matmod
.pdfЛ.4. Построение математической модели
Конечные уравнения:
задача о наилучшем совместном приближенном удовлетворении системы уравнений
Общий принцип: n неизвестных n конечных уравнений.
Но если уравнения выписываются с определенной погрешностью, то в ряде случаев увеличивают количество уравнений.
Для наилучшего совместного удовлетворения системы можно использовать один из вариантов метода наименьших квадратов.
Пример:
x + y = 3.1, x + 2y = 4.9, 2x + 3y = 7.8
(x + y − 3.1)2 + (x + 2y − 4.9)2 + (2x + 3y − 7.8)2 → min
x = 1.23, y = 1.80
2014 |
51 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
6. Уравнения для функций одного аргумента
Обыкновенные дифференциальные уравнения
dnu |
= F t, u, |
du |
, . . . , |
dtn |
dt |
Требуется n добавочных условий. Начальные условия (ОДУ рассматривается процесса во времени):
dn−1u
dtn−1
как развитие некоторого
u(t = t0) = u0, |
du |
t=t0 |
|
du |
0 |
, . . . , |
dun−1 |
t=t0 |
|
dn−1u |
0 |
dt |
= dt |
dtn−1 |
= dtn−1 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Краевые условия (u(t) строится на некотором интервале): k условий на левом конце интервала, n − k – на правом.
2014 |
52 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
Разностные уравнения |
|
uk+r = ϕ(uk , uk+1, . . . , uk+r−1, k), |
k = 0, 1, 2, . . . |
Φ(uk , uk+1, . . . , uk+r−1, uk+r , k), |
k = 0, 1, 2, . . . |
Обычно появляются как математические модели механических и иных систем, для которых определен закон перехода из одного состояния в другое в некоторые дискретные моменты времени, либо как модели стационарного состояния дискретной системы взаимосвязанных объектов.
Появляются при приближенном решении ОДУ (методы Рунге-Кутта, Адамса и др.)
2014 |
53 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
Дифференциально-функциональные уравнения (дифференциальные уравнения с отклоняющимся аргументом)
Пример:
u′(t) = f (t, u(t), u(t − h))
u′(t) = f (t, u(t), u(t − h), u′(t − h)), h > 0.
Такие уравнения появляются, если в моделируемой системе имеется элемент задержки, в результате действия которого скорость эволюции системы определяется ее состоянием не только в текущий момент t, но и в предшествующий момент t − h.
Появление "запаздывания"h приводит не только к количественным, но и к качественным изменениям постановок задач и свойств их решений.
Так, в качестве начального условия для уравнений первого порядка задаются все значения искомой функции u(t) при t0 − h ≤ t ≤ t0; при заданном начальном условии уравнение может решаться не в обе стороны, как обычно, а только "вперед"по t и т.д.
2014 |
54 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
Интегро-дифференциальные уравнения
Уравнение включает не одно, а несколько дискретных запаздываний, а также ¾распределенное запаздывание¿.
В линейном случае:
Z t
u′(t) = K (t, s)u(s)ds + f (t), t ≥ t0
t0
Интегральные уравнения
1. Интегральные уравнения Фредгольма второго рода:
Z β
u(t) = K (t, s)u(s)ds + f (t), α ≤ t ≤ β
α
2. Уравнения Вольтерра второго рода:
Z t
u(t) = K (t, s)u(s)ds + f (t), α ≤ t ≤ β
α
2014 |
55 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
Задача на собственные значения
Z β
λu(t) = K (t, s)u(s)ds, α ≤ t ≤ β
α
Встречается, например, при математическом моделировании колебаний сплошных сред.
Собственным значением ядра K , определяющим частоту так называемых нормальных колебаний среды, называется любое значение λ, при котором уравнение имеет ненулевые решения; сами эти решения, определяющие моды (формы) таких колебаний, называются собственными функциями.
2014 |
56 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
7. Уравнения для функций нескольких аргументов
Уравнения с частными производными или уравнения математической физики
Появляются в задачах, связанных с механикой сплошной среды, теорией тепломассообмена, теорией электромагнитных полей и т.д., причем независимыми переменными чаще всего служат геометрические координаты и в случае эволюционных задач время.
Два класса:
1. Уравнения, описывающие стационарное состояние среды. Уравнение Лапласа: 2u = 0, уравнение Пуассона: 2u = f (~r),
2 = = |
∂2 |
∂2 |
∂2 |
||
|
+ |
|
+ |
|
|
∂x2 |
∂y2 |
∂z2 |
Эти уравнения применяются при описании напряженного состояния однородных изотропных упругих тел, стационарных течений идеальной несжимаемой жидкости, стационарного распределения температуры, электрических и магнитных полей и т.д.
2014 |
57 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
При изучении прогиба плоской однородной пластинки применяются также уравнения
|
∂2 |
∂2 |
2 |
|
∂2 |
∂2 |
2 |
|||
|
u = 0, |
u = f (x, y). |
||||||||
|
+ |
|
|
+ |
|
|||||
∂x2 |
∂y2 |
∂x2 |
∂y2 |
Если рассматривается неоднородная среда либо неплоская пластинка, то уравнения остаются линейными, но коэффициенты при производных перестают быть постоянными.
При рассмотрении больших деформаций, течений сжимаемой среды и др. уравнения становятся нелинейными.
Для уравнений стационарного состояния добавочными обычно служат краевые условия, отражающие ситуацию на границе (∂D) области (D).
Краевые условия первого, второго и третьего родов: задание u,
∂u/∂~n, линейной комбинации u и ∂u/∂~n, соответственно.
2014 |
58 / 74 |
Л.4. Построение математической модели
2. Эволюционные уравнения. Волновое уравнение:
∂2u = a2 2u.
∂t2
Уравнение теплопроводности:
∂∂ut = a2 2u.
Для таких уравнений обычно ставится начальное условие, отражающее начальное состояние моделируемого процесса (u(t = t0), ut′ (t = t0)).
Если для исследования существенна ситуация на границе области, в которой происходит процесс, то задаются еще граничные условия; тогда говорят о начально-краевой задаче.
Эволюционные задачи оптимального управления: условия ставятся не только в начальный, но и в конечный моменты времени.
2014 |
59 / 74 |
Л.5. Построение математической модели
Лекция 4. Построение математической модели (продолжение)
2014 |
60 / 74 |