Стрежнева
.pdfA = a , |
ϕ |
0 |
= 0 |
, A |
= A = |
a2 |
+ b2 |
, |
ϕ |
− k |
= −ϕ |
k |
, k = 1, 2,3..., (15.1) |
0 0 |
|
|
− k |
k |
k |
k |
|
|
|
|
выводим
c |
= |
1 |
(a |
|
− ib |
) = |
|
1 |
( A cos ϕ |
|
|
− iA sin ϕ |
|
) |
= |
Ak |
(cos ϕ |
|
− i sin ϕ |
|
) |
||||||||||||||||||||||||||||
|
k |
|
|
|
k |
k |
|
k |
k |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
k |
2 |
|
|
|
k |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
= |
Ak |
|
e−iϕk |
, |
|
k = 1, 2,3... |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A0 |
= a0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
c = |
|
a |
0 |
|
= |
|
|
|
= |
A |
|
e−iϕk , k = 0 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
k |
; |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
ϕ0 |
= |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
c |
− k |
= |
1 |
|
(a |
|
+ ib |
) = |
|
1 |
( A cos ϕ |
|
+ iA sin ϕ |
|
) = |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
k |
k |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
k |
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
= |
Ak |
(cos ϕk |
+ i sin ϕk ) = |
Ak |
eiϕk , |
|
k = 1,2,3... |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
c |
k |
= |
A− k |
eiϕ− k = |
Ak |
e−iϕk |
, |
k = −1, −2, −3... |
. |
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, имеем единую формулу для коэффициентов ck ряда Фурье в комплексной форме при любом значении индекса суммирования k:
c = |
Ak |
e−iϕk |
, k = 0, ± 1, ± 2, ± 3 ... |
(15.2) |
|
||||
k |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, ряд Фурье в комплексной форме (5.3) можно представить в эквивалентном виде
|
|
∞ |
|
∞ |
|
|
|
|
|||
f (x ) = ∑ ck eikωx = ∑ |
Ak |
e−iϕk eikωx = {ωk = kω} = |
|||||||||
|
|||||||||||
|
|
k =−∞ |
|
k =−∞ 2 |
|
|
|
|
|||
|
|
∞ |
|
|
|
|
∞ |
||||
|
= ∑ |
Ak |
e−iϕk eiωk x = |
|
∑ |
Ak |
ei ( ωk x−ϕk ) = |
||||
|
|
|
|||||||||
|
|
k =−∞ |
2 |
|
|
k =−∞ 2 |
|||||
|
1 |
∞ |
(cos(ωk x − ϕk ) + i sin(ωk x − ϕk )). |
||||||||
= |
∑ Ak |
||||||||||
|
|||||||||||
|
2 k =−∞ |
|
|
|
|
|
|
|
51
Каждый член этого ряда называется комплексным гармоническим колебанием, коэффициент ck – комплексной амплитудой,
ωk – частотой.
Таким образом, разложение периодической функции f (x) в ряд Фурье также эквивалентно представлению ее в виде бесконечной суммы комплексных гармонических колебаний (комплексных гармоник).
16. Спектральные характеристики комплексной формы
ряда Фурье
Дадим определения спектров комплексной формы ряда Фурье для периодической функции f (x) с периодом T .
Определение. Частотными спектрами называются последо-
вательности
|
|
|
|
{ωk }, {νk } , |
(16.1) |
||
где ωk |
= kω; ω = |
2π |
и νk |
= kν; ν = |
1 |
при k = ±1, ± 2, ± 3,... |
|
|
|
|
|||||
|
|
T |
|
T |
|
Геометрическая иллюстрация частотных спектров (16.1) приведена на рис. 16.1. Частотные спектры строятся следующим образом: на оси абсцисс откладываются числа k = ±1, ±2, ±3... и от каждой точки k проводится перпендикулярно оси абсцисс отрезок величиной ωk или νk . Эти спектры нечетно-симметричны.
