- •Термодинамика и теплопередача. Учебное пособие
- •Раздел I. Техническая термодинамика
- •Содержание
- •Раздел I
- •Тема 1. Газ, как рабочее тело термодинамических систем
- •Тема 2. Первый закон термодинамики
- •Тема 3. Термодинамические процессы
- •Тема 4. Второй закон термодинамики
- •Тема 5. Идеальные циклы тепловых двигателей
- •Основные условные обозначения
- •Основные сечения потока
- •Сокращения
- •Используемые индексы
- •Предисловие
- •Введение
- •Раздел I техническая термодинамика
- •Тема 1. Газ, как рабочее тело термодинамических систем
- •1.1. Структура основных понятий термодинамики авиационных гтд
- •1.2. Основные понятия и определения термодинамики
- •1.3. Реальный и идеальный газы. Параметры состояния рабочего тела
- •1.3.1. Давление
- •1.3.2. Температура
- •1.3.3. Удельный объём, плотность
- •1.4. Уравнение состояния идеального и реального газов
- •1.4.1. Уравнение состояния идеального газа
- •1.4.2. Уравнение состояния реального газа
- •1.5. Понятие о термодинамическом процессе. Равновесные (обратимые) и неравновесные (необратимые) процессы
- •1.5.1. Равновесные (обратимые) процессы
- •1.5.2. Графическое изображение термодинамического процесса
- •1.5.3. Неравновесные (необратимые) процессы
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 2. Первый закон термодинамики
- •2.1. Внутренняя энергия рабочего тела. Изменение внутренней энергии
- •2.2. Работа газа, как форма передачи энергии в термодинамическом процессе
- •2.3. Теплота, как форма передачи энергии в термодинамическом процессе
- •2.4. Энтропия. Энтропийная “t-s” диаграмма
- •2.5. Зависимость количества работы и теплоты от характера термодинамического процесса
- •2.6. Теплоёмкость газа. Уравнение Майера. Показатель адиабаты
- •2.7. Энтальпия
- •2.8. Техническая работа (работа движущегося газа)
- •2.9. Содержание и уравнение первого закона термодинамики
- •2.10. Чистые вещества и смеси газов
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 3. Термодинамические процессы
- •3.1. Последовательность и объём расчёта термодинамических процессов
- •3.2. Изохорный процесс: определение, осуществление и исследование
- •3.2.1. Исследование изохорного процесса
- •3.3. Изобарный процесс: определение, осуществление и исследование
- •3.3.1. Исследование изобарного процесса
- •3.4. Изотермический процесс: определение, осуществление, исследование
- •3.4.1. Исследование изотермического процесса
- •3.5. Адиабатный (изоэнтропический) процесс: определение, осуществление, исследование
- •3.5.1. Исследование адиабатного процесса
- •3.6. Сравнение адиабаты и изотермы
- •3.7. Обобщающее значение политропных процессов
- •3.8. Энтальпийная “I-s” диаграмма (“I-s” координаты)
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 4. Второй закон термодинамики
- •4.1. Понятие о круговых процессах (циклах). Прямой цикл (цикл тепловой машины)
- •4.2. Полезная работа цикла. Термический кпд цикла
- •4.3. Цикл Карно и теорема Карно
- •4.4. Обратные циклы (циклы холодильных машин)
- •4.5. Второй закон термодинамики. Формулировки второго закона термодинамики
- •4.6. Второй закон термодинамики и энтропия
- •4.7. Статистическая интерпретация второго закона термодинамики
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Информация к размышлению
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 5. Идеальные циклы тепловых двигателей
- •5.1. Особенности термодинамического метода исследования циклов тепловых двигателей
- •5.2. Схема устройства и принцип работы авиационного газотурбинного двигателя (гтд)
- •5.3. Идеальный цикл гтд (цикл Брайтона – Стечкина)
- •5.4. Работа и термический кпд цикла гтд
- •5.6. Сравнение циклов Брайтона и Гемфри
- •5.7. Цикл с регенерацией тепла
- •5.8. Цикл со ступенчатым подводом тепла
- •5.9. Эксергетический метод термодинамического анализа
- •5.10. Идеальные циклы двигателей внутреннего сгорания (двс)
- •5.10.1. Идеальный цикл двс с подводом тепла
- •5.10.2. Идеальный цикл двс с подводом тепла при постоянном
- •5.10.3. Сравнение циклов Отто и Дизеля
- •5.10.4. Цикл двс со смешанным теплоподводом
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •4. Эффективность цикла оцениваем по величине термического кпд цикла
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Заключение
- •Список использованной литературы
- •Приложение
- •Международная стандартная атмосфера (мса) гост 4401–81 (фрагмент)
- •Теплофизические величины
- •Соблюдайте гост 8.417 – 2002
5.10.3. Сравнение циклов Отто и Дизеля
Сравнение проведём, принимая в обоих циклах одинаковыми параметры рабочего тела в исходной точке pН, TН и максимальные значения давления и температуры pГ, TГ. Совместив эти циклы в “T-s” координатах (рис. 5.21.), сравним величины их термических КПД, базируясь на формуле (4.4). Видно, что при принятых условиях сравнения, КПД цикла Дизеля выше, чем КПД цикла Отто, т.к. при равных количествах отведённого тепла (q2Д = q2О) количество подведённого тепла в цикле Дизеля больше (q1Д > q1О). Более высокая эффективность цикла Дизеля в данных условиях объясняется тем, что в нём обеспечивается более высокая степень сжатия ε, чем в цикле Отто. Другими достоинством дизелей является то, что в них могут использоваться дешёвые низкосортные топлива. Однако следует заметить, что реальные дизели вследствие более высоких значений ε испытывают повышенные нагрузки. По этой причине и из-за неполного использования кислорода воздуха их конструкции получаются более тяжёлыми, чем у двигателей с принудительным воспламенением.
