- •Лекция 1 введение
- •Основные понятия и определения статики
- •Основные задачи статики
- •Аксиомы статики
- •Следствие 1
- •Следствие 2
- •Простейшие связи и их реакции
- •2) Цилиндрический шарнир (рис. 1.6)
- •3) Цилиндрическая шарнирно-подвижная опора (подвижной каток) (рис. 1. 7)
- •Способ отыскания момента силы относительно точки
- •Замечание
- •Момент силы относительно оси
- •Связь между моментами силы относительно оси и произвольной точки этой оси
- •Главный вектор системы сил
- •Способ нахождения главного вектора системы сил
- •Главный момент системы сил
- •Способ вычисления главного момента системы сил
- •Пара сил. Момент пары
- •Свойства пар сил
- •Теорема эквивалентности пар
- •Теорема сложения пар
- •Условия равновесия пар
- •Лекция 3
- •Частные случаи
- •Основная теорема статики
- •Скалярная форма условия равновесия
- •Условия равновесия для частных случаев систем сил
- •Плоская система сил
- •Лекция 4 теорема об эквивалентности
- •Теорема Вариньона
- •Теорема о трех непараллельных силах
- •Доказательство:
Простейшие связи и их реакции
Связи, которые рассматриваются в статике, реализуются при помощи твердых и гибких тел. Сила, с которой данное тело действует на связь, и реакция связи по аксиоме А3 являются противоравными силами.
Идеально гладкая поверхность (рис. 1.5)
Тело Т опирается в точке А на гладкую поверхность, которая является для него связью. Реакция гладкой поверхности приложена в точкеА и направлена по общей нормали к телу и гладкой поверхности (рис. 1.5).
2) Цилиндрический шарнир (рис. 1.6)
Вцилиндрическое отверстие телаТ вставляется цилиндрический болт (заштрихован) несколько меньшего диаметра, чем отверстие. Тело Т может вращаться вокруг оси болта. Реакция цилиндрического шарнира лежит в плоскости, перпендикулярной оси болта, проходит через центр болта и точку касания с телом. Таким образом, направление реакциинеизвестно и определяется в зависимости от приложенных к телу сил. Часто, чтобы не вводить неизвестный угол, определяющий направление реакции , ее заменяют двумя другими составляющими по взаимно ортогональным направлениям:
.
3) Цилиндрическая шарнирно-подвижная опора (подвижной каток) (рис. 1. 7)
ТелоТ опирается на гладкую поверхность через шарнир, поставленный на катки. Реакция шарнирно-подвижной опоры направлена перпендикулярно опорной поверхности.
4) Цилиндрическая шарнирно-неподвиж-ная опора (рис.1.8)
ТелоТ прикреплено с помощью шарнира к неподвижной поверхности. Направление реакции опоры может быть любым, в зависимости от приложенных сил. Как и в случае 2), чтобы не вводить неизвестный угол, реакцию раскладывают по двум взаимно ортогональным направлениям.
5) Гибкая нерастяжимая нить (рис. 1.9)
Реакция нити , называемая натяжением нити, направлена вдоль нити к точке подвеса.
6) Невесомый шарнирно-закрепленный на концах стержень (рис. 1.10)
Реакция невесомого стержня направлена вдоль стержня. При этом стержень может быть как сжат, и тогда реакция стержня направлена от стержня к телу, так и растянут. Тогда реакция стержня направлена в сторону от тела к стержню.
7) Жесткая заделка (рис. 1.11)
Конец балкиАВ жестко заделан в стену. При нагрузке на балку в заделке возникают реакции, состоящие из реакции заделки и пары с реактивным моментом заделки. Так как направление реакции заделкинеизвестно, ее обычно раскладывают по двум взаимно ортогональным направлениям
.
Рис. 1.11
ЛЕКЦИЯ 2
ТЕОРИЯ ПАР
Для решения основной задачи статики – определения условий равновесия твердых тел, находящихся под действием системы сил, необходимо ввести понятия моментов силы.
Момент силы относительно точки
Пусть на твердое тело в точкеА действует сила . Выберем произвольную точку пространстваО и укажем линию действия силы .
Точка О и линия определяют в пространстве плоскость. Заштрихуем ее. Восстановим перпендикуляр к этой плоскости в точке О. Вдоль этой прямой в точке О направим вектор, который обозначим направив его в ту сторону, откуда сила видна, стремящейся повернуть тело, к которому она приложена против хода часовой стрелки. Опустим из точкиО перпендикуляр h на линию действия силы и введем модуль вектора так, чтобы он равнялся, гденазовем плечом силы относительно точкиО.
Определение. Моментом силы относительно произвольной точки пространства О называют вектор, построенный в точке О перпендикулярно к плоскости, содержащей силу и точку О, направленный в ту сторону, откуда сила видна, стремящейся повернуть тело против хода часовой стрелки и равной произведению модуля силы на ее плечо.
Вектор зависит как от самой силы, так и от выбора точки О. Это связанный с точкойО вектор, единицей измерения модуля которого в системе СИ является Н м= кг м2/с2.