Определение. Линейчатыми спектрами называются после-
довательности
{2 Re{ck }}−−∞1 U{2 Re{ck }}1+∞ и {2 Im{ck }}−−∞1 U{−2 Im{ck }}1+∞ . (16.2)
52
Рис. 16.1
Замечание. Линейчатые спектры комплексной формы ряда Фурье связаны с линейчатыми спектрами вещественной формы, что следует из формул (3.1). Действительно,
−1 |
|
|
+∞ |
|
|
|
1 |
|
|
+∞ |
|
+∞ |
|
||||
{2 Re{ck }}−∞ |
= {2 Re{c− k |
}}1 |
= 2 Re |
|
(ak |
+ ibk ) |
= {ak }1 |
; |
|||||||||
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
||||
|
+∞ |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
+∞ |
+∞ |
|
|
|
||
{2 Re{ck }}1 |
= 2 Re |
|
|
(ak − ibk ) |
|
= {ak }1 |
, |
|
|
||||||||
2 |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
||
т.е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 Re{c−1} = 2 Re{c1} = a1; 2 Re{c−2 } = 2 Re{c2 } = a2 ; |
|
||||||||||||||||
|
2 Re{c−3} = 2 Re{c3} = a3 ... |
|
|
|
|
||||||||||||
Аналогично, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
+∞ |
|
|
|
1 |
|
|
|
+∞ |
|
+∞ |
|
|||
{2 Im{ck }}−∞ |
= {2 Im{c− k |
}}1 |
= 2 Im |
|
(ak |
+ ibk ) |
|
= {bk }1 |
; |
||||||||
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|||
|
+∞ |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
+∞ |
+∞ |
|
|
|||
{−2 Im{ck }}1 |
= |
−2 Im |
|
|
|
(ak |
− ibk ) |
|
= {bk }1 |
|
, |
|
|||||
2 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
т.е.
2 Im{c−1} = −2 Im{c1} = b1; 2 Im{c−2 } = −2 Im{c2 } = b2 ;
2 Im{c−3} = −2 Im{c3} = b3 ...
53
Геометрическая иллюстрация линейчатых спектров (16.2) приведена на рис. 16.2. Линейчатые спектры строятся следующим образом: на оси абсцисс откладываются частоты ωk и от каждой
точки ωk проводится перпендикулярно оси абсцисс отрезок величи-
ной 2 Re{ck } или 2 Im{ck }, k = −1, −2,−3,...; −2 Im{ck }, k = 1,2,3,....
Эти спектры четно-симметричны.
Рис. 16.2
Определение. Амплитудно-частотным спектром называется последовательность
{2 | ck |}−∞−1 U{2 | ck |}1+∞. |
(16.3) |
Замечание. АЧХ комплексной формы ряда Фурье связаны с АЧХ вещественной формы, что следует из формул (3.1) и (14.2). Действительно,
−1 |
|
+∞ |
|
|
|
|
1 |
|
|
+∞ |
|
|
|
|
|
+∞ |
+∞ |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
||||||||||
{2 | ck |}−∞ = |
{2 |c−k |
|}1 |
= 2mod |
|
(ak + ibk ) |
= { |
ak |
+ bk |
} |
= {Ak }1 |
; |
|||||||||
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
+∞ |
|
|
|
+∞ |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
{2 |ck |
|}1+∞ = |
2 mod |
|
(ak |
− ibk ) |
|
= { ak2 + bk2 } |
|
= {Ak }1+∞ , |
|
||||||||||
2 |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
т.е. 2 | c−1 |= 2 | c1 |= A1; |
2 | c−2 |= 2 | c2 |= A2 ; 2 | c−3 |= 2 | c3 |= A3... |
|
Геометрическая иллюстрация АЧХ (16.3) приведена на рис. 16.3. Эти спектры четно-симметричны.
54
Рис. 16.3
Определение. Фазово-частотным спектром называется по-
следовательность
{− arg ck }−∞−1 U{− arg ck }1+∞ . |
(16.4) |
Замечание. ФЧХ комплексной формы ряда Фурье связаны с ФЧХ вещественной формы, что следует из формул (3.1) и (13.4). Действительно,
−1 |
|
|
|
+∞ |
|
|
1 |
|
|
+∞ |
+∞ |
|
|||
{− arg ck }−∞ |
= {− arg c− k |
}1 |
|
= − arg |
|
(ak |
+ ibk ) |
= {−ϕk }1 |
|
; |
|||||
|
2 |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
+∞ |
|
|
1 |
|
|
|
+∞ |
|
+∞ |
+∞ |
|
|
|||
{− arg ck }1 |
|
= − arg |
|
|
(ak − ibk ) |
|
|
= {−(−ϕk )}1 |
= {ϕk }1 |
, |
|
||||
|
2 |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
т.е.
