. Потери на трение. Линейные потери.
- •5. Течение Пуазейль – Гаген.
- •6. Уравнение Бернулли для потоков реальной жид-ти в каналах.
- •7. Гидравлический удар.
- •1. Закон сопротивления гладких труб.
- •2. Течение шероховатого
- •3. Расчет гидравлических потерь в трубах не круглого сечения.
- •4. Истечение жид-ти ч/з отверстие насадки.
- •5. Гидравлический расчет трубопроводов.
- •2. Сложный трубопровод.
- •1. Преобразование полной энтальпии
- •2.Газодинамические функции.
- •3. Закон обращения воздействия.
- •4. Распределение слабых (звуковых) волн, р, газовых потоков.
- •5. Скачки укрупнения. Ударные волны.
4. Истечение жид-ти ч/з отверстие насадки.
Этот процесс широко реализуется на практике при подаче топлива, при подаче воды на лопасти гидротурбин.
Пусть мы имеем ёмкость из которой через отверстие в стенке вытекает жид-ть пот. энергия жид-ти частично превращается в кинетическую, частично затрачивается на приобретение местного сопротивления. Задача состоит в том, чтобы определить скорость U2 и гидравлич. сопрот. расход. Напор пост, т.е. z1=const, то можно считать, что U1=0.
Перепад давлений: P1+ρgz1-P2
Будем считать, что отверстие мало, а стенка тонкая. Частицы обтекая крону, движутся по криволинейным траекториям, что называют центробежными силами направ. к оси, которые сжимают струю d2<d.
Отношение площадей S2/S называют коэффициентом совершенного сжатия струи
Уравнение Бернулли
Если бы ξ=0, то теор.υ>υдейств.
H – перепад гидравлических напоров
φ – скоростной коэффициент
Посчитаем расход в сечении 2
ψ – коэф.расхода
φψε – зависят от формы и размеров отверстий
При Re<50 велико значение коэффициента потерь ψ. Коэффициент совершенного сжатия ε – близко к 1. При увеличении Re за счет φ ψ возрастает, достигая максимального значения=0,67 при Re≈350, а затем уменьшатся за счет ε. При Re>5∙104 значение всех коэффициентов приближ.к значению для идеальной жид-ти.
При Re→∞; ξ→0; φ→1; ε=0,61; ψ=0,61;
Для маловязкой жидкости таких как: вода, керосин при больших Re принимают ε=0,63; ξ=0,065; φ=0,97; ψ=0,61;
Часто истечение из отверстия
В этом случае струя сжимается меньше, чем при совершенном сжатии за счет направляющего действия стенок.
εн=ε+0,37n2, где
Истечение жид-ти ч/з внеш. цилиндрический насадок
l=(2…6)d
По истечении через насадку возможны 2 случая: а и б.
ε≈1,0; ψ=φ.
Потери напора определяются потерями на удар Берда-Корно м-у сечениями 2 и 3. При Re>104; ε=1,0; ξ=0,5
Потери напора будут > в 7,4, чем при истечении через отверстие тонкой стенки. U3 меньшев 1,2, за счет дополнительных потерь, расход увеличивается в 3,5 за счет коэффициента универсального сжатия=1.
U2>в 1,2 т.к.P2>P3
При увеличении напора U2 увеличивается, P2 уменьшается и при некотором критическом значении P2 равном pнасыщенных паров начинается кипение и течение переходит в режим б.
P2 становится=P3, а истечение становится как истечение через отверстие тонкой стенки.
5. Гидравлический расчет трубопроводов.
Гидравлическая система в жид-ть передается ч/з трубопровод (нефте- и газо трубопровод, системы водоснабжения). Жид-ть может двигаться за счет того, что пот. эн. в начале больше чем в конце. Разность пот. эн. затрачивается на преодоление гидравлического сопротивления и на изменение кинетической энергии. Повыш. пот. эн. в начале трубопровода может создаваться: 1) за счет насосов; 2) повышения давления на свободной поверхности байки; 3) за счет разности уровня.
Методика расчета одинакова.
Трубопроводы разделяются на простые (постоянного сечения без разветвлений) и сложное (различного диаметра, с разветвлениями).
Формула Бернулли, экспериментальные данные.
Лекция 5
Простой трубопровод
Пусть простой трубопровод расположен произвольно в пространстве. Имеет общую длину l, диаметр d, местное сопротивление ξ1, ξ2, ξ3, ξ4 и t1 t2. Пусть протекает жидкость, плотность которой и коэффициент кинем. Вязкости нам известны. Запишем уравнение Бернулли для сечений 1 и 2. Т.к. трубопровод имеет постоянный диаметр, то скорость можно рассчитать U1=U2, будем считать, что α1=α2.
Уравнение Бернулли:
, (1)
Где - сумма гидравлических сопротивлений
ξтруб – коэффициент сопротивления всей трубы
- потребляемый напор
- распол.напор
(2)
Q-объемный расход
с и m – коэффициенты для ламинарного и турбулентного течения
Для ламинарного течения: ;;
Подставив эти значения можно получить:
(3) m=1
Для турбулентного течения: (4)m=2
Характеристикой трубопровода наз-ся зависимость потребного напором от расхода жидкости.
Для ламинарного течения (т.к.m=1) будем иметь:
Порядок расчета для простого трубопровода зависит от постановки задач.
Q, ρ, ν, размеры трубопровода, шероховатость, z1 и z2. Определить Hпотр.
Последовательность:
1. Определить число Re: , где
2. Определить коэффициент местных сопротивлений: ξi
3. Определить Нпотр по формулам 2, 3 или 4.
Даны свойства жидкости (ρ, ν), размеры трубопровода, шероховатость, типы местных сопротивлений, Нрасп. Определить объемный расход (Q).
Граф. аналитический метод:
Задается произвольно ряд значений Q.
Для каждого Q определяется: Re, коэффициенты местных сопротивлений, коэф.тр., Нпотр, как в задаче 1.
Строится характеристика трубопровода.
Нрасп мы имеем точку пересечения Нрасп и Нпотр даст значение Q.
Задан Q, ρ, ν, типы местных сопротивлений, размеры трубопровода кроме d, шероховатость, Нрасп. Определить d.
Граф. аналитический метод:
Задается ряд значений d.
Определяется Re для каждого значения, коэффициент местных сопротивлений, коэффициент потери на трение, потребный напор как в задаче 1.
Строится график.
В точке пересечения d.