- •1. Кинематическое описание движения (формулы для описания поступательного и вращательного движения).
- •Поступательным называется такое движение твердого тела, при котором любая прямая, проведенная в этом теле, перемещается, оставаясь параллельной своему начальному направлению.
- •Движение тела по окружности с постоянной по модулю скоростью - это движение, при котором тело за любые равные промежутки времени описывает одинаковые дуги.
- •Ускорение при движении тела по окружности с постоянной по модулю скоростью (центростремительное ускорение)
- •2. Законы Ньютона для поступательного и вращательного движения.
- •Поэтому форма записи второго закона Ньютона для прямолинейной формы движения с учетом сказанного должна выглядеть иначе, а именно:
- •При неравномерном вращении тела запись второго закона Ньютона должна выглядеть так:
- •3. Постулаты специальной теории относительности и геометрия пространства времени.
- •4. Фундаментальные взаимодействия. Участники взаимодействия, переносчики взаимодействия, радиус взаимодействия, время взаимодействия.
- •5. Силы тяготения и электрические силы. Какие силовые поля называются потенциальными?
- •6. Силы упругости. Деформации, их виды.
- •7. Закон Гука и модуль Юнга.
- •8. Силы трения. Виды трения. Трение покоя. (График зависимости силы трения от величины внешней силы). Внутреннее трение, формула Стокса.
- •9. Закон сохранения импульса как фундаментальный закон природы.
- •10. Центр масс системы. Вычисление скорости центра масс.
- •12. Работа и кинетическая энергия. Мощность.
- •13. Закон сохранения полной механической энергии.
- •14. Момент инерции твердого тела. Момент импульса. Теорема Штейнера.
- •15. Уравнение движения и условия равновесия твердого тела.
- •16. Закон сохранения момента импульса. Кинетическая энергия вращения.
- •17.Формула ньютона для сил внутреннего трения. Коэффициент вязкости.
- •18. Колебания
- •Дифференциальное уравнение гармонических колебаний и его решение.
- •Получим
- •22. Амплитуда и фаза при вынужденных колебаниях. Резонансные кривые.
- •24. Поляризация волн. Три вектора, определяющих электромагнитную волну. Световой вектор. Виды поляризации.
- •25. Закон Брюстера.
- •30 Эффект Максвелла для поляризованного света.
- •31 Точечный источник волн. Плоская и сферическая волна.
- •32 Фазовая скорость волны. Длина волны, волновое число. Групповая скорость.
- •33 Когерентность, время когерентности, длина когерентности.
- •34 Интерференция плоских волн условия возникновения и наблюдения интерференционного максимума и минимума.
- •35. Интерференция в тонких пленках. Просветление оптики.
- •36. Полосы равного наклона.
- •37. Полосы равной толщины.
- •38. Изменение фазы волны при отражении от границы раздела двух сред.
- •39. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •40. Дифракция на круглом отверстии.
- •40. Дифракция на круглом отверстии.(это объяснение из учебника)
- •41. Дифракция Фраунгофера. Дифракционная решетка.
- •42. Условия возникновения дифракционного максимума и минимума.
- •43. Дифракция Фраунгофера и спектральное разложение. Разрешающая способность и дисперсия дифракционной решетки.
- •44.Дифракционные и дисперсионные спектры, их отличия.
- •45. Внешний фотоэффект. Законы Столетова.
- •46. Вольт-амперная характеристика фотоэлемента, ток насыщения и запирающее напряжение (от каких параметров они зависят).
- •47. Работа выхода при внешнем фотоэффекте, красная граница фотоэффекта.
- •48. Модели атома Томсона и Резерфорда.
- •49. Модель атома Бора, противоречия данной теории, все достоинства и недостатки.
- •50. Гипотеза де Бройля, свойства волн де Бройля.
- •51. Волновые свойства материи. Соотношения неопределенности Гейзенберга.
- •52. Гипотеза Борна, волновая функция. Весь ответ неправильный
- •53. Принцип неразличимости микрочастиц. Бозоны и фермионы.
- •56. Энергетическая диаграмма водородоподобного атома. Формула Ридберга.
- •57. Состав атомного ядра. Нуклоны.
- •58. Изотопы, изобары, изомеры
- •59. Дефект массы атомного ядра. Основы ядерной энергетики.
- •60. Закон радиоактивного распада в интегральной и дифференциальной форме.
- •Е м61. Закон Бугера
- •62. Характеристики излучения
- •63.Траектории движения α, β, γ излучения в электрическом, магнитном и гравитационном полях.
- •64. Способы регистрации радиоактивного излучения. Счетчик Гейгера и Камера Вильсона.
53. Принцип неразличимости микрочастиц. Бозоны и фермионы.
Если перейти от рассмотрения движения одной микрочастицы (одного электрона) к многоэлектронным системам, то проявляются особые свойства, не имеющие аналога в классической физике. Пусть квантово-механическая система состоит из одинаковых частиц, например электронов. Все электроны имеют одинаковые физические свойства — массу, электрический заряд, спин и другие внутренние характеристики (например, квантовые числа). Такие частицы называют тождественными.
Необычные свойства системы одинаковых тождественных частиц проявляются в фундаментальном принципе квантовой механики — принципе неразличимости тождественных частиц, согласно которому невозможно экспериментально различить тождественные частицы.
В классической механике даже одинаковые частицы можно различить по положению в пространстве и импульсам. Если частицы в какой-то момент времени пронумеровать, то в следующие моменты времени можно проследить за траекторией любой из них. Классические частицы, таким образом, обладают индивидуальностью, поэтому классическая механика систем из одинаковых частиц принципиально не отличается от классической механики систем из различных частиц.