− arg c−1 = −ϕ1; − arg c1 = ϕ1; |
− arg c−2 |
= −ϕ2 ; − arg c2 = ϕ2 ; |
− arg c−3 = −ϕ3; |
− arg c3 |
= ϕ3 ... |
Геометрическая иллюстрация ФЧХ (16.4) приведена на рис. 16.4. Эти спектры нечетно-симметричны.
55
Рис. 16.4
Далее в комплексной записи ряда Фурье
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
f (x ) = ∑ ck eikωx = ∑ ck eiωk x , |
|||
|
|
|
|
|
|
|
k =−∞ |
k =−∞ |
|
где ck |
= |
1 |
α+T |
f (x)e−iωk x dx (k = ±1,±2,...). |
|||||
T |
∫α |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Перейдем к измеряемой в герцах частоте |
||||||||
ношению ωk |
= 2πvk . Получим |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
f (x) |
+∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
= ∑ ck ei 2πvk x , |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
k =−∞ |
|
где c |
= c (v ) = |
1 |
α+T |
f (x)e−i 2πvk x dx . |
|||||
T |
∫α |
||||||||
k |
|
|
k |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
vk согласно соот-
(16.5)
Разложение (16.5) показывает, что периодическая функция f (x) может быть выражена через частотные составляющие
c ei 2πvk x |
с частотами v , |
v |
2 |
= 2v , ..., v |
k |
= kv ,..., образующими ее |
k |
1 |
|
1 |
1 |
спектр частот.
56
Таким образом, если дана функция f (x), то можно определить ее спектр частот. Справедливо и обратное: по известному спектру частот можно найти соответствующую периодическую функцию.
В связи со сказанным вводится понятие спектральной функции ряда Фурье.
Определение. Спектральной функцией или спектральной плотностью S (vk ) ряда Фурье называется отношение комплекс-
ной амплитуды (коэффициента Фурье) ck = c (vk ) |
функции f (x) пе- |
|||||||||||||||||||||
риода T к приращению частоты |
vk : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
vk = vk +1 − vk |
= |
|
k + 1 |
|
|
− |
k |
= |
1 |
, |
|
(16.6) |
||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
T T |
|
||||||||
т.е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
S (vk ) = |
c (vk ) |
|
α+T |
(x )e−i 2πvk x dx . |
|
|||||||||||||||||
= ∫ f |
(16.7) |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
vk |
α |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Из (16.6) видим, что частоты гармоник образуют бесконеч- |
||||||||||||||||||||||
ную арифметическую прогрессию с разностью |
1 |
. |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
||
Определение. Амплитудным спектром ρ(vk ) называется мо- |
||||||||||||||||||||||
дуль спектральной функции |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ρ(vk ) = |
|
S (vk ) |
|
= T |
|
c (vk ) |
|
. |
(16.8) |
|||||||||||||
|
|
|
|
Графическое изображение амплитудного спектра дано на рис. 16.5. Амплитудный спектр строится следующим образом: на оси абсцисс откладываются частоты vk и от каждой точки vk про-
водится перпендикулярно оси абсцисс отрезок величиной
Так как S (vk ) = Tc (vk ) и c− k = ck , то c− k = ck , т.е. ρ(v− k )
и амплитудный спектр симметричен относительно оси ординат – четно симметричен.
57
Рис. 16.5
Определение. Фазовым спектром Φ (vk ) называется взятый
с обратным знаком аргумент спектральной функции |
|
Φ (vk ) = − arg S (vk ). |
(16.9) |
Аналогично строится фазовый спектр периодической функ- |
|
ции f (x) с той только разницей, что отрезки длины Φ (vk ) |
отклады- |
ваются вверх от точки vk при Φ (vk ) > 0 и вниз Φ (vk ) < 0.
Спектры существуют только в частотах v1, v2 = 2v1,...,vk = kv1,...
иих нельзя изобразить непрерывной кривой. Графики спектров периодических функций имеют вид диаграмм и называются, как
исами спектры, линейчатыми.
17. Пример построения спектральных характеристик комплексной формы ряда Фурье
Пример. Построить спектральные характеристики комплексной формы ряда Фурье для функции
( ) A, при 0 ≤ x < T / 2;
f x = при ≤ <
0, T / 2 x T , где A > 0, A − const, f (x + T ) = f ( x) (рис. 17.1).
