- •Конспект лекцій
- •Технічна гідравліка
- •Вивід і аналіз диференційного рівняння статики рідини. Рівняння Ейлера
- •Аналіз системи рівнянь
- •Вивід основного рівняння гідростатики
- •Випадки практичного використання основного рівняння гідростатики Принцип дії з’єднаних посудин
- •Гідростатичні машини
- •Б. Гідродинаміка
- •Основні характеристики рухомої рідини
- •Гідравлічний радіус і еквівалентний діаметр
- •Режими руху рідини
- •Рівняння неперервності (суцільності) потоку
- •Диференційне рівняння руху рідини. Рівняння Ейлера для ідеальної рідини
- •Диференційні рівняння руху реальної рідини. Рівняння Нав’є – Стокса
- •Аналіз системи рівнянь
- •Вивід та аналіз рівняння Бернулі
- •Принципи вимірювання швидкості і видатку рідини
- •Гідродинамічний пограничний шар
- •Гідравлічний опір
- •Видаток рідини при встановленому (стаціонарному) потоці. Рівняння Пуазейля
- •Визначення оптимального діаметра трубопроводу
- •Аналіз рівняння
- •Теплові процеси
- •Теплопровідність
- •Закон теплопровідності (закон Фур’є)
- •Диференціальне рівняння теплопровідності
- •Умови однозначності
- •Теплопровідність при стаціонарному режимі Теплопровідність плоскої стінки при граничних умовах першого роду
- •Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •Теплопровідність плоскої стінки при граничних умовах третього роду
- •Теплопровідність циліндричної стінки при граничних умовах першого роду
- •Теплопровідність циліндричної стінки при граничних умовах третього роду
- •Конвективний теплообмін
- •Порядок знаходження коефіцієнта тепловіддачі
- •Виведення та аналіз системи диференційних рівнянь конвективного теплообміну
- •Рівняння енергії
- •Рівняння руху рідини
- •Теорія подібності
- •Теореми і методи теорії подібності
- •Етапи вивчення процесів методом теорії подібності
- •Тепловіддача без зміни агрегатного стану
- •Тепловіддача при вільній конвекції в необмеженому просторі
- •Поверхова плівкова конденсація пари
- •Фактори конденсації
- •Теплове випромінювання
- •Взаємне випромінювання двох твердих тіл
- •Особливості теплового випромінювання газів
- •Складний теплообмін
- •Випарювання
- •Однокорпусні випарні установки
- •Матеріальний баланс однокорпусної випарної установки
- •Тепловий баланс однокорпусної випарної установки
- •Розрахунок поверхні випарного апарату
- •Температурні витрати і температура кипіння розчину
- •Багатокорпусні випарні установки (бву)
- •Оптимальна кількість корпусів
- •Основні параметри вологого повітря:
- •Діаграма вологого повітря
- •Процес нагрівання та охолодження на і-х діаграмі
- •Варіанти процесу сушіння Основний варіант сушіння (жорсткий)
- •Сушка з частковою рециркуляцією сушильного агенту
- •Сушіння з замкненою циркуляцією сушильного агенту
- •Кінетика процесу сушіння
- •Швидкість сушіння
- •Тривалість сушіння
- •Штучне охолодження
- •Термодинамічні основи отримання холоду
- •Методи штучного охолодження
- •Помірне охолодження
- •Парокомпресійні холодильні машини Цикли кхм
Аналіз системи рівнянь
Із перших двох рівнянь видно, що по вісі і по вісі тиск не змінюється, а змінюється тільки по висоті.
Вивід основного рівняння гідростатики
Для отримання закону розподілу тиску по всьому об’ємі необхідно проінтегрувати систему диференційних рівнянь. В зв’язку з тим що в цій системі частинні похідні ірівні нулю, то тоді частинна похідна в третьому рівнянніможе бути замінена на повну. Приймаючи, що густина і прискорення вільного падіння величини постійні, маємо:
Звідки після інтегрування отримаємо:
де - геометричний напір, висота розташування точки над площиною порівняння,- гідростатичний напір
Для двох горизонтальних площин 1 та 2 рівняння (1.4) виражають у вигляді:
(*)
Рівняння (*) являє собою основне рівняння гідростатики.
Із рівняння виходить, що сума геометричного і гідростатичного напорів є величина постійна для кожної точки рідини в стані спокою.
Основне рівняння гідростатики – це один із випадків закону збереження енергії, який можна сформулювати так: сума питомих енергій положення і тиску є величина постійна або питома потенціальна енергія для всіх точок рідини, що знаходиться в стані спокою, є величина постійна.
Рис. 2.2. До основного рівняння гідростатики.
Рівняння (2.5) можна записати у вигляді
або
Рівняння являється виразом закону Паскаля, згідно з яким тиск, що створюється в любій точці нестискаємої рідини що знаходиться в стані спокою, передається однаково всім точкам її об’єму.
Випадки практичного використання основного рівняння гідростатики Принцип дії з’єднаних посудин
Нехай дві відкриті з’єднані посудини заповнені рідиною густиною . Оберемо довільну площину порівняння0–0 і деяку точку А, таку що знаходиться всередині рідини і належить цій площині. Якщо вважати, що точка А належить лівій посудині, то тиск в даній точці згідно закону Паскаля буде:
Рис. 2.3.Умова рівноваги в сполучених посудинах з однорідною рідиною.
Якщо ж вважати точку А такою, що належить лівій посудині, то тиск в ній буде:
(, так як площина0–0 проходить через точку А)
У стані рівноваги для кожної точки тиск однаковий в будь-якому напрямку (в іншому випадку мав би місце рух рідини).
Отже
або
Аналогічний висновок міг би бути зроблений для двох закритих з’єднаних посудин, в яких тиск над вільною рідиною однаковий.
Таким чином, в відкритих або закритих з’єднаних посудинах, які знаходяться під однаковим тиском, заповнені однорідною рідиною, її рівні розташовуються на однаковій висоті незалежно від форми і поперечного перерізу посудин. Цей принцип використовується для вимірювання рівня рідини в закритій посудині за допомогою мірних шибок.
Якщо з’єднані посудини заповнені двома рідинами, що не змішуються і мають густини (ліва посудина) і(права посудина), то при проведенні площини порівняння0–0 через границю поділу між рідинами, аналогічно попередньому одержимо:
Рис. 2.3.Умова рівноваги в сполучених посудинах з неоднорідними рідинами.
або
звідси випливає, що в з’єднаних посудинах висота рівня різнорідних рідин над поверхнею їх розділу обернено пропорційна густинам цих рідин.
Якщо посудини заповнені однією рідиною з густиною , але тиск над рівнем рідини в них неоднаковий і дорівнює(ліва посудина) і(права посудина), тоді:
Звідси різниця рівнів в посудинах може бути визначена із співвідношення:
Ця властивість використовується в диференційних U-подібних манометрах.