- •Геометрические векторы.
- •Скалярное произведение векторов. Векторное произведение векторов. Смешанное произведение векторов.
- •Определители n-го порядка. Вычисление и свойства.
- •Матрица. Линейные операции с матрицами. Умножение матриц, обратная матрица.
- •Элемнтарные преобразования матриц. Приведение к ступенчатому виду.
- •Пространство арифметических векторов (линейное пространство).
- •Линейная зависимость. Базис. Линейное пространство в (линейного пространства)
- •Метрические соотношения в Rn
- •Фундаментальная система решений линейного однородного уравнения
- •Изменение матрицы линейного преобразования при изменении базиса
Фундаментальная система решений линейного однородного уравнения
Определение. Любые линейно независимых решений линейного однородного дифференциального уравнения -ного порядка называется фундаментальной системой решений этого уравнения.
Из предыдущих теорем сразу следует еще одна важная теорема.
Теорема 7. Решения уравнения (2) образуют фундаментальную систему решений этого уравнения тогда и только тогда, когда их определитель Вронского отличен от 0 хотя бы в одной точке .
Доказательство. Равносильная переформулировка утверждения теоремы – решения линейно зависимы тогда и только тогда, когда на . Но это утверждение сразу следует из теорем 5 и 6.
Теорема 8. Для любого линейного однородного дифференциального уравнения (2) существует фундаментальная система его решений.
Доказательство. Построим такую фундаментальную систему решений. Для этого возьмем произвольную точку и поставим различных задач Коши: .
По теореме 1 о существовании и единственности у каждой из этих задач имеется решение, и мы обозначим - решение 1-й задачи, - решение 2-й задачи, …, - решение -ной задачи. Мы получили - решения уравнения (2). Найдем для этих функций: . Следовательно, по теореме 7, функции образуют искомую фундаментальную систему решений уравнения (2).
Теорема 9. Пусть - фундаментальная система решений уравнения (2). Тогда для любого решения этого уравнения существуют постоянные такие, что .
Доказательство. Возьмем произвольную точку и рассмотрим систему уравнений относительно неизвестных : (11). Определитель этой системы не равен 0, т.к. - фундаментальная система решений. Поэтому у нее существует (и притом единственное) решение . Рассмотрим теперь функцию . По теореме 2 она является решением уравнения (2). Ввиду равенств (11) значения этой функции и ее производных до порядка включительно в точке совпадают со значениями и ее последовательных производных в точке . По теореме 1 о единственности решения задачи Коши , .
Замечание. Теоремы 8 и 9 означают, что размерность векторного пространства решений уравнения (2) равна , а любая фундаментальная система решений представляет собой базис этого пространства
значениями и ее последовательных производных в точке . По теореме 1 о единственности решения задачи Коши , .
Замечание. Теоремы 8 и 9 означают, что размерность векторного пространства решений уравнения (2) равна , а любая фундаментальная система решений представляет собой базис этого пространства
Билет №15
Структура общего решения неоднородной системы
Любые n – r линейно независимых решений системы называются ее фундаментальной системой решений.
частное решение
Билет №16
Линейный оператор в (В линейном пространстве). Матрица линейного пространства
Линейные операторы. Матрица линейного оператора. Примеры линейных операторов.
Определение. Если каждому элементу ставится в соответствие единственный элемент , то говорят, что в пространстве Rn задан оператор, действующий в пространстве Rn.
Результат действия оператора A на элемент обозначают .
Если элементы и связаны соотношением , то называют образом элемента ; элемент — прообразом элемента .
Множество элементов пространства Rn, для которых определено действие оператора A, называют областью определения оператора A и обозначают D(A).
Множество элементов пространства Rn, которые являются образами элементов из области определения D(A) оператора A, называют образом оператора A и обозначают Im(A). Если , то .
Ядром оператора называется множество элементов пространства Rn, образом которых является нуле
нулевой элемент. Ядро оператора обозначают Ker(A): .
Определение. Оператор A, действующий в пространстве Rn называется линейным оператором, если для любых из Rn и для любого числа α справедливо:
и .
Определение. Матрица, столбцами которой являются координаты образов соответствующих базисных векторов некоторого базиса в Rn —
называется матрицей линейного оператора
Билет №17
Действия с линейными операторами и их матрицами
Рассмотрим линейный оператор , действующий в конечномерном линейном пространстве . Доказано, что образ линейного оператора линейное пространство. Размерность образа линейного оператора называется рангом оператора, обозначается .
Ядром линейного оператора называется множество элементов из , образом которых является нулевой элемент. Ядро оператора обозначают : . Ядро линейного оператора линейное пространство; размерность ядра линейного оператора называется дефектом оператора, обозначается : .
Для линейного оператора, действующего в n-мерном линейном пространстве , справедливы следующие утверждения:
сумма ранга и дефекта оператора равно размерности пространства, в котором действует оператор: ;
ранг оператора равен рангу его матрицы;
ядро оператора совпадает с множеством решений линейной однородной системы с матрицей , размерность пространства решений этой системы равна дефекту оператора, а ее фундаментальная система решений образует базис в ядре оператора;
столбцы, входящие в базисный минор матрицы оператора образуют базис в образе оператора.
Сформулированные утверждения позволяют описать структуру образа и ядра линейного оператора, заданного матрицей, используя язык матричных преобразований и общей теории линейных систем.
Билет №18
Преобразование координат вектора и матрицы линейного оператора. Их свойства и вычисления.
Пусть в -мерном линейном пространстве выбран базис , который мы будем для удобства называть "старый" и другой базис , который мы будем называть "новый". Возьмем призвольный вектор из . Его координатный столбец в старом базисе обозначим , а в новом -- . Нам нужно выяснить, как связаны друг с другом координаты в старом и в новом базисе. Для этого нам сначала нужно "связать" друг с другом старый и новый базисы. Запишем разложения новых базисных векторов по старому базису
Составим матрицу, столбцами которой служат координатные столбцы векторов нового базиса
Эта матрица называется матрицей перехода от старого базиса к новому.