- •Тольяттинский государственный университет Физико-технический институт
- •Часть 2. Модуль 5
- •Содержание
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: постоянный электрический ток
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: магнитное поле в вакууме
- •Введение
- •Принятые условные обозначения
- •Часть 2. Модуль 5. Раздел: Постоянный электрический ток
- •Практическое занятие № 5
- •Тема: постоянный электрический ток. Законы ома
- •Содержание:
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Р Рис. 10 ешение
- •Решение
- •Р Рис. 13 ешение
- •Р Рис. 16 ешение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Практическое занятие №6
- •Тема: постоянный электрический ток.
- •Правила кирхгофа. Закон джоуля-ленца
- •Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •1.Расчет характеристик разветвленных электрических цепей.
- •2. Задачи на расчет величины работы, мощности и теплоты можно разбить на три группы.
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Часть 2. Раздел: Магнитное поле в вакууме
- •Практическое занятие № 7
- •Тема: магнитное поле в вакууме
- •Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •1 Случай
- •2 Случай
- •3 Рис. 50 случай
- •Д ано Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •В Рис. 77 ариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Практическое занятие № 8 тема: движение заряженных частиц в магнитном поле. Работа по перемещению проводников с током или контуров с током в магнитном поле Содержание
- •Основные формулы
- •Методические указания к решению задач
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задания для аудиторной работы
- •Задания для аудиторной самостоятельной работы Вариант № 1
- •Вариант № 2
- •Вариант № 3
- •Вариант № 4
- •Вариант № 5
- •Вариант № 6
- •Вариант № 7
- •Вариант № 8
- •Домашнее задание
- •Приложения Единицы физических величин си, имеющие собственные наименования
- •Единицы электрических и магнитных величин
- •Удельное сопротивление ρ и температурный коэффициент α проводников
- •Плотность ρ твердых тел и жидкостей
- •Твердые тела
- •Диэлектрическая проницаемость ε
- •Множители и приставки для образования десятичных, кратных и дольных единиц и их наименований
- •Формулы алгебры и тригонометрии
- •Формулы дифференциального и интегрального исчислений
- •Литература
- •Электричество и магнетизм
- •Часть 2. Модуль 5 Разделы: «Постоянный электрический ток». «Магнитное поле в вакууме»
Методические указания к решению задач
В этом разделе представлены задачи двух основных типов:
1) задачи на расчет цепей с так называемыми сосредоточенными параметрами, т.е. состоящих из различных образом соединенных проводников, сопротивлений и ЭДС;
2) задачи на расчет значений самих этих параметров.
Задачи первого типа решаются с помощью законов Ома, Кирхгофа и Джоуля – Ленца в интегральной форме. Внутреннее устройство элементов цепи при этом чаще всего не рассматривается. В общем виде такая задача ставится следующим образом: дана произвольная электрическая цепь, даны какие-то ее параметры (ЭДС, сопротивления и т.д.); требуется найти какие-то другие (неизвестные) величины (силы токов, работу, мощность, количество теплоты и т.д.). Самой важной, фундаментальной величиной в явлениях постоянного тока необходимо считать силу тока I. Зная, или рассчитав эту величину, можно определить практически любую другую интересующую нас характеристику (работу, мощность, количество теплоты, энергию, параметры магнитного поля и т.д.), описывающую рассматриваемое явление. Поэтому основная задача в теории постоянного тока заключается в нахождении сил токов. Такая постановка задачи является слишком общей, и поэтому можно разделить ее на более конкретные, узкие виды:
в электрической цепи имеется только один источник тока;
в электрической цепи имеется несколько одинаковых источников тока;
в электрической цепи имеется несколько различных источников тока.
Задачи первого типа решаются последовательно применением закона Ома для замкнутой цепи, закона Ома для однородного участка и иногда первого правила Кирхгофа. Для корректно поставленной задачи получается система уравнений, в которой число неизвестных совпадает с числом уравнений системы, и, следовательно, задача является физически решенной.
Задачи второго типа легко можно свести к задачам первого типа, если по правилам соединения одинаковых источников тока в батареи найти результирующую ЭДС цепи и по правилам соединения сопротивлений определить результирующее внутреннее сопротивление батареи r0.
Задачи на расчет значений самих элементов электрических цепей, решаются чаще всего с применением дифференциальных форм законов постоянного тока совместно с некоторыми теоремами электростатики (таких как теорема Гаусса). Часто при решении подобных задач помогают соображения симметрии. Метод ДИ в таких задачах следует применять с осторожностью, каждый раз проверяя, допускает ли искомая величина интегрирование (сложение).
Так, общее сопротивление участка R будет являться интегралом (суммой) от элементарных сопротивлений dR только в том случае, если они соединены последовательно.
Всегда корректным (но не всегда простейшим) способом решения таких задач является определение общего сопротивления R как коэффициента пропорциональности между током и разностью потенциалов. Для этого необходимо задаться произвольной разностью потенциалов, найти создаваемый ею ток, а затем найти R как частное.
При правильном решении должна остаться величина, зависящая только от геометрии и удельного сопротивления проводника.