- •ЭЛектрорадиоматериалы
- •Электрорадиоматериалы. Методические указания к лабораторным работам/ – Одесса: Одесская национальная морская академия, 2010. – 56 с.
- •Вступление
- •Лабораторная работа № 1 исследование температурной зависимости диэлектрической проницаемости некоторых диэлектриков
- •Методика проведения эксперимента
- •Емкость плоского конденсатора рулонной конструкции (рис.1.1 б) определяется как: , (1.2)
- •Ход работы
- •Задание к лабораторной работе
- •Теоретические знания
- •1 Диэлектрические материалы
- •2 Поляризация диэлектрика
- •3 Виды поляризации диэлектрика
- •4 Классификация диэлектриков по видам поляризации
- •5 Диэлектрические потери
- •6 Расчет мощности потерь и тангенса угла диэлектрических потерь в диэлектрике
- •7 Виды диэлектрических потерь
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 2 определение параметров собственного и примесного германия
- •Методика проведения эксперимента
- •Ход работы
- •Задание к лабораторной работе
- •Теоретические знания
- •1 Полупроводниковые материалы
- •2 Структура и зонная диаграмма собственных и примесных полупроводников
- •3 Параметры собственных полупроводников
- •4 Параметры примесных полупроводников
- •5. Электропроводность примесных полупроводников.
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 3 исследование температурной зависимости удельного сопротивления металлических проводников
- •Методика проведения эксперимента
- •Ход работы
- •Задание к лабораторной работе
- •Теоретические знания
- •Проводниковые материалы
- •2. Влияние температуры на удельное сопротивление металлов
- •3 Влияние примеси на удельное сопротивление проводников
- •4 Классификация проводниковых материалов
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 4/м Исследование свойств магнитомягких материалов
- •Методика проведения эксперимента
- •Домашнее задание
- •Задание к лабораторной работе
- •Теоретические знания
- •1 Магнитные материалы
- •2 Классификация веществ по магнитным свойствам
- •3 Намагничивание ферромагнетиков
- •4. Потери в магнитных материалах
- •5 Магнитная проницаемость
- •6 Классификация магнитных материалов
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Содержание
- •ЕлектроРадіоматеріали
- •65029, М. Одеса, вул. Дідріхсона, 8
- •Publish@ma.Odessa.Ua
3 Влияние примеси на удельное сопротивление проводников
Поскольку удельное сопротивление металлов определяется в основном длиною свободного пробега электронов, то она будет зависеть от совершенства кристаллической решетки металла. Если добавить примесь в металл электроны будут дополнительно рассеиваться на статических дефектах кристаллической решетки, такое рассеивание не зависит от температуры. Поэтому по мере приближения температуры к абсолютному нулю сопротивление металлов стремится к некоторому постоянному значению, которое называется остаточным сопротивлением. Отсюда вытекает правило Маттиссена про аддитивность удельного сопротивления
, (3.11)
то есть полное сопротивление сплава есть сумма сопротивлений, обусловленных рассеиванием на тепловых колебаниях узлов кристаллической решетки ρТ, и остаточного сопротивления ρОСТ, которое вызвано рассеиванием электронов на статических дефектах структуры. Суммарная длина свободного пробегу электрона у этом случае определяется как
(3.12)
где
, (3.13)
а λТ длина свободного пробега электрона за счет тепловых колебаний узлов кристаллической решетки, которая определяется из (3.8).
Nпр - концентрация примесных атомов;
Sпр - сечение эффективного рассеивания примесного атома.
Учитывая (3.9), (3.11), (3.13) запишем
. (3.14)
Эти зависимости иллюстрирует рис. 3.3, из которого видно, что температурные зависимости удельного сопротивления чистого металла и его сплавов с малым количеством примеси взаимно параллельны.
Разные примеси по разному влияют на сопротивление металла. Это зависит от деформаций кристаллической решетки, вызванной примесным атомом. Чем больше разница в размерах собственных и примесных атомов, тем больше остаточное сопротивление. Таким образом, выполняется правило Линде:
ρocт= а +b(Z)2, (3.15)
где ρocт – изменение остаточного сопротивления при внесении примеси;
Z - разница валентностей собственного и примесного атома;
а,b - константы.
Таким образом, на сопротивление металлов в меньшей мере влияют примесные атомы металла, и в большей атомы металлоидов.
Механические напряжения создают дополнительные дефекты решетки, поэтому они повышают сопротивление металлов. Отжиг металлов способствует уменьшению таких дефектов и снижению сопротивления.
В технике часто используют металлические сплавы, которые имеют структуру неупорядоченного твердого раствора, с большим количеством примеси. Для таких сплавов изменение остаточного удельного сопротивления описывается законом Нордгейма
, (3.16)
где С - постоянная;
ХА, ХВ - атомные доли компонентов в сплаве.
Из этого закона следует, что в бинарных твердых растворах А-В остаточное сопротивление увеличивается как при добавлении атомов А в металл В, так и атомов В в металл А. Остаточное сопротивление достигает своего максимального значения при равном количестве каждого компонента (рис. 3.4, кривая 1).
Чем больше количество примеси в сплаве, тем меньше его температурный коэффициент удельного сопротивления. Это следует из того, что в твердых растворах ρост, как правило, больше ρТ и не зависит от температуры. Поэтому
. (3.17)
Обычно, поэтому. На этом основаны методы изготовления термостабильных сплавов (см. рис. 3.4, кривая 2).