- •Предисловие
- •Подготовка к лабораторной работе
- •Организация допуска к выполнению лабораторной работы
- •Сборка исследуемой электрической цепи
- •Проведение опыта, проверка результатов
- •Обработка полученных результатов и оформление отчета
- •Защита работы
- •Основное оборудование и электроизмерительные приборы лаборатории
- •Компоновка оборудования
- •Блок генераторов напряжений
- •Наборная панель
- •Блок мультиметров
- •Коннектор
- •Порядок работы с виртуальными амперметрами и вольтметрами
- •Измерение сопротивлений, мощностей и углов сдвига фаз с помощью виртуальных приборов
- •Некоторые рекомендации по соблюдению правил электробезопасности при выполнении лабораторных работ
- •Раздел I линейные электрические цепи постоянного тока
- •Исследование простейших цепей постоянного тока
- •Основные теоретические положения
- •Исследуемая электрическая цепь
- •Подготовка к работе
- •Порядок выполнения работы
- •Обработка полученных результатов, содержание отчета
- •Законы кирхгофа и потенциальная диаграмма. Баланс мощностей
- •Основные теоретические положения
- •Исследуемая электрическая цепь
- •Подготовка к работе
- •Порядок выполнения работы
- •Обработка полученных результатов, содержание отчета
- •Экспериментальная проверка некоторых методов расчета линейных электрических цепей
- •Основные теоретические положения Метод узловых потенциалов
- •Метод контурных токов
- •Принцип наложения и метод наложения
- •Входные и взаимные проводимости ветвей
- •Исследуемая электрическая цепь
- •Подготовка к работе
- •Порядок выполнения работы
- •Обработка полученных результатов, содержание отчета
- •Контрольные вопросы
- •Список литературы
- •Исследование условий передачи электрической энергии от активного двухполюсника к нагрузке
- •Основные теоретические положения
- •Исследуемая электрическая цепь
- •Подготовка к работе
- •Порядок выполнения работы
- •Обработка полученных результатов, содержание отчета
- •Линейные цепи постоянного тока
Принцип наложения и метод наложения
Принцип наложения для линейных электрических цепей заключается в следующем.
Ток (напряжение ) на любом участке цепи, в которой одновременно действуют несколько независимых источников электроэнергии, равен алгебраической сумме частичных токов (напряжений ), вызываемых на этом участке каждым из источников в отдельности ( - порядковый номер источника, - их количество):
При расчете (определении) токов (и/или напряжений) методом наложения, основанном на сформулированном выше принципе, поступают следующим образом: поочередно находят частичные токи (частичные напряжения ), вызываемые на соответствующих участках цепи каждым из источников в отдельности, после чего, суммируя частичные токи (частичные напряжения) алгебраически, находят действительные токи (напряжения ).
Определение частичных токов (напряжений) в общем случае ведется с использованием частичных схем, в каждой из которых на своем месте оставляется только один, , источник электроэнергии, а все остальные источники исходной схемы заменяются их внутренними сопротивлениями.
При представлении реальных источников электроэнергии схемами замещения, содержащими идеализированные источники электроэнергии - источники ЭДС или источники тока - следует помнить, что внутреннее сопротивление источника ЭДС равно нулю, а внутреннее сопротивление источника тока бесконечно велико, поэтому при замене идеализированных источников ЭДС и тока их внутренними сопротивлениями вместо первых в схему следует включать перемычки (обладающие нулевыми сопротивлениями), а вторые заменять разрывами.
Входные и взаимные проводимости ветвей
Взаимная проводимость между двумя любыми и ветвями линейной электрической цепи по определению равна:
,
где частичный ток в ветви, вызываемый в ней действием только ЭДС источника, входящего в состав ветви (иными словами, при определении проводимости источник в ветви, обладающий ЭДС должен быть единственным в цепи).
По аналогии входная проводимость любой ветви линейной электрической цепи равна:
,
где частичный ток в ветви, вызываемый действием только ЭДС источника, входящего в эту же, ветвь (при условии, что других источников энергии в цепи нет).
Входные и взаимные проводимости ветвей электрической цепи могут быть определены экспериментально или найдены расчетным путем.
Во втором случае удобно применять метод контурных токов. При этом токи в ветвях, входные и взаимные проводимости которых рассчитываются, следует направить по ЭДС ветвей (если такие ЭДС присутствуют в схеме), выбирая независимые контура, каждую из таких ветвей включить только в один контур (первую – в первый, вторую – во второй, третью – в третий и т.д.), приравняв токи в ветвях к соответствующим контурным токам.
Тогда для проводимостей будет верно:
где - главный определитель стандартной системы уравнений метода контурных токов, а – соответствующие алгебраические дополнения.
Рассчитанные по последней формуле взаимные проводимости могут получиться либо положительными, либо отрицательными. Отрицательный знак означает, что ЭДС направленная по контурному току в ветви, вызывает ток в ветви, направленный против выбранного направления контурного тока по ветви.
Проводимости определяются структурой цепи и сопротивлениями ветвей и не зависят от параметров и мест включения источников электроэнергии, так как от этого не зависят определитель и алгебраические дополнения
Передаточные коэффициенты ветвей по напряжению
Передаточный коэффициент по напряжению между и ветвями
,
где номер ветви, в которую включен единственный для схемы источник электроэнергии с ЭДС , номер ветви, на зажимах которой замеряется напряжение , вызванное действием этого источника.
Передаточные коэффициенты по току
Аналогично определяются передаточные коэффициенты по току между и ветвями:
,
где частичный ток в ветви, вызываемый в ней действием только источника тока , введенного в состав ветви (при определении источник также должен оказаться единственным источником электроэнергии в цепи).
Коэффициенты данного вида в работе не исследуются.
Принцип взаимности
В любой линейной электрической цепи ток в ветви, вызванный действием единственной для схемы ЭДС входящей в состав ветви, будет равен току в ветви, вызванному такой же по величине и единственной для схемы ЭДС , включенной в ветвь.
Поэтому для взаимных проводимостей ветвей верно:
.
Линейные соотношения в электрических цепях
Если в линейной электрической цепи изменяется ЭДС или сопротивление в какой-либо одной ветви, то две любые величины (токи и напряжения двух любых ветвей) связаны между собой линейной зависимостью вида:
где роль выполняет ток или напряжение одной ветви, роль - ток или напряжение другой ветви.
Коэффициенты и могут быть найдены как расчетным, так и опытным путем.
При их опытном определении достаточно знать значения двух входящих в уравнение величин (токов, напряжений) при двух различных режимах работы системы и, подставив каждую пару значений в уравнение , решить полученную систему из двух уравнений относительно двух неизвестных .
В данной работе предлагается проверить выполнение линейных соотношений при изменении ЭДС одного из источников электроэнергии.