Кинематика. Конспект лекций
.pdfМИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА
РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ
ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
«БАШКИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АГРАРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»
Кафедра теоретической и
прикладной механики
Б2.В.2 ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА.
РАЗДЕЛ КИНЕМАТИКА. КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ
Направление подготовки бакалавра 110800 Агроинженерия
Профили:
Технические системы в агробизнесе; Технический сервис в агропромышленном комплексе; Электрооборудование и электротехнологии.
Направление подготовки бакалавра 140100 Теплотехника и теплоэнергетика
Профиль
Энергообеспечение предприятий
Уфа – 2011
УДК 531 ББК 22.21 Н34
Рекомендованы к изданию методической комиссией факультета механизации сельского хозяйства (протокол № от 2011г.)
Составитель: доктор технических наук, доцент Нафиков М.З.
Рецензенты:
доктор технических наук, профессор, заведующий кафедрой информатики и информационных технологий ФГОУ ВПО «Башкирский государственный аграрный университет» Валиев М.М.;
кафедра «Основы конструирования механизмов и машин» института механики и энергетики ГОУВПО «Мордовский государственный университет имени Н.П. Огарева» (протокол заседания кафедры № от 2011г.)
Ответственный за выпуск: заведующий кафедрой теоретической и прикладной механики, к.т.н., доцент Масалимов И.Х.
ВВЕДЕНИЕ
Кинематикой называется раздел теоретической механики, в котором изучается движение материальных точек и твердых тел с геометрической точки зрения, без учета их масс и действующих сил.
Под движением в теоретической механике понимается изменение с течением времени положение данного тела по отношению к другим телам.
Время в теоретической механике рассматривают как универсальную,
непрерывно изменяющуюся скалярную величину, играющую роль независимой переменной (аргумента).
В кинематике различают кинематику точки и кинематику твердого тела. Изучение кинематики начинается с изучения кинематики точки. При этом решаются две основные задачи: 1) установление математических способов задания (описания) движения точки по отношению к данной системе отсчета; 2) определение по заданному закону движения точки всех кинематических характеристик этого движения (траектории, скорости,
ускорения и т.д.).
Непрерывная линия, которую описывает при своем движении точка,
называется траекторией этой точки.
Движение точки считается заданным, если указан способ,
позволяющий определить в положение точки в каждый момент времени относительно выбранной системы отсчета. В дальнейшем мы рассмотрим три наиболее распространенных способа задания движения точки: 1)
векторный, 2) координатный, 3) естественный.
ЛЕКЦИЯ 1. ТРИ СПОСОБА ЗАДАНИЯ ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ
1.1 Векторный способ задания движения точки
При векторном способе задания движения положение движущейся точки М задается радиусом-вектором r (рисунок 1.1). Задать движение точки можно векторным уравнением вида
|
|
|
|
(t) . |
(1.1) |
r |
r |
Например, уравнение (1.1) может выглядеть
r sin( t) i cos( t) j t k .
Рисунок 1.1 Радиус-вектор движущейся точки М Траектория точки – это геометрическое место концов радиуса-вектора
r , следящего за движущейся точкой М.
Определим вектор скорости точки в данный момент времени. Пусть в момент времени t точка находится в положении М на траектории АВ, ее радиусвектор r (рисунок 1.2). Через промежуток времени t точка находится в положении М1, ее радиус вектор r1 :
t M r ; t t M1 r1 .
Рисунок 1.2 Определение скорости точки М в данный момент времени
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Изменение r |
радиус-вектора |
|
|
|
|
направлено по хорде ММ1. Средняя |
|||||||||||||||||||||||||||||
r |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
СР |
за промежуток времени t также направлена по хорде |
||||||||||||||||||||||||||||||||
скорость точки |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
ММ1 и равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
СР |
ММ1 |
|
r . |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
t |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
так же, как вектор r , т.е. по вдоль хорды ММ1. |
|||||||||||||||||||||||||||||
Направлен вектор |
СР |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
Предел, к которому стремится вектор средней скорости при |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
стремлении промежутка времени t |
к нулю, называется вектором скорости |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
: |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
точки в данный момент времени и обозначается |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
d |
|
|
|
r |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
(1.2) |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
lim |
|
|
( |
|
) lim |
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
t 0 |
|
|
CР |
|
|
|
|
|
t 0 t |
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
Вектор скорости точки в данный момент равен первой производной по времени от радиус-вектора этой точки по времени и направлен по касательной к траектории точки в сторону движения. В системе единиц СИ скорость измеряется в м/с.
Введем понятие годографа вектора скорости. Годограф вектора скорости точки представляет собой геометрическое место концов векторов скорости движущейся точки, отложенных от одной и той же произвольной точки пространства.
На рисунке 1.3, а показана точка движущаяся точка М, занимающая на траектории положения М1, М2, М3 и т.д. Вектора скорости точки в различные моменты времени 1 , 2 , 3 и т. д. Перенесем вектора скоростей в одну произвольную точку О1 (рисунок 1.3, б), через их концы В1, В2, В3 и т.д.
проведем плавную линию – годограф вектора скорости.
|
|
а |
б |
|
|
Рисунок 1.3 Построение годографа скорости точки Во многих случаях вектор скорости точки меняется как по величине,
так и по направлению. Об изменении вектора скорости судят по ускорению.
Пусть в момент времени t точка занимает на траектории положение М,
имеет в данный момент скорость . Через промежуток времени t
положение точки на траектории М1, ее скорость 1 .
t M r ; t t M1 1 .
