- •Фізичний практикум . Вступ
- •І.Фізичні вимірювання та похибки.
- •2. Зображення експериментальних значень на графіках та проведення кривих через експериментальні точки.
- •2. Статистична обробка масиву результатів n прямих вимірювань.
- •Остаточно результат прямого вимірювання записується у вигляді
- •3. Обробка результатів експерименту при посередніх вимірюваннях.
- •Метод найменших квадратів
- •Границі довірчого інтервалу представляються у вигляді
2. Статистична обробка масиву результатів n прямих вимірювань.
1. За істинне значення фізичної величини X приймається середньоарифметичне значення N вимірювань
(2)
2. Визначається дисперсія величини Х:
(3)
3. Визначається середньоквадратичне відхилення результатів вимірювання від середнього значення :
(4)
4. Визначається границя довірчого інтервалу X без врахування систематичної похибки (точніcть приладу, яким вимірюється Х)
, (5)
де ZN,Р - табличний коефіцієнт Сть'юдента, для числа вимірювання N та ймовірності P.
5. Визначається границя довірчого інтервалу X при заданій систематичній похибці Х (точність приладу, яким вимірюється Х):
Коефіцієнт Ст'юдента визначається з Tаблиці 1 за заданими значеннями N та P:
Таблиця І.Коефіцієнт Ст'юдента для ймовірності
Р = 0.9; 0.95; 0.99
N |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
8 |
9 |
10 |
11 |
12 |
ZN,0.9 |
2.92 |
2.35 |
2.13 |
2.02 |
1.94 |
1.90 |
1.86 |
1.83 |
1.81 |
1.80 |
ZN,0.95 |
4.3 |
3.18 |
2.78 |
2.57 |
2.45 |
2.36 |
2.31 |
2.26 |
2.23 |
2.2 |
ZN,0.99 |
9.93 |
5.84 |
4.06 |
4.03 |
7.71 |
3.50 |
3.36 |
3.25 |
3.17 |
3.11 |
Остаточно результат прямого вимірювання записується у вигляді
Х= Х, P=0,95.
3. Обробка результатів експерименту при посередніх вимірюваннях.
Нехай шукана фізична величина А визначається функціональною залежністю від k параметрів Хі
А = f(X1,X2,...,Xk). (7)
Спрощена методика статистичної обробки експерименту при визначенні фізичної величини А, що є функцією k величин Хі, які допускають прямі вимірювання й обробляються за методикою п.ІІ, для однакового значення ймовірності Р, полягає у наступному.
1. За істинне значення величини А приймається "середньоарифметичне"
(8)
2. Границя довірчого інтервалу визначається так:
(9)
У цьому виразі частинна похідна, обчислена для середніх значень параметрів , помножена на границю хі довірчого інтервалу величини Xі. Остаточно результат вимірювання записується, як і для прямих вимірювань, у вигляді
A= A, P=0,95. (10)
Метод найменших квадратів
Нехай ми маємо масив N виміряних у досліді значень величин X,Y. Покладемо, що зв'язок X та Y описується у теорії лінійною залежністю
Y=f(X,а,b), (11)
де а та b параметри зв'язку.
Метод найменших квадратів виходить із того, що знайдені середні значення параметрів у (11) повинні забезпечити мінімум відхилення теоретичного значення Y(Xі) від експериментального значення Yі по всіхN точках Xі одночасно, тобто функціонал
. (12)
повинен мати мінімум по параметрах а та b.
Це означає, що величини можна визначити із системи рівнянь
. (13)
Вираз (13) у явному вигляді представляє систему двох рівнянь для визначення двох невідомих . Якщо б залежність (10) містила не два, а К параметрів, то у виразі (13) ми мали б відповідно систему К рівнянь для визначення К невідомих.
Нехай залежність (10) задається лінійною функцією Y=a+bX. Диференціювання Q по а та b дає
. (14)
Якщо в (14) розкрити дужки, то одержимо
. (15).
Якщо в (15) ліві частини поділити на число вимірювань N і ввести середні значення, то одержимо два лінійних рівняння для :
(16).
, ,.
Розв'язок цих рівнянь дає:
, (17).
де
(18)
- коефіцієнт кореляції,
(19)
- дисперсії величин X та Y, а середні значення квадратів величин Х та Y визначаються так
, (20)
За величиною r 1. Якщо r>0, то Y зростаюча, а при r<0 - спадна функція X. Можна показати, що у (11) величина і при r=1 маємо Q=0, тобто експериментальні значення Yі співпадають із теорією. На практиці для встановлення лінійної залежності між відповідними величинами необхідно, щоб значення коефіцієнта r було більше 0.98.