- •Білет №1 II триместр (§2) Зв’язок між векторами лінійних і кутових швидкостей і прискорень.
- •Білет №2. II триместр (§8) Робота змінної сили. Потужність.
- •Білет№4 II триместр Закон збереження і перетворення енергії в механіці.
- •Білет№5. II триместр (§10) Обертання абсолютно твердого тіла навколо нерухомої осі. Момент інерції
- •Білет№6 II триместр (§11)”Основний закон дінаміки обертального руху”
- •Білет №7. II триместр (§12)”Кінетична енергія обертального руху. Робота при обертанні”
- •Білет№8 II триместр (§13)”Закон збереження моменту імпульсу”
- •Білет №9 II триместр (§14)”Гіроскопічний ефект та його застосування”
- •Білет №10 II триместр (§20)”Середня кінетична енергія молекул. Молекулярно-кінетичне тлумачення температури”
- •Білет №11 II триместр (§21)”Максвелівський розподіл молекул за швидкостями”
- •Білет №12 II триместр (§22) “Бараметрична формула. Больцманівський розпділ частинок у потенціальному полі.”
- •Білет №20 II триместр (§36). Рівняння Вандерваальса та його аналіз. Критичний стан.
- •Білет №21 II триместр §38. Ефект Джоуля-Томпсона. Температура інверсії.
- •Білет №22 II триместр §43. Закон Дюлонга і Пті.
- •Білет №23 II триместр §45. Криві фазової рівноваги. Рівняння Клаперона-Клаузеуса.
- •Білет №24 II триместр §48 . Потік вектора напруженості. Теорема Остроградського-Гаусса.
- •Білет №25 II триместр §50. Робота сил поля при переміщенні зарядів. Потенціал.
- •Білет №26 II триместр §51. Зв’язок між потенціалом і напруженністю поля.
- •Білет №28 II триместр §55.Електричне зміщення. Теорема Остроградського-Гауса для поля в діелектриках.
- •Білет №29 II триместр §58.Енергія електричного поля.
- •Білет №30 II триместр §59.Вектор густини струму. Закон Ома і Джоуля-Ленца в диференціальній формі.
- •Білет № 31 II триместр (§61)“Правила Кірхгофа”
- •Білет № 32 II триместр (§63)”Зв’язок між теплопровідністю та електропровідністю.
- •Білет № 34 II триместр (§70) “Циркуляція вектора напруженості магнітного поля. Поле соленоїда”
- •Білет № 35 II триместр §72. Ефект Хола. (гальваномагнітне явище).
- •Білет № 36 II триместр §73. Контур зі струмом у магнітному полі.
Білет №24 II триместр §48 . Потік вектора напруженості. Теорема Остроградського-Гаусса.
Будь-яке вектторне поле характеризується математичним поняттям потік.
Це є математична операція, яка дає якісь результати. Таким результатом є теорема Остроградського-Гаусса.
Простір, в кожній точці якого однозначно визначено вектор – векторне поле
F/qB=E поле точкового заряду
Силові лінії точкового заряду у вигляді променів:
Це поле однорідне
Поле однорідне – якщо є стала величина Е= const.
Плоский конденсатор- однорідна нескінчено заряджена площина в кожній точці є вектор напруженості
Площадка має зміст вектора
dфE=E*ds - скаляр
dфE =En*ds=E*dSe;
En=Ecos - проекція вектора Е на площадку ds .
Потік вектора Е електростатичного поля через замкнену поверхню
Теорема Остроградського-Гаусса:
- для вакууму .Потік вектора Е електростатичного поля, через замкнену поверхню дорівнює алгеброїчній сумі зарядів, які охоплює ця поверхня, поділені на .
Білет №25 II триместр §50. Робота сил поля при переміщенні зарядів. Потенціал.
Робота, яку виконують сили поля точкового заряду над точковим зарядом, який переміщується в цьому полі:
dA=FLdlcosα, Де dlcosα- проекція dl на F або dr- приріст радіус-вектора.
dA=Fdr= dr; A1-2= = - ;
Робота не залежить від форми шляху 1-2, а визначається лише положенням точки 1 і точки 2.Якщо r1=r2, то А1-2=0(заряд вийшов із точки 1 і повернувсі в цю точку- таке поле та сили називають консервативними).
Висновок: Електростатичне та гравітаційне поле точкових зарядів- це поля центральних сил і вони консервативні або потенціальні. Робота в атких полях здійснюється за рахунок спаду потенціальної енергії: A=-(EP2-EP1), де EP= -потенціальна енергія поля заряду q1 в поля точкового заряду q.
Відношення потенціальної енергії в даній точці поля до позитивного точкового заряду =φ називають потенціалом, який є енергетичною характеристикою поля та величиною скаларною.
Якщо поле створрюється системою зарядів , то E= , а φ= .
Білет №26 II триместр §51. Зв’язок між потенціалом і напруженністю поля.
1.Проекція вектора напруженності на бідь-який напрямок рівна з протилежним знаком похілній потенціалу за йим напрямком:
El=- .
2.Вектор наруженності дорівнює з протилежним знаком градієнту потенціалу: qrad φ., так як E=-( ).
Сукупність точок простору, в яких потенціал має однакове значення, утворює еквіпотенціальну поверхню. Еквіпотенціальна поверхня точкового заряду - це сфера.
На поверхні потенціалу робота не виконується. Тому вектор напруженності поля перпендикулярний до потенціальної поверхні.
φ2-φ1-просторова інтенсивність зміни потенціалу або градієнт.
З математичної точки зору, градієнт- це математична операція, яка підвищує ранг величини на один порядок.
Білет №27 II триместр §52.Циркуляція вектора напруженності. Потенціальний характер електростатичного поля.
Добуток вектора E на проекціію якоїсь лінії в полі називають циркуляцією вектора напруженності. dГ= Eldl=EdlE. Циркуляція вектора напруженності електростатичного поля вздовж будь-якої замкненної лінії дорівнює нулю: =0.Це і є математична ознака потенціальності поля.