- •Оглавление
- •1 Дифференциальные уравнения фильтрации 6
- •2 Установившееся движение несжимаемой жидкости по закону Дарси 35
- •3 Установившееся движение сжимаемой жидкости и газа 67
- •4 Интерференция скважин 88
- •5 Контрольные задания 105 Введение
- •1Дифференциальные уравнения фильтрации
- •1.1Основные понятия и определения
- •1.2Закон Дарси
- •1.3Нарушение закона Дарси. Нелинейные законы фильтрации
- •1.4Уравнение неразрывности потока
- •1.5Зависимость параметров жидкости, газа и пористой среды от давления
- •1.6Начальные и граничные условия
- •1.7Режимы разработки нефтегазоносных пластов
- •1.8Примеры и задачи Пример 1.1.
- •Пример 1.2.
- •Пример 1.3.
- •Пример 1.4.
- •Пример 1.5.
- •2Установившееся движение несжимаемой жидкости по закону Дарси
- •2.1Дифференциальные уравнения установившегося движения
- •2.1.1Плоскопараллельный поток (приток к галереи)
- •2.1.1Плоскорадиальный поток (приток к скважине)
- •2.1.2Исследование нефтяных скважин на стационарных режимах. Индикаторные диаграммы
- •2.2Фильтрация в слоистых и зонально-неоднородных пластах
- •2.2.1Приток к скважине и галерее в неоднородном по толщине пласте
- •2.2.2Приток к скважине в зонально-неоднородном пласте
- •2.2.3Приток к галерее в зонально–неоднородном пласте
- •2.3Приток к несовершенным скважинам
- •2.4Примеры и задачи Пример 2.6.
- •Пример 2.7.
- •Пример 2.8.
- •Пример 2.9.
- •Пример 2.10.
- •Пример 2.11.
- •3Установившееся движение сжимаемой жидкости и газа
- •3.1Дифференциальные уравнения установившегося движения упругой жидкости
- •3.2Приток газа к галерее по закону Дарси
- •3.3Приток газа к скважине по закону Дарси
- •3.4Исследование газовых скважин на стационарных режимах
- •3.5Плоскорадиальный поток идеального газа при нарушении закона Дарси
- •3.6Исследование газовых скважин на стационарных режимах при нарушении закона Дарси
- •3.7Примеры и задачи
- •Пример 3.13.
- •Пример 3.14.
- •4Интерференция скважин
- •4.1Приток жидкости к группе скважин с удаленным контуром питания
- •4.2Приток к скважине, расположенной вблизи прямолинейной непроницаемой границы
- •4.3Приток к скважине в пласте с прямолинейным контуром питания
- •4.4Приток к бесконечным цепочкам и кольцевым батареям скважин
- •4.5Примеры и задачи Пример 4.16.
- •5Контрольные задания
- •Библиографический список
- •Приложение
- •Оглавление
- •1 Дифференциальные уравнения фильтрации 6
- •2 Установившееся движение несжимаемой жидкости по закону Дарси 35
- •3 Установившееся движение сжимаемой жидкости и газа 67
- •4 Интерференция скважин 88
- •5 Контрольные задания 105
- •Основы подземной гидромеханики
- •169300, Г. Ухта, ул. Первомайская, 13.
- •169300, Г. Ухта, ул. Октябрьская, 13.
3.5Плоскорадиальный поток идеального газа при нарушении закона Дарси
Вблизи большинства газовых скважин происходит нарушение закона Дарси, поэтому расчеты, связанные с разработкой газовые месторождений, а также с исследованием скважин, проводят обычно по нелинейным законам фильтрации. При этом нельзя использовать для расчета дебита скважины формулу Дюпюи и нельзя использовать аналогию между фильтрацией жидкости и газа, так как они выведены с учетом движения по закону Дарси.
Пусть в газовом пласте толщиной h и проницаемостью k пробурена скважина радиусом rc. На скважине поддерживается давление pc, а на контуре питания радиусом Rk давление pk. В пласте происходит фильтрация газа по нелинейному (двухчленному) закону фильтрации. Необходимо рассчитать дебит скважины и распределение давления вокруг скважины. Математически эта задача описывается уравнением неразрывности потока
|
(3.0) |
Нелинейным законом фильтрации:
|
(3.0) |
Зависимостью плотностью газа от давления
|
(3.0) |
И граничными условиями:
|
(3.0) |
Эту систему уравнений будем решать методом исключения переменных. Из уравнения неразрывности найдем скорость фильтрации и подставим в нелинейный закон фильтрации. При этом исключается скорость фильтрации из уравнения фильтрации:
. |
(3.0) |
Выразим массовый расход через объемный расход при атмосферном давлении, а плотность через давление
. |
(3.0) |
Полеченное дифференциальное уравнение первого порядка будем интегрировать методом разделения переменных. Для этого умножим уравнение на 2 p dr:
. |
(3.0) |
Для того, чтобы найти распределение давления вокруг скважины будем интегрировать это уравнение по давлению от давления на скважине pc до текущего давления p(r), а по радиусу от радиуса скважины rc до текущего радиуса:
|
(3.0) |
Для нахождения дебита скважины воспользуемся вторым граничным условием – заданным давлением pk на контуре питания. Пренебрегая 1/Rk во втором слагаемом (1/Rk<<1/rc) получим:
. |
(3.0) |
Обычно вводят обозначения
. |
(3.0) |
Тогда уравнение расчета дебита примет вид
. |
(3.0) |
Коэффициенты “a” и “b” называются коэффициентами фильтрационных сопротивлений и определяются опытным путем по данным исследования скважины при установившихся режимах. Для нахождения дебита скважины по известным значениям “a”, “b” и разницы квадратов давлений необходимо решить квадратное уравнение:
. |
(3.0) |
В этом уравнении выбираем знак + так, как дебит скважины не может быть отрицательным. При b 0 последнее уравнение приводит к неопределенности типа 0/0, поэтому преобразуем это уравнение к виду, в котором этой неопределенности нет:
. |
(3.0) |
3.6Исследование газовых скважин на стационарных режимах при нарушении закона Дарси
Недостатком исследования газовых скважин при выполнении закона Дарси является то, что обработки подвергаются не все точки, а только те, которые ложатся на прямую линию при малых дебитах. Остальные точки отбрасываются, поэтому теряется информация и точность определения параметров пласта уменьшается.
. |
(3.0) |
Эта линия представляет собой параболу. Для обработки результатов удобнее всего линейные зависимости. Преобразуем последнее уравнение к новым координатам таким образом, чтобы в новых координатах зависимость была линейной. Это можно сделать различными способами, но наиболее простой заключается в делении полученного уравнения на Qат. Тогда в новых координатах
, |
(3.0) |
теоретическая зависимость преобразуется в прямую линию
|
(3.0) |
Поэтому экспериментальные точки обрабатывают в этих координатах. По точкам графически или методом наименьших квадратов проводят прямую линию. Коэффициент “a этой линии представляет собой отрезок, отсекаемый линией на оси ординат (y). Коэффициент “b” — тангенс угла наклона прямой к оси абсцисс, b = tg α (рис. 3.5). Для того, чтобы найти этот коэффициент, необходимо на прямой выбрать какую – либо точку (*) и снять координаты этой точки y* и x*. Тогда значение коэффициента “b” будет равно
. |
(3.0) |
По известному значению коэффициента “a” находится гидропроводность пласта
. |
(3.0) |
По коэффициенту “b” можно найти константу β, которая входит в двухчленный закон фильтрации. Но обычно ее не определяют, а используют в дальнейшем само значение коэффициента “b”.