- •Глава 1. Строительная теплофизика, теплотехника.
- •§ 1.2. Температурное поле. Виды полей.
- •§1.3. Виды теплообмена. Основные понятия, законы.
- •§1.5. Понятие о критериях подобия. Идеи, принципы [11,12].
- •§1.6. Расчет стационарного теплового состояния стены. Понятие термических сопротивлений.
- •§1.7. Расчеты термических сопротивлений неоднородных конструкций. Принципы.
- •§1.8. Принципы расчета требуемых значений термического сопротивления ограждающих конструкций.
- •§1.9. Моделирование температурных полей стационарным электрическим полем. .
- •§1.10 Температурное поле наружного угла.
- •§1.11. Современные направления повышения термического сопротивления ограждающих конструкций.
- •§1.12. Экспериментальные методы определения теплопроводности строительных материалов.
- •Термопар
- •§1.13. Нестационарное тепловое состояние стены (идеи, понятия, величины).
- •§2.1. Физико-химические процессы увлажнения строительных материалов, ограждающих конструкций.
- •§2.2 Состояние н20 в строительных материалах.
- •§2.3. Атмосферный воздух. Влажность. Точка росы, инея.
- •§2.4. Гигрометры. Гигрометрия.
- •§2.5. Оценка влажностного состояния ограждающих стен.
- •§2.6. Перемещение парообразной и жир ой влаги в ограждающих конструкциях.
- •Глава 3. Звук. Архитектурно- строительная акустика
- •§3.2. Физика звука.Звуковое голе и его характеристики.
- •§3.3. Акустические единицы. Фонометрия.
- •§3.5. Акустические волны на границе раздела сред. Коэффициенты отражения, поглощения, пропускания и рассеяния.
- •§1Б. Отражение и прохождение акустических волн через плоский слой.
- •§3.7. Звуковое поле в помещении. Акустические критерии качества помещения.
- •§3.8. Время реверберации в помещениях с естественной акустикой.
- •1. Лекционные залы,залы пассажирских помещений; 2. Залы драмтеатров. Кинозалы; 3. Концертные запы,театры оперы и балета; 4. Спортивные залы;
- •Мощность рассеяния волн интенсивность звука первичной волны
- •Глава 4. Свет. Принципы светотехнических расчетов.
- •§4.1. Солнце - источник дневного света.
- •4.2. Основные фотометрические понятия, величины, единицы.
- •Необходимая освещенность для различных зрительных задач
- •§4.3. Фотометры. Фотометрические измерения.
- •§4.4. Дневное освещение. Критерии оценки.
- •_ °Окна ‘-Чопстр.Эл.
- •Значения коэффициента кг в зависимости от степени загрязненности стекла.
- •§4.5. Инсоляция. Солнцезащита.
- •§4.6. Искусственное освещение. Общие замечания.
- •§5.1. Радиоактивность,виды излучений. Основные понятия и законы.
- •§5.2. Методы регистрации радиоактивных излучений. Идеи.Принципы.
- •Рис V.3 Принципиальная схема газового счетчика измерений-(а); вид электрического поля в пространстве а-к * (б).
- •§5.3. Действие радиации на человека. Дозы радиационного облучения.
- •§5.4. Радиоактивность строительных материалов.
- •Значение удельных активностей материалов.
- •Дерево . 1,1 Бк/кг
- •§5.5. Радон. Проблемы в строительстве.
- •-Дверь закрывается; 2-дверь открывается;
- •§6.2 Электромагнитные волны на границе раздела сред.
- •§6.3.Строительные меры по защите от электромагнитных излучений.
- •Электромагнитные поля радиочастот.
- •4Дмитрович а.Д. Определение теплофизических свойств строительных материалов. Госстройиздат. М.: 1963, 143 с.
§1.5. Понятие о критериях подобия. Идеи, принципы [11,12].
При решении уравнения теплопроводности для конкретной задачи возникают значительные математические трудности .требующие использо вания специальных приемов,т.е.каждая даже простая задача уникальна. Упрощение решения теплотехнических задач искали в направлениях:
использование теории подобия;
введение новых комплексных обобщенных переменных.
Методы теории подобия
а)
Т«
позволяют перейти от обычных физических величин к безразмерным величинам комп — лексного типа.
