- •Однорідні рівняння та звідні до них.
- •Лінійні рівняння та звідні до них
- •Рівняння які нерозв’язні відносно похідної
- •Рівняння, які не допускають зниження порядку
- •Таким чином, згідно з Основною теоремою
- •Лінійні рівняння зі змінними коефіцієнтами
- •Задача Коші для рівняння струни. Формула Даламбера.
- •Метод Фур’є розв’язання краєвих задач для рівняння струни.
-
Однорідні рівняння та звідні до них.
Функцію називають однорідною виміру m, якщо для довільних і t справджується тотожність
Якщо (12) виконується лише для , то функцію називають додатно однорідною. Якщо диференціальне рівняння першого порядку записане у вигляді
, (14)
то воно буде однорідним, якщо функції і однорідні одного і того ж виміру m (m може бути довільним дійсним числом).
Однорідне рівняння зводиться до рівняння з відокремлюваними змінними. Для цього зробимо заміну ,де – нова шукана функція. Тоді
(15)
. (16)
,
(17)
.
Замінивши в (17) z на частку , одержуємо загальний інтеграл однорідного рівняння (14) у вигляді
.
Відокремлюючи змінні у рівнянні (16), можна втратити розв’язки вигляду , де a – корінь рівняння .
Підставляючи ці значення z у формулу , одержуємо, що півпрямі які примикають до початку координат, є розв’язками однорідного рівняння. Ці розв’язки можуть бути особливими. Особливими розв’язками також можуть бути півосі : . Інших особливих розв’язків немає.
Рівняння, звідні до однорідних.
Розглянемо рівняння , (1)
де – деякі числа. Будемо вважати, що , тобто хоч одне з чисел не дорівнює нулю, бо інакше права частина рівняння (1) буде однорідною функцією виміру 0, а самė рівняння – однорідним
Розглянемо два випадки.
Випадок 1. Нехай .Зробимо заміну змінних , (2)де – нові змінні, – поки що довільні сталі.
,
. (3)
Виберемо тепер сталі так, щоб вони були розв’язком неоднорідної системи лінійних алгебраїчних рівнянь
Оскільки за припущенням , то ця система має єдиний розв’язок, який можна знайти, н-д, за формулами Крамера. Тоді з (3) одержуємо ДР (4),яке є однорідним. Зінтегрувавши рівняння (4) за допомогою заміни ,де – нова функція, і повернувшись до змінних x і y за формулами , які випливають з (2), знайдемо загальний інтеграл рівняння (1).
Випадок 2. Нехай . Тоді .Якщо позначити , то , а тому рівняння (1) запишеться у вигляді (5)Рівняння (5) – це рівняння вигляду інтегрується за допомогою заміни .
-
Лінійні рівняння та звідні до них
Диференціальне рівняння вигляду (6)
називають лінійним. Будемо вважати, що функції , неперервні на деякому інтервалі .
Якщо в (6) для всіх , то воно має вигляд
(7)
і його називають лінійним однорідним Рівняння (6), в якому тотожно не дорівнює нулю, називають лінійним неоднорідним.
Для цього використаємо метод варіації довільної сталої (метод Лагранжа1)). Зінтегруємо спочатку лінійне однорідне рівняння (7). Відокремлюючи у ньому змінні, одержуємо:
, (8)
де С – довільна стала. Формула (8) описує всі розв’язки рівняння (7), бо розв’язок , який міг бути втраченим при відокремленні змінних, міститься в загальному розв’язку (8) (якщо ).
. (9)
Для знаходження функції С(x) підставимо (9) у (6). Тоді
.
Підставляючи знайдене значення С(x) в формулу (9), одержуємо формулу для загального розв’язку лінійного рівняння:
. (10)
Рівняння Бернуллі. Рівняння вигляду
, (11)
називають рівнянням Бернуллі. Випадки та не розглядаємо, бо для цих значень m рівняння (11) є лінійним. Вважатимемо, що функції і неперервні на деякому інтервалі .
Рівняння Бернуллі завжди може бути зведене до лінійного рівняння. Для цього, так само, як і для лінійного рівняння, використаємо метод варіації довільної сталої.
Зінтегруємо спочатку рівняння . Його загальний розв’язок задається формулою
.
Розв’язок рівняння Бернуллі шукатимемо у вигляді
, (12)
де – деяка функція. Підставляючи (12) у (11), одержуємо:
.
Підставляючи знайдену функцію у (12), одержуємо загальний розв’язок рівняння Бернуллі:
.
При цьому міг бути втрачений розв’язок , якщо . Якщо ж , то цей розв’язок буде особливим, а якщо , то частинним. Для функція не є розв’язком рівняння (11).
-
Рівняння у повних диференціалах. Рівняння вигляду (1),називають рівнянням у повних диференціалах, якщо його ліва частина є повним диференціалом деякої функції , тобто якщо .(2).З (1), (2) випливає, що рівняння у повних диференціалах можна записати у вигляді,а тому його загальним інтегралом є . Особливих розв’язків рівняння у повних диференціалах, очевидно, не має. Припустимо, що функції M, N мають неперервні похідні . .(4). Умова (4) є необхідною для того, щоб ліва частина рівняння (1) була повним диференціалом. Таким чином, загальний інтеграл рівняння (1) можна записати у вигляді (7).Якщо, будуючи функцію , взяти за вихідну другу з рівностей (3), то одержимо інший вираз для загального інтеграла рівняння (1), а саме (8)
Інтегрувальний множник. Функцію називають інтегрувальним множником рівняння (1), якщо рівняння (10),в області G є рівнянням у повних диференціалах. Умови на функції і : вони неперервні разом з частинними похідними і в деякій однозв’язній області G і у жодній точці цієї області одночасно не перетворюються в нуль. Від інтегрувального множника вимагатимемо, щоб від не перетворювався в нуль і мав неперервні частинні похідні першого порядку.(11).
Для знаходження функції одержали рівняння (11), задача інтегрування якого є досить складною. Однак у деяких випадках рівняння (11) вдається легко розв’язати.
Випадок 1. Нехай – інтегрувальний множник рівняння (1). .,де, наприклад, можна покласти Випадок 2. Нехай – інтегрувальний множник рівняння (1). , Знаючи інтегрувальний множник, можна знайти не тільки загальний інтеграл рівняння, але й всі його особливі розв’язки.