58
Рис. 17.1
Найдем коэффициенты комплексной формы ряда Фурье:
|
|
α+T |
|
|
|
T |
Ae−iωk x dx + T |
|
|
|
|
|
e−iωk x |
|
T |
|
||
c = |
1 |
f (x)e−iωk x dx = |
1 |
|
2 |
0e−iωk x dx |
|
= |
A |
|
|
2 = |
||||||
T |
∫ |
|
∫ |
|
|
|
||||||||||||
k |
|
T |
|
∫ |
|
|
T −iω |
|
|
|
|
|||||||
|
|
α |
|
|
0 |
|
T |
|
|
|
|
|
|
k |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i2 = −1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
−iωk |
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
(e |
2 −1) i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2π |
|
A |
|
(e−ikπ −1)i |
|
|
A(e−ikπ −1)i |
|
||||||||||||
= |
|
|
= |
|
ω = kω = k |
|
= |
|
= |
= |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
T |
|
|
−iωk i |
|
T |
T |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
2π |
|
|
|
2πk |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
= k |
|
|
= kπ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
e−ikπ = cos kπ − i sin kπ |
|
|
A(cos kπ − 1)i |
|
|
|
2 |
kπ |
|
|
1− cos kπ |
|
|
|||||||||||||||||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= sin |
|
|
|
= |
|
|
= |
|||||||
|
|
sin kπ = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
2πk |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
= − |
Ai |
sin2 |
kπ |
c |
= |
Ai |
|
, c = − |
Ai |
, c |
|
= c |
= 0, |
c |
|
= |
Ai |
|
, c = − |
Ai |
... |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
πk |
2 |
|
|
−1 |
|
π |
1 |
π |
−2 |
|
2 |
−3 |
|
3π |
|
3 |
|
|
|
|
3π |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
2 Re{c } = 0, k = ±1, ± 2, ± 3... 2Im{c } = −2 Im{c } = |
|
A |
, |
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
π |
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
2 Im{c |
−2 |
} = −2 Im{c2} = 0, |
2 Im{c |
−3 |
} = −2 Im{c } = |
A |
... |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
3π |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
2 | c |
| = 2 | c | = |
A |
, 2 | c |
= 2 | c |
|
| = 0, 2 | c |
−3 |
| = 2 | c |= |
A |
|
; |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
−1 |
|
|
|
1 |
|
|
π |
−2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
3π |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
59 |
− arg{c−1} = − arg{c1} = π , − arg{c−2 } = − arg{c2} = 0, 2
− arg{c−3} = − arg{c3} = π ...
2
|
AT |
|
|
πk |
|
πvk |
, k = 1, |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ρ(vk ) = |
|
|
|
sin |
|
, Φ (vk ) = |
k = 2; |
Φ(vk +T ) = Φ(vk ). |
|
πk |
|||||||||
|
|
|
2 |
|
0, |
|
|||
|
|
|
|
18. Тестовые задания на тему «Ряды Фурье»
Вопрос № 1. Какие из следующих формул:
1) |
b |
= |
2 |
|
T |
f |
|
(x)sin kωxdx (k N ), |
|||
T |
∫ |
|
|||||||||
|
k |
|
|
n |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
ak |
= |
2 |
|
T |
fn (x)cos kωxdx (k N ); |
|||||
|
T |
|
∫ |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
2) c = |
1 |
|
T |
f |
|
(x)e−ikωx dx (k Z ); |
|||||
T |
∫ |
|
|||||||||
|
k |
|
|
n |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
3) |
b |
= |
2 |
|
α+T |
|
f (x)sin kωxdx |
(k N ), |
|||
T |
|
∫α |
|
|
|||||||
|
k |
|
|
|
|
n |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
ak |
= |
2 |
|
α+T |
fn (x)cos kωxdx |
(k N ) |
||||
|
T |
|
∫α |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
являются формулами Эйлера – Фурье в вещественной форме?
Ответ:
1. 1) и 2). 2. 2) и 3). 3. 1) и 3). 4. только 2). 5. нет верного ответа.
|
a0 |
∞ |
|
Вопрос № 2. Формула f (x) ~ |
+ ∑(ak cos kωx + bk sin kωx), |
||
|
|||
2 |
k =1 |
в которой коэффициенты находятся по формулам Эйлера – Фурье, дает для функции f (x) ряд Тейлора.
60