Рис. 5.20. Сравнение циклов Отто и Дизеля
5.10.4. Цикл двс со смешанным теплоподводом
Очень коротко остановимся на третьем варианте цикла ДВС со смешанным теплоподводом, вначале при постоянном объёме, а затем при постоянном давлении. Этот цикл, называемый циклом Тринклера или Саботэ приведен на рис. 5.21.
После заполнения цилиндра и сжатия воздуха по обратимой адиабате Н – К в точке “К” впрыскивается топливо, некоторая часть которого вначале воспламеняется и сгорает в изохорном процессе К – Г1, а оставшаяся часть топлива догорает в изобарном процессе Г1 – Г2 при движении поршня от ВМТ к НМТ. Другие процессы остаются такими же, как и у двигателей Отто и Дизеля. Смешанный теплоподвод осуществляется рядом конструктивных мероприятий, главным образом, установкой форкамеры.
Э нергетические показатели t и Lц обратимого цикла Тринклера содержатся между соответствующими показателями обратимых циклов Отто и Дизеля.
Рис. 5.21. Изображение идеального цикла ДВС
со смешанным теплоподводом
Смысл создания цикла на рис. 5.21. состоит в том, чтобы в кратковременном изобарном процессе сгорания Г1 – Г2 осуществлялась высокая полнота сгорания топлива благодаря высокой температуре газа после изохорного процесса теплоподвода, хорошему распылу и перемешиванию топлива, воздуха и продуктов сгорания в точке Г1. В двигателях Дизеля часто наблюдается догорание на линии расширения Г – С и дымление на выхлопе. Но указанное свойство рабочего процесса двигателя Тринклера проявляется только в реальных циклах.
Примеры решения задач
Задача 5.1.
Определить работу и теоретический КПД идеального цикла ГТД, если степень повышения воздуха в двигателе πΣ = 8, а температура газов перед турбиной ТГ = 1150 К. Двигатель работает на земле на месте при pH = 101325 Па, ТН = 288 К.
Решение
Так как рабочим телом в идеальном цикле принимается воздух, то для воздуха k = 1,4; Ср = 1005 Дж/(кг∙К); R = 287 Дж/(кг∙К).
Опеределим параметры рабочего тела в характерных точках цикла (рис. 5.2.).
Точка Н. При работе двигателя на земле давление и температура рабочего тела заданы по условиям задачи: pH = 101325 Па и ТН = 288 К.
Точка К. Давление pК определяется по формуле (5.8)
pК = pH ∙ π∑ = 101325 ∙ 8 = 810600 Па,
а температура Тк находится по выражению
Точка Г. Так как процесс подвода тепла в камере сгорания ГТД в идеальном цикле осуществляется при постоянном давлении, то
pГ = pК = 810600 Па,
а температура ТГ = 1150 К известна по условию задачи.
Точка Т. Значение параметров газа за турбиной определяется из условия равенства работ расширения в турбине и повышения давления воздуха в компрессоре:
LТ = LК.
Подставляя в это равенство величины LТ и LК из формул:
и ,
получим
ТГ – ТТ = ТК – ТН,
т.е. в идеальном цикле понижение температуры в турбине равно повышению температуры в компрессоре.
Отсюда имеем:
ТТ = ТГ – (ТК – ТН) = 1150 – (521,7 – 288) = 916,3 К.
С помощью формулы (3.39) определяется давление за турбиной
.
Точка С. Так как статическое давление вытекающих из двигателя газов pC равно давлению окружающей среды pH, то
PС = pН = 101325 Па,
а величина температуры ТС определим по формуле (5.14)
Количество подведённого тепла q1 и отведённого q2 вычислим соответственно по формулам (5.16 и 5.18):
Работа цикла:
LЦ = qЦ = q1 – q2 = 629556,6 – 349740 = 279816,6 Дж/кг.
Для вычисления термодинамического КПД идеального цикла ГТД воспользуемся формулой (5.22):
Как видно из решения задачи, даже в идеальном цикле ГТД толкьо 45% подводимого тепла преобразуется в полезную работу, а 55% тепла q1 составляют потери соглано второму закону термодинамики. Внутренний КПД реального цикла ГТД значительно меньше.
Залача 5.2.
Определить полезную работу и термодинамический КПД идеального цикла ДВС с подводом тепла при постоянном объёме (цикл Отто) при следующих данных: pH = 101325 Па; ТН = 288 К; ε = 7; λ = 4; Сυ = 720 Дж/(кг∙К); R = 287 Дж/(кг∙К) и k = 1,4.