Изменение скорости показано как сторона параллелограмма скоростей на рисунке 1.4. Среднее за промежуток времени t ускорение точки равно
aСР t .
Рисунок 1.4 Определение ускорение точки М в данный момент времени
Предел, к которому стремится вектор среднего ускорения при
стремлении промежутка времени t к нулю, |
называется вектором ускорения |
|||||||
точки в данный момент времени и обозначается a |
|
и определяется: |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
||
a lim t 0 (aСР ) lim t 0 t |
|
dt |
|
|
r . |
(1.3) |
Вектор ускорения точки в данный момент времени равен первой производной по времени от вектора скорости точки или второй производной от радиус-вектора. Вектор a всегда лежит в соприкасающейся плоскости и направлен в сторону вогнутости криволинейной траектории. Вектор ускорения направлен по касательной к годографу скорости в соответствующей по времени точке.
В системе единиц СИ ускорение измеряется в м/с2.
1.2 Координатный способ задания движения точки
Положение точки в пространстве (рисунок 1.2) можно определить по
трем ее декартовым уравнениям, пользуясь зависимостями вида: |
|
||
x x(t) ; |
y y(t) ; |
z z(t) . |
(1.4) |
Например, эти уравнения могут иметь вид:
|
|
|
|
|
|
|
x sin( t) ; |
|
|
|
y cos( t) ; |
z t . |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
Уравнения (3.1) называются |
|
законом движения точки в координатной |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
форме. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
В случае движения точки в плоскости xOy ее положение определяется |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
двумя уравнениями: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x x(t) ; |
|
y y(t) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.5) |
|||||||||||||||||||
Если исключить из параметрических уравнений (1.4) или (1.5) время t , |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
то получим уравнения траектории точки в координатной форме. |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Определим скорость точки. Представим радиус-вектор |
|
|
движущейся |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
r |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
точки М как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
x i |
y j z k и продифференцируем по времени: |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
r |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
dx |
|
|
dy |
|
|
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
j |
|
|
|
k ; |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
dt |
|
dt |
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
i |
y |
j |
|
z k . |
(1.6) |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
на оси координат равны: |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Отсюда проекции вектора скорости |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
x |
dx |
x ; |
|
y |
|
dy |
y ; |
|
z |
dz |
z . |
(1.7) |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
По трем составляющим определяется полная скорость точки, как диагональ прямоугольного параллелепипеда на рисунок 1.5):
x 2 y 2 z 2 .
Рисунок 1.5 Определение величины и направления вектора скорости точки
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
определяется по направляющим косинусам: |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Направление вектора |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
сos |
|
x |
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
; |
|
|
cos |
y |
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
; |
|
|
cos |
|
z |
|
|
|
|
|
z |
|
. |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
x2 y 2 z 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 y 2 z 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
x2 y 2 z 2 |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Ускорение точки определяется аналогично скорости: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d 2 x |
|
|
|
|
|
|
d 2 y |
|
|
|
|
|
|
|
|
d 2 z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
i |
|
j |
k ; |
a ax |
i ay j az k ; |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
dt 2 |
|
dt 2 |
|
dt 2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ax |
|
d 2 x |
x ; |
ay |
|
d 2 y |
|
y ; |
az |
d 2 z |
|
z ; |
|
|
|
|
(1.8) |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt 2 |
|
|
dt 2 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a ax 2 ay 2 az 2 ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
cos 1 |
|
a |
x |
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
; |
|
cos 1 |
|
|
ay |
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
; cos 1 |
|
a |
z |
|
|
|
|
z |
|
|
|
. |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
x2 y 2 z 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
x2 y 2 z 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
x2 y 2 z 2 |
|
|
1.3 Естественный способ задания движения точки
Этот способ применяется в тех случаях, когда траектория точки заранее известна. Чтобы задать движение точки естественным способом, необходимо знать (рисунок 1.6): 1) траекторию точки; 2) начальное положение точки на
траектории; |
3) закон движения точки по траектории в виде зависимости |
s s(t) , где |
s - дуговая координата точки в м; t - время в с. Например, |
подобная зависимость может иметь вид s t 2 .
Рисунок 1.6 Естественный способ задания движения точки Определим скорость точки . Известно, что средняя за промежуток
времени t скорость равна
СР r r s ,t s t
где s - длина дуги ММ1 на рисунке 1.8. Вектор скорости точки в данный момент времени равен
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
r |
|
s |
|
|
|
r |
|
|
s ds d |
|
|
|
ds |
|
|
o ; |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
lim |
t 0 |
( |
|
|
) lim |
t o |
( |
|
|
|
|
|
|
) lim |
t 0 |
( |
|
|
|
|
) lim |
t 0 |
( |
|
) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
t |
|
|
|
s |
|
t |
|
s |
|
t |
|
dt ds |
|
|
dt |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
о ; |
|
|
ds |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.9) |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Проекция |
вектора |
скорости |
|
точки |
|
на |
|
|
направление |
касательной к |
заданной траектории равна первой производной от криволинейной координаты s точки по времени.
При естественном способе задания движения точки ее ускорение определяют не по проекциям на неподвижные оси координат Oxyz , а по проекциям на подвижные оси M тb - оси естественного трехгранника
(рисунок 1.7).
Рисунок 1.7 Естественный трехгранник Естественные оси координат это: М - касательная, направленная в
сторону положительного отсчета координаты s; М n - нормаль, лежащая в соприкасающейся плоскости и направленная в сторону вогнутости