- •Федеральное агентство по образованию
- •Глава 1
- •1.1. Свободный электронный газ Ферми
- •1.2. Теплоемкость вырожденного электронного газа
- •1.3. Квантовая теория спинового парамагнетизма
- •1.4. Модель металлической проводимости
- •1.5. Плазменные колебания электронного газа
- •1.6. Свободные электроны в магнитном поле
- •Глава 2
- •2.1. Уравнение Шредингера для твердого тела
- •2.2. Теорема Блоха
- •2.3. Приближение почти свободных электронов
- •2.4. Приближение сильно связанных электронов
- •2.5. Зоны Бриллюэна
- •2.6. Число состояний электронов
- •2.7. Квазиимпульс
- •2.8. Движение электронов в кристалле под
- •2.9. Эффективная масса
- •2.10. Электроны и дырки
- •2.11. Металлы, диэлектрики, полупроводники
- •2.12. Энергетические уровни локальных и
- •2.13. Энергетический спектр некристаллических
- •Глава 3
- •Глава 1. Квантовая теория свободных электронов
- •Глава 2. Зонная теория твердых тел
- •Глава 3. Статистика электронов и дырок в полупроводниках
2.5. Зоны Бриллюэна
Условие трансляционной симметрии волновой функции не нарушится, если волновой векторзаменить на вектор, где- вектор трансляции обратной решетки.
Действительно, согласно (2.14)
, (2.40)
так как скалярное произведение векторов прямой и обратной решеток , т.е. для целыхm и всех векторов решетки Бравэ.
Полученный результат означает, что к любому вектору , характеризующему состояние электрона в среде с периодическим потенциалом, всегда можно добавить любой векторобратной решетки, причем это изменение не приводит к изменению состояния электрона. Следовательно, энергия электронов, находящихся в этих двух состояниях, одинакова. Другими словами, энергия электрона в кристалле является периодической функцией волнового вектора с периодом(или)
. (2.41)
Если в -пространстве построить обратную решетку, то все-пространство можно разделить на области, в которых имеются физически эквивалентные состояния. Такие области называютсязонами Бриллюэна. Тогда изменение волновой функции и энергии электрона можно рассматривать не во всем -пространстве, а лишь в пределахпервой зоны Бриллюэна, объем которой ограничен пределами изменения волнового вектора
. (2.42)
Поскольку вектора определены с точностью до, возникает вопрос о выборе начального вектора. Обычно за такой вектор принимают тот из них, который ближе других расположен к началу координат-пространства. Для простой кубической решетки области, в которых будут находиться все такие вектора, будут иметь границы
, ,. (2.43)
Здесь , (или,) где индекс 1 указывает на то, что за,,принимают их наименьшие значения.
Так
как вектора
находятся с точностью до,
то любая функция может быть переведена
в первую зону Бриллюэна. Для э
Рис.
2.7. Схема приведения волнового вектора
к
первой зоне Бриллюэна.
С
Рис.
2.8 Изображениедисперсионной
зависимости
в схемах расширенной (I)
приведенной (II)
и повторяющей (III)
зон.
Изменению энергии , отвечающей изменению внутри одной зоны Бриллюэна, соответствует энергетическая зона. В схеме приведенных зон одной энергетической зоне соответствует изменение функции при одноразовом проходе внутри зоны Бриллюэна. В этом случае для различия разных энергетических зон их часто нумеруют дополнительным индексом. Состояние электрона с волновым вектором в энергетической зоне с индексом будет описывать функция .
Еще раз обратим внимание читателя: зона Бриллюэна – зона в -пространстве, а энергетическая зона - зона в шкале энергий.