- •Электрические цепи с распределенными параметрами омск 2011
- •1. Основы теории электрических цепей с распределенными параметрами
- •1.1. Дифференциальные уравнения однородной двухпроводной линии
- •1.2. Установившийся синусоидальный режим линии
- •1.3. Представление решений в форме бегущих волн
- •1.4. Вторичные параметры однородной линии
- •1.5. Входное сопротивление линии и коэффициент отражения
- •1.6. Режим согласованной нагрузки линии
- •1.7. Понятие неискажающей линии
- •1.8. Понятие линии без потерь
- •1.9. Соотношения для линий постоянного тока
- •1.10. Определение параметров линии по данным режимов холостого хода и короткого замыкания
- •2. Типовые примеры и рекомендации по решению задач
- •2.1. Расчет параметров установившегося режима
- •2.2. Линия в режиме согласованной нагрузки
- •2.3. Линия без потерь
- •2.4. Расчет установившегося режима линии постоянного тока
- •2.5. Определение параметров линии по данным режимов холостого хода и короткого замыкания
- •2.6. Неискажающая линия
- •2.7. Задачи для самостоятельной работы
- •2.7.1. Задача на расчет параметров установившегося режима
- •2.7.2. Линия в режиме согласованной нагрузки
- •2.7.3. Линия без потерь
- •2.7.4. Расчет установившегося режима линии постоянного тока
- •3. Индивидуальное задание
- •644046, Г. Омск, пр. Маркса, 35
1. Основы теории электрических цепей с распределенными параметрами
Используются отношения и закономерности, установленные для модели двухпроводной однородной линии [1 – 6].
1.1. Дифференциальные уравнения однородной двухпроводной линии
Исходными характеристиками при математическом исследовании линий в большинстве случаев являются так называемые первичные параметры. Это сопротивление , индуктивность , емкость и проводимость , задаваемые на единицу длины линии. Для большинства линий эти параметры задаются на километр длины. В случае радиолиний, работающих на высоких частотах, первичные параметры исчисляются на метр длины. В настоящем пособии используются следующие величины: , Ом/км; , Гн/км; , Ф/км; , См/км. В случае однородной линии первичные параметры одинаковы по всей ее длине.
Сопротивление и индуктивность характеризуют провода линии и называются продольными параметрами. Емкость и проводимость относятся к среде, окружающей провода, и называются поперечными.
Проводимость среды и распределенная емкость между проводами обусловливают наличие так называемых токов утечки через изоляцию по всей длине линии – на рис. 1.1 это отражено поперечными r- и С-ветвями, распределенными вдоль линии. У воздушных линий такой изоляцией является воздух.
Рис. 1.1. Схема линии с распределенными параметрами
Ток нагрузки из-за токов утечки не равен входному току . Кроме того, фазы напряжений и токов изменяются вдоль линии, что также требуется учитывать в расчетах.
Как уже указывалось, законы Кирхгофа не могут быть записаны для линии в целом. Поэтому для получения дифференциальных уравнений поступают следующим образом. Линию представляют как набор малых элементов (рис. 1.2), уравнения по законам Кирхгофа записывают для одного из элементов, а затем результат распространяют на всю линию.
Рис. 1.2. Представление линии с распределенными параметрами в виде набора бесконечно малых элементов
Схема замещения линии, приведенная на рис. 1.2, называется цепной или цепочечной схемой.
На рис. 1.3 приведен выделенный бесконечно малый элемент линии с распределенными параметрами.
Рис. 1.3. Бесконечно малый элемент линии с распределенными параметрами
Для контура и узла этой схемы можно записать:
(1.1)
Здесь и – соответственно ток проводимости и емкостный ток через поперечные цепочки и В основу такой записи положены известные соотношения: .
Преобразование уравнений (1.1) приводит к системе:
(1.2)
Составляющие в квадратных скобках представляют собой величины второго порядка малости, которыми можно пренебречь. В результате приходим к системе двух дифференциальных уравнений с частными производными:
(1.3)
которые получили название телеграфных уравнений.
Независимыми переменными в системе уравнений (1.3) являются время t и пространственная координата x, совпадающая с направлением линии. Эти дифференциальные уравнения описывают волновые процессы в линиях [1 – 5].
Уравнения (1.3) кроме двухпроводных воздушных линий (рис. 1.4, а) применяются к коаксиальным кабелям, находящим широкое использование в радиотехнике и технике связи.
Коаксиальный кабель (рис. 1.4, б) представляет собой двухпроводную систему: одним проводом является внутренний проводник (жила) кабеля, а вторым – металлическая оболочка, которая одновременно выполняет роль экрана от внешних электромагнитных помех. Между проводами коаксиального кабеля расположен слой твердой или воздушной изоляции.
Не вызывает принципиальных затруднений применение уравнений (1.3) к трехфазным линиям (рис. 1.4, в) и симметричным кабелям различного наз-
начения. Пример сечения двухжильного симметричного кабеля приведен на рис. 1.4, г.
Рис. 1.4. Сечение воздушных линий и кабелей:
а – двухпроводная воздушная линия; б – коаксиальный кабель;
в – трехфазная линия; г – двухжильный симметричный кабель
В энергетике воздушные линии переменного тока работают при основной частоте f = 50 Гц. В технике проводной связи рабочий диапазон частот воздушных линий распространяется до величин порядка 150 кГц. В радиотехнических устройствах двухпроводные линии используются в диапазоне частот до 3108 Гц, охватывая диапазон метровых волн. Коаксиальные линии расширяют диапазон используемых частот до 25 МГц в кабелях связи и до 1010 Гц в радиочастотных кабелях.