- •Оглавление
- •Колебания и волны Колебания Механические колебания
- •Потенциальная и кинетическая энергии
- •Векторная диаграмма гармонического колебания
- •Комплексная форма представления колебаний
- •Сложение одинаково направленных колебаний
- •Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •Свободные затухающие колебания
- •Логарифмический декремент затухания
- •Вынужденные колебания
- •Электромагнитные колебания Колебательный контур
- •Затухающие электромагнитные колебания
- •Логарифмический декремент затухания
- •Добротность
- •Вынужденные электромагнитные колебания
- •Волны п.1 Волны в упругих средах
- •П.1.2 Уравнение гармонической бегущей волны
- •П.1.3 Фронт волны, волновые поверхности , фазовая скорость
- •П.1.4. Волновое уравнение
- •Принцип суперпозиции волн. Групповая скорость
- •Энергия бегущей волны вектор плотности потока энергии
- •Стоячие волны
- •Электромагнитные волны
- •Волновые уравнения
- •Уравнение плоской гармонической волны
- •Энергия электромагнитной волны
- •Шкала электромагнитных волн
- •Способы получения когерентных источников
- •Условие интерференции от 2 точечных когерентных источников
- •Полосы равного наклона и равной толщины
- •Интерферометры
- •Дифракция света
- •Метод зон Френеля
- •Дифракция Френеля на круглом непрозрачном экране
- •Закон Малюса
- •Квантовая гипотеза планка
Потенциальная и кинетическая энергии
Установим изменение потенциальной и кинетической энергии колеблющейся системы
Известно, что потенциальная энергия упруго деформированного тела равна где х – смещение; откуда для потенциальной энергии колебаний получим
Кинетическая энергия Анализ формул 7 и 8 показывает, что когда одна энергия (к или п) увеличивается, другая уменьшается
Полная энергия остается постоянной
Для пружинного маятника полная энергия определяется работой, совершенной внешней силой по сжатию/растяжению пружины.
Векторная диаграмма гармонического колебания
Гармоническое колебание () можно представить в виде проекции вектора амплитуды, вращающегося против хода часовой стрелки с угловой скоростью равной ω0
Из рисунка видно, что проекция вектора А на направление Ох будет равна
Комплексная форма представления колебаний
Запишем формулу Эйлера для комплексных чисел ,гдеI– мнимая единица.
Поэтому формулу гармонических колебаний можно записать в экспоненциальной форме
Вещественная часть представляет собой смещение х при гармоническом колебании. Обычно обозначениеRe(x) опускают и пишут
Сложение одинаково направленных колебаний
Рассмотрим сложение двух гармонических колебаний одинаковой частоты, смещения которых имеют вид:
Используем векторную диаграмму:
Из диаграммы следует, что Рассмотрим случай, когда, тогда смещение для результирующего колебания имеет вид:, т.е. результирующее колебание не будет гармоническим
Если колебания мало отличаются по частоте (),то результат колебания будет равен
Можно рассматривать почти как гармонические колебания с частотой ω0 и медленно меняющейся амплитудой .Такие периодические изменения амплитуды называются биениями.
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
При разных частотах складываемых колебаний результирующие траектории будут иметь более сложный вид (фигуры Лиссажу)
Гармонические осцилляторы
Математический маятник
Это точка, подвешенная на навесной, нерастяжимой нити
Тангенциальное ускорение возникает под действием тангенциальных сил
Для малых углов ϕ связано с угловым ускорением ()cоотношением
Из второго закона Ньютона следует
Разделим обе части этого уравнения на L. Тогда получим, где
Решение этого уравнения для малых ϕ имеет вид:
Пружинный маятник
Это груз массой m, подвешенный на абсолютно упругой пружине и совершающий колебания около положения равновесия.
(см п1)
Физический маятник
Это твердое тело, совершающее колебания под действием силы тяжести вокруг неподвижной горизонтальной оси подвеса не проходящей через центр масс тела.
О-ось колебаний
С-центр масс
l– расстояние междуOиC
На маятник, отклоненный на малый угол ϕ действует момент силы
Этот момент сообщает угловое ускорение
Где I– момент инерции тела относительно оси, проходящей через точку О, перпендикулярно рисунку
С учётом этого получается дифференциальное уравнение
Разделим обе части этого уравнения на момент инерции тела, тогда получим
Решение его имеет вид
Период колебания
L– это длина такого мат. Маятника, период колебаний которого совпадает с периодом колебания данного физ маятника
Точка О’, расположенная на расстоянии Lот точки О, через которую проходит ось подвеса физического маятника, называется его центром качения.
Периода колебаний относительно точки О и О’ совпадают