Покажем идею введения некоторых таких новых вели — чин на примере охлаждения нагретой пластины в окружающей среде (рис.1.6а).
|
б) |
Г- |
|
|
1 |
|
|
. 1 |
**1 |
То, 0 |
X |
|
•Тс, t |
1 V—ж |
АТ
Тт
Рис.1.6
К введению критериев Био (а) и Фурье
(б).
Пусть теплообмен конвективный и идет по закону Ньютона:
а • (т" - 0)dF = -Х(ЭТ/Эх) • dF . (5-1)
Левую часть уравнения можно привести к виду:
а(Тпл-0) = а-АТ (5.2)
где ДТ — температурный напор.
Покажем, как можно преобразовать правую часть выражения
. Допустим, что ЭТ/Эх = const, тогда
-Х(ЭТ/Эх) = X ■ (8Т/1)
где: 5Т = Т^ - — температурный перепад.
Подставляя (5.2) и (5.3) в (5.1) получим:
а-Т=х(5Т/) или = (5-4)
Таким образом, соотношение между температурным перепадом 8Т и температурным напором АТ определяется безразмерным числом, составленным из характеристик пластины и пограничного слоя. Если градиент ЭТ/Эх - var , то можно допустить, что
u 1*1IIО I I* к л 12
Эх2 3xU*J 15
ан л 26
Al„ At, 39
A0 = S(X.Ff 74
,.6эр * А5 114
переменной.ВтебрНигюдоп тм«мич к|и периями
подобия и обозначают пн im >и»* у •»' А " *'М|И*'вния aj/^
принято наэишфе н/птп/чт him
u 1*1IIО I I* к л
к I
f
(5.8)
Число Био отвечает граничным условиям третьего рода и характеризует связь между полем температуры в твердом теле и условиями его теплоотдачи на поверхности в процессе конвекции. Еще одна трактовка числа Bi — отношение внутреннего (7/ А.) и внешнего (1/а) тепловых сопротивлений (§1.6). Критерий Био важен при изучении температурных полей в местах сопряжений крупнопанельных стен, конструкций.
Рассмотрим частные случае охлаждения пластины (стены), Формулу для числа Био можно представить в виде:
Если Bi << 1, то это означает, что 1/ а >> 1/ A, (Rb >> Rt). т.е. температурным перепадом 5Т можно пренебречь (Т = const) по сравнению с температурным напором АТ .
Если Bi = 1, то R = R
' В Т
Если Bi >> 1, то это значит, что 1/ а << 1/ X (Rb << Rt), температура поверхности тела примерно равна температуре окружающей среды, а температурный перепад 5Т много больше температурного напора AT ( ST >> АТ). Задача охлаждения пластины (стены) сводится к изучению распределения температуры по телу Т = Т(х) для заданного конкретного момента времени.
Задача охлаждения пластины, рассмотренная при введении критерия Био, решена не полностью, т.к. внутри пластины температурное поле нестационарно и будет иметь место его перестройка. Рассмотрение задачи перестройки температурного поля позволяет ввести еще один критерий критерий Фурье. Поясним идеи введения критерия и его физический смысл (рис.1.66).
Для одномерной задачи уравнение теплопроводности запишется
так:
эт = эт
Эх Эх
Т = Т(х) (5.9)
Если перейти к задаче с условно постоянными производными то можно записать Т
Таким образом, если в какой-то момент времени распределения температур в различных пластинах подобны, то это подобие будет сохраняться при условии совпадения для них выражения т а/72. Выражение x-a/i2 — пример новой обобщенной безразмерной пере —менной. В теплотехнических расчетах это выражение называют критерием Фурье и обозначают F0:
ро=71 ро=^г (5.11)
Смысл критерия Фурье — обобщенное время, иногда его называют числом гомохронности (однородность во времени). Критерий Фурье дает правило сопоставления температурных полей по времени.
Параметр 1г/а = х' может рассматриваться как характерный для конкретного явления масштаб времени.
Таким образом, соотношение между температурным перепадом 5 Т и температурным напором А Т при охлаждении пластины (стены) является функцией критериев Био и Фурье:
5Т/ДТ = f(B., F0)
В теории и практике теплотехнических расчетов вводят и другие критерии подобия [13,14].
шкяшшшшшшшшшшшшяшттшшшяшяшшшшшшяшшшшшшшяшшшяшышшшшшкашявяшшишяшяшшшвягшяяшшшшшяшшяшшшгтшшшашштшшят