- •1.2. Закон Кулона
- •1.3. Напряженность электрического поля
- •1.4. Электрическое поле точечного заряда
- •1.5. Принцип суперпозиции для электрического поля
- •1.6. Силовые линии электрического поля
- •1.7. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •1.8. Работа и энергия электрического поля
- •1.9. Потенциал электрического поля
- •1.10. Связь между напряженностью и потенциалом электрического поля
- •1.11. Проводники в электрическом поле
- •1.12. Диэлектрики в электрическом поле
- •1.13. Электрическая емкость уединенного проводника
- •1.14. Конденсаторы электрической энергии
- •1.15. Энергия электрического поля заряженного проводника и конденсатора
- •Глава 2. Постоянный ток.
- •2.1. Электрический ток
- •2.2. Закон Ома. Сопротивление и электропроводность проводника
- •2.3.Работа и мощность постоянного тока. Электрические цепи постоянного тока.
- •2.4. Цепи постоянного тока.
- •Глава 3. Электромагнетизм
- •3.1. Магнитное поле
- •3.2. Линии индукции магнитного поля
- •3.3. Закон Био-Савара – Лапласа
- •3.4. Магнитное поле прямолинейного проводника
- •3.5. Магнитное поле на оси кольца с током
- •3.6. Магнитное поле на оси соленоида конечной длины
- •3.7. Циркуляция вектора индукции магнитного поля. Закон полного тока
- •3.8. Магнитное поле длинного соленоида
- •3.9. Магнитное поле стержня с током
- •3.10. Сила Лоренца
- •3.11. Закон Ампера
- •3.12. Магнитное взаимодействие параллельных проводников с током
- •3.13. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •3.14. Магнитный поток.
- •3.15. Работа сил магнитного поля
- •3.16. Магнитное поле в веществе
- •3.17. Напряженность магнитного поля
- •3.18. Магнитные свойства веществ
- •Глава 4.Электромагнитная индукция.
- •4.1.Движение линейных проводников в магнитном поле.
- •4.2.Замкнутые контуры проводников в магнитном поле
- •4.3. Самоиндукция, взаимоиндукция, индуктивность.
- •4.4. Генератор переменного тока
- •4.5. Электродвигатель
- •4.6. Трансформатор.
- •Лекция 11
- •Глава 5. Переменный ток
- •5.1 Цепи переменного тока
- •5.2 Индуктивное сопротивление
- •5.3. Емкостное сопротивление
- •5.4 Полное сопротивление
- •5.5. Мощность переменного тока
- •5.6. Резонанс в цепи переменного тока
- •5.7.Переходные процессы в цепях с реактивным сопротивлением
- •5.8. Электромагнитное поле
- •Глава 6. Электромагнитные колебания и волны.
- •6.1.Колебательный контур.
- •6.2. Уравнение электромагнитных колебаний
- •6.3. Свободные электромагнитные колебания
- •6.4. Вынужденные электромагнитные колебания, резонанс.
- •Экзаменационные вопросы
Глава 4.Электромагнитная индукция.
4.1.Движение линейных проводников в магнитном поле.
Пусть проводник длинной l в плоскости X0Y движется в направлении оси 0X со скоростью v перпендикулярно магнитному полю с индукцией B. На каждый электрон проводника будет действовать сила Лоренца, перемещая его в направлении противоположном оси Y. В результате на концах проводника будут накапливаться на одном отрицательные, а на другом положительные заряды.
a) б)
Рис.4.1.
Накопление положительных и отрицательных зарядов на концах проводника создаёт электрическое поле и силу, действующую на электроны в направлении противоположном силе Лоренца.
Условием прекращения накопления зарядов на концах проводника будет равенство электрической и лоренцевой сил.
;
, (4.1)
,
где – напряжённость электрического поля между концами проводника, между векторами и .
Сила Лоренца разделяет положительные заряды подобно тому, как это происходит в любом источнике электропитания, например в обычных батарейках.
Напряжённость электрического поля в проводнике и разность потенциалов на его концах связаны соотношением:
При движении проводника вдоль оси X
и тогда
(4.2)
При конечном изменении Δφ и Δy
Напряжение на концах проводника U, а следовательно и ЭДС равны:
Где Δy – это не длина стержня, а его протяжённость по оси, вдоль которой действует сила (рис.4.1. б)
4.2.Замкнутые контуры проводников в магнитном поле
Рассмотрим квадратный контурABCD в магнитном поле, площадь которого S изменяется контактным передвижением стороны BC со скоростью v (рис.4.2).
Рис.4.2.
В результате передвижения стороны BC на её концах возникает разность потенциалов и в контуре пойдёт ток, что эквивалентно включению в него ЭДС.
,
где Δy
Скорость движения стороны контура BC за время Δt
тогда
, (4.3)
где - разность площадей контура после и до перемещения стороны BC.
Равенство 4.3 с учётом последнего пояснения
(4.4)
где Ф1 и Ф2 – магнитные потоки через контур до и после перемещения BC.
Отношение определяет скорость изменения магнитного потока вектора индукции B и в общем виде имеет вид
(4.5)
Соотношение (4.5) называется законом Фарадея-Ленца.
Если учесть, что , то поток может изменяться в результате временной зависимости индукцииB(t), площади S(t) и угла .
Российский ученый Ленц объяснил знак минус в формуле (4.5) и сформулировал правило, по которому определяется направление тока возникающего в контуре:
ЭДС в контуре имеет такое направление, что созданное индуцированным током магнитное поле препятствует изменению магнитного потока через контур.
Поясним правило Ленца на примере кругового контура l, находящегося в возрастающем магнитном поле с индукцией В(t) (рис 4.3).
Рис.4.3.
Согласно закону Фарадея - Ленца в контуре возникает ЭДС пропорциональная и электрический токi, создающий индуцированное магнитное поле Bинд противоположное B(t). Индуцированное магнитное поле препятствует возрастанию магнитного потока через контур.
При уменьшении магнитного поля и, индуцированное магнитное поле совпадает с направлениемB(t).
Также определяется направление индуцированного тока при изменении площади и угла. Во всех случаях индуцированное магнитное поле противодействует причине возникновения тока в контуре.
Образование ЭДС и индуцированного тока в контуре находящемся в переменном магнитном потоке называется явлением электромагнитной индукции.