В квантовой механике положение иное. Из соотношения неопределенностей вытекает, что для микрочастиц вообще неприменимо понятие траектории; состояние микрочастицы описывается волновой функцией, позволяющей вычислять лишь вероятность нахождения микрочастицы в окрестностях той или иной точки пространства. Если же волновые функции двух тождественных частиц в пространстве перекрываются, то разговор о том, какая частица находится в данной области, вообще лишен смысла: можно лишь говорить о вероятности нахождения в данной области одной из тождественных частиц. Таким образом, в квантовой механике тождественные частицы полностью теряют свою индивидуальность и становятся неразличимыми. Следует подчеркнуть, что принцип неразличимости тождественных частиц не является просто следствием вероятностной интерпретации волновой функции, а вводится в квантовую механику как новый принцип, который, как уже указывалось, является фундаментальным.
Принимая во внимание физический смысл величины , принцип неразличимости тождественных частиц можно записать в виде
(246)
где х1, х2 – соответственно совокупность пространственных и спиновых координат первой и второй частиц. Из выражения (246) вытекает, что возможны два случая:
т. е. принцип неразличимости тождественных частиц ведет к определенному свойству симметрии волновой функции. Если при перемене частиц местами волновая функция не меняет знака, то она называется симметричной, если меняет — антисимметричной. Изменение знака волновой функции не означает изменения состояния, так как физический смысл имеет лишь квадрат модуля волновой функции. В квантовой механике доказывается, что характер симметрии волновой функции не меняется со временем. Это же является доказательством того, что свойство симметрии или антисимметрии — признак данного типа микрочастиц.
Установлено, что симметрия или антисимметрия волновых функций определяется спином частиц. В зависимости от характера симметрии все элементарные частицы и построенные из них системы (атомы, молекулы) делятся на два класса. Частицы с полуцелым спином (например, электроны, протоны, нейтроны) описываются антисимметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Ферми — Дирака; эти частицы называются фермионами. Частицы с нулевым или целочисленным спином (например, p-мезоны, фотоны) описываются симметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Бозе - Эйнштейна; эти частицы называются бозонами. Сложные частицы (например, атомные ядра), составленные из нечетного числа фермионов, являются фермионами (суммарный спин — полуцелый), а из четного — бозонами (суммарный спин целый).
55. Характеристики квантовых чисел. Правила отбора.
Первое квантовое число n называется главным квантовым числом, оно может принимать целые значения от 1 до бесконечности. В атоме водорода это число характеризует энергию электрона (в атомных единицах):
Е(n) = -ZR/(2∙n2),
где Z – заряд ядра, R=109678,76 см-1– постоянная Ридберга.
Второе квантовое число l называется орбитальным числом. При определенном значении n оно может принимать целые значения от 0 до (n-1). Число l определяет одно из возможных значений орбитального момента количества движения электрона в атоме. Число l определяет форму орбитали. Каждому значению l сопоставляют букву (спектроскопические обозначения):
При обозначении состояния электрона (или орбитали) главное квантовое число пишут перед символом орбитального квантового числа в виде формулы: nl. Например:
4s означает электрон, у которого n=4 и l=0, т.е. электронное облако имеет форму шара;
2p означает электрон, у которого n=2и l=1 (электронное облако имеет форму гантели) и т.д.
Третье квантовое числоml характеризует пространственне расположение орбиталей. Оно называется магнитным квантовым числом и определяет величину проекции орбитального момента количества движения на выделенное направление (обычно ось z). mlпринимает целые значения от –l до +l. Число различных значений ml при определенном значении l равно N=(2l+1).
s-cостоянию электрона отвечает одна орбиталь
p-cостоянию электрона отвечает три орбитали
d-cостоянию электрона отвечает пять орбиталей
f-cостоянию электрона отвечает семь орбиталей
Таким образом орбиталь характеризуется определенным набором трех квантовых чисел: n, l, m.
Общее число орбиталей данного энергетического уровня равноN=n2.
Отбора правила, правила, определяющие возможные квантовые переходы для атомов, молекул, атомных ядер, взаимодействующих элементарных частиц и др. О. п. устанавливают, какие квантовые переходы разрешены (вероятность перехода велика) и какие запрещены — строго (вероятность перехода равна нулю) или приближённо (вероятность перехода мала); соответственно О. п. разделяют на строгие и приближённые. При характеристике состояний системы с помощью квантовых чисел О. п. определяют возможные изменения этих чисел при переходе рассматриваемого типа.
Правила отбора – правила, которые на основе законов сохранения квантовых чисел устанавливают допустимые процессы с участием микросистем (молекул, атомов, ядер, элементарных частиц). Любая микросистема характеризуется определённым набором квантовых чисел. В изолированном состоянии эти квантовые числа у микросистемы остаются неизменными, поскольку являются проявлением соответствующих законов сохранения. Так электрический заряд или полный угловой момент (момент количества движения) изолированной системы не изменяются, так как существуют законы сохранения электрического заряда и углового момента.
В нагретом до высокой температуры водороде можно наблюдать характерный линейчатый спектр. Все спектральные линии группируются в серии в зависимости от того, на какой энергетический уровень переходят электроны.
Переходы в первые возбужденные состояния на второй энергетический уровень с верхних уровней образуют серию Бальмера (n = 2), при переходе на первый энергетический уровень с n = 1 образуют серию